2) ultrasoft pseudopotential
超软赝势
1.
The most stable geometries and electronic properties of gold clusters Aun (2≤n≤20) were in- vestigated using density functional theory with ultrasoft pseudopotentials (US-PP) and projector aug- mented-wave (PAW) method, based on the primary structures from genetic algorithm methods.
在遗传算法和Gupta多体势系统地搜索金属团簇初始结构基础上,应用密度泛函理论和基于局域密度近似(LDA)或广义梯度近似(GGA)的超软赝势和投影扩充波(PAW)方法分别系统地研究了金属团簇Aun(n≤20)的最稳定构型和电子性质。
3) pseudopotential method
赝势方法
1.
Using pseudopotential method, we calculated the crystal energy of Pb with fcc structure and diamond structure.
本文用赝势方法计算了铅的面心立方结构和金刚石结构的晶体总能,讨论了两种结构在高压下的稳定性。
4) pseudopotential plane-wave method
赝势平面波方法
1.
Using the first-principles pseudopotential plane-wave methods based on the density functional theory,the geometric and electronic structures of(NiX)Al supercells with different alloying elements X(X=Cr,Mn,Fe,Co and Cu) or different Fe contents,e.
采用第一原理赝势平面波方法,计算几种合金化元素X(X=Cr、Mn、Fe、Co和Cu)与不同Fe含量(0,3。
2.
Using the first-principle pseudopotential plane-wave method, the energy and electronic structures of Ca alloying Mg_(17)Al_(12) phase were investigated.
采用第一原理赝势平面波方法,计算了Mg17Al12相Ca合金化前后的能态与电子结构。
3.
Using first-principles pseudopotential plane-wave method,the electronic structures and bonding characteristics of L1_0-TiAl intermetallic compound alloyed by Mn or Nb is calculated.
采用第一原理赝势平面波方法计算了L10型TiA l金属间化合物中掺入Mn,Nb后的电子结构和价键结构。
5) pseudo-potential plane wave method
赝势平面波方法
1.
Using first-principles pseudo-potential plane wave method,the diffusion of Ru and Al in B2-RuAl alloy has been calculated in different situations,and scaled the chemistry reaction by using diffusion activation energy.
采用第一原理赝势平面波方法,计算B2-RuA l合金中Ru和A l在不同情况下的扩散,用扩散激活能有效地表述和研究其化学反应的难易。
2.
Using the first-principles pseudo-potential plane wave method,the diffusion activation energies of C,N and O atoms in α-Fe are calculated.
采用第一性原理赝势平面波方法计算C、N、O在α-Fe中扩散激活能。
6) Empirical Pseudopotential Method
经验赝势方法
补充资料：赝势
在相互作用的粒子系统中引入的非真实势。研究实际气体和固体的能带等问题时，采取引入赝势的办法可使问题简化。
研究二粒子系统散射问题时，由于真实作用势十分复杂，常把粒子当作刚球处理，使用刚球势（在r＝a处有陡峭的无限高势垒，a是粒子的半径，r是粒子间的距离）。这时系统质心的薛定谔方程是
k为相对波数。方程在r＞ɑ处的球对称解（k→0的S散射）为式中 C为一常数。若引入一个算符到薛定谔方程中[δ(r)是δ函数],使方程变形为非齐次方程
则在k→0和r≥ɑ处Ψe(r)和Ψ(r)满足相同的方程和边界条件Ψe(ɑ)=0,且有相同的函数形式。算符在薛定谔方程中起着势的作用。这种人为地引入的势不是刚球模型中的真实势，故称作赝势。由于在势中引入了 δ函数，这种势可看作是在r=0处的势源。扩展到任意k值（非球对称情况）时则需作改正。精确算出的 S波散射的赝势算符应是其中η0是刚球势的S波相移，具有关系
于是非齐次薛定谔方程右方所对应的各级数项分别相应于S波散射、P波散射、D波散射等效应。
可见，引入赝势，就可以用r＝0处势源的非齐次方程和边界条件 Ψe(ɑ)=0代替刚球势的齐次方程和边界条件，并用相移η0代替相对波数 k来表示系统的所有能级，这样，就便于深入讨论刚球模型的二体问题。这个方法可以推广到非常稀疏的N个粒子组成的气体系统。
研究二粒子系统散射问题时，由于真实作用势十分复杂，常把粒子当作刚球处理，使用刚球势（在r＝a处有陡峭的无限高势垒，a是粒子的半径，r是粒子间的距离）。这时系统质心的薛定谔方程是
k为相对波数。方程在r＞ɑ处的球对称解（k→0的S散射）为式中 C为一常数。若引入一个算符到薛定谔方程中[δ(r)是δ函数],使方程变形为非齐次方程
则在k→0和r≥ɑ处Ψe(r)和Ψ(r)满足相同的方程和边界条件Ψe(ɑ)=0,且有相同的函数形式。算符在薛定谔方程中起着势的作用。这种人为地引入的势不是刚球模型中的真实势，故称作赝势。由于在势中引入了 δ函数，这种势可看作是在r=0处的势源。扩展到任意k值（非球对称情况）时则需作改正。精确算出的 S波散射的赝势算符应是其中η0是刚球势的S波相移，具有关系
于是非齐次薛定谔方程右方所对应的各级数项分别相应于S波散射、P波散射、D波散射等效应。
可见，引入赝势，就可以用r＝0处势源的非齐次方程和边界条件 Ψe(ɑ)=0代替刚球势的齐次方程和边界条件，并用相移η0代替相对波数 k来表示系统的所有能级，这样，就便于深入讨论刚球模型的二体问题。这个方法可以推广到非常稀疏的N个粒子组成的气体系统。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条