1) plane stress problem
平面应力问题
1.
The analysis was based on the exact elasticity equations for the plane stress problem.
对功能梯度各向异性弹性悬臂梁在线性分布载荷作用下的弯曲问题进行了研究·从平面应力问题的基本方程出发,假定应力函数为梁长度方向的多项式形式,由应力函数求导给出应力,利用协调方程和边界条件可完全确定应力函数·将解析解与有限元数值方法的结果进行了对比,两者吻合良好
2.
The bending of magneto-electro-elastic cantilever beam with point force at free end treated as plane stress problem is investigated.
对磁电弹性材料构成的悬臂梁,在自由端作用集中力的弯曲问题按平面应力问题进行了研究。
3.
The bending of simply supported magnetoelectroelastic beam under uniform load treated as plane stress problem is investigated.
对磁电弹性材料构成的两端简支梁,在均布荷载作用下的弯曲问题按平面应力问题进行了研究。
2) plane-stress axisymmetry problem
平面应力轴对称问题
1.
Then,an elastic-plastic solution to plane-stress axisymmetry problem under the conditions of S-H-Y model is derived.
利用宏观唯象理论得出的相材料的屈服函数,推导出在S-H-Y模型条件下相变材料平面应力轴对称问题的弹塑性解,从而定量的描述相应材料应力、应变、变形及破坏的关系。
3) extended plane stress problems
广义平面应力问题
4) unification of the method of plane stress and plate
平面应力问题和薄板问题的偶合
6) plane problem
平面问题
1.
Utilize differential equation to find out the solutions of plane problems in elasticity;
利用微分方程求解弹性力学平面问题
2.
Natural boundary element method for plane problem and bending problem of the elastic circular plate;
圆板平面问题与弯曲问题的自然边界元法
3.
Using element-free Galerkin method solve plane problem;
用无单元伽辽金法求解平面问题
补充资料：弹性理论的平面问题
弹性理论的平面问题
lasticity theory, planar probteni of
弹性理论的平面问题!eh由dty目拟万，，内旧r脚翻助lOf;n邢eKa.3a朋，a TeoP.“ynpyrocT“} 下述一类问题的总称:对这类问题来说，在弹性体内与一个确定平面(例如D巴口n已坐标系仇‘xZx3中的ox、xZ平面)相平行的所有平面上，物理现象都是相同的.这类平面问题的数学理论通常也描述具有空间特性的问题(例如，薄板的弯曲). 弹性理沦中的平面间题主要是靠把解答表达为含单复变量的解析函数而发展起来的.这些公式首先是由r.K.Ko月ocos(【l〕)在l卿年导出的，但从19世纪20年代之后H.H.Mycxe月HU比日H月H的论文为这些公式奠定了基础.它们被用于发展求解弹性理论中的许多边值问题及平面接触问题的理论.在平面问题中所得到的理论结果已被应用于实际中. 位移场和应力场的复数表达式.如果存在一个L兄sca心坐标系Ox、xZx3，相对于此坐标系的位移矢量的分量取如下形式: u:=u:(x，，xZ，t)，戊=l，2，u3=0，此处t为时间，那么就说此弹性介质处于平面形变状态.其应力向量的分量为 戈，=又0占二，+2并e，，，戈。=0，X。。=又0，其中又和拜为助m‘常数(助m色constants)，占移为KI0n“水er符号，而气，为形变张量分量:气。一口声。+日，u，;口=气，=刁:“，为体积膨胀(“，口=l，2;两个相同下标的出现表示求和). 一个弹性圆柱，其母线垂直于Ox:x:平面，若其体积力分量为x:“戈(x，，xZ，t)，X3=O，且横向力与x3坐标无关且位于垂直于圆柱轴线的平面内，则可能发生平面形变.为了使弹性圆柱产生平面形变，必须在其两端施加法向力土又0. 在这些假设前提下，用位移向量的分量表示的弹性体的动力学方程如下: 召△“，+(又+#)刁二口+X:=p益:，“=1，2，式中p为质量密度，p泛。为惯性力，而A为u幽伪算子〔加pl拟。详m妞).如果使用复数微分算子2刁:=日、+i日:，2刁:二刁，一i日2(a。=日胭x。)，那么在无惯性力(静力学问题)的情况下，此系统可写为单个的(复变)方程: (又+3户}毋二:“+(又+#)日香:u+犬=o，其中 u=。、+iuZ，X=2一’(X、+iXZ). 令弹性体所占据的区域S为Ox、x:平面的一个连通域，它由一条或多条没有公共点的轮廓线L。，…，L。所围成，令L=L。十…十L。为S的边界，点z=O属于5. 平衡方程的解用u““。十了次…表示，此处TX为某个特解.可表为如E形式:TX一万石尹石了J了x(;)In，;一z}J;.以;2.+ 十二一井甲一{{又(;一:卜一牛d;.;，， 2拜兀(l+‘)JJ“’心一乞“。为齐次方程(X二0)的一般解，表示为 。。
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参考词条