1) relaxor ferroelectric thin film
弛豫铁电薄膜
1.
The PMN-PT relaxor ferroelectric thin films were prepared,using inorganic salt as raw material,citric acid and EDTA as complex chelating agent,ethandiol as solvent.
以无机盐为原料,柠檬酸和EDTA为复合螯合剂,乙二醇为溶剂制备PMN-PT弛豫铁电薄膜,研究了复合金属有机盐前驱物的性质对薄膜结构和成膜质量的影响。
2.
A solubleinorganic salt chelatinggel method was employed to prepare the PMNPT relaxor ferroelectric thin films.
研究了PMN PT薄膜的无机盐 螯合 凝胶法制备,分析和讨论了薄膜热处理工艺对薄膜相结构形成的影响,探讨制备近全钙钛矿相的PMN PT弛豫铁电薄膜的最佳工艺。
2) relaxor ferroelectric powders/thin film
弛豫铁电粉体/薄膜
3) ferroelectric relaxation
铁电弛豫
1.
Abnormal ferroelectric relaxation in the electron-irradiated copolymers of vinylidenefluoride and trifluoroethylene
电子辐照的P(VDF/TrFE)共聚物的铁电弛豫异常现象
4) relaxor ferroelectrics
弛豫铁电体
1.
Structure and relaxation of relaxor ferroelectrics;
弛豫铁电体的弛豫性结构研究
2.
This paper outlines and reviews the theory and its progress in order disorder transformation for relaxor ferroelectrics , and also prospects the future of the theory briefl
简要介绍了弛豫铁电体的有序-无序转变理论的发展过程及新进展,并对该理论进行了评述。
3.
The activation energy \%Q \%of four typical relaxor ferroelectrics: disordered (\%S=0 35)\%Pb(Sc\-\{0 5\}Ta\-\{0 5\})O\-3 (PST) single crystal, disordered (\%S\%=0 40)PST ceramic, 0 85Pb(Zn\-\{1/3\}Nb\-\{2/3\})O\-3\|0 15BaTiO\-3(PZN\|BT) ceramic,and 0 93Pb(Mg.
从德拜弛豫理论出发 ,通过介电温度谱得到弛豫时间温度谱 ,由此计算弛豫铁电体的弛豫激活能Q和指数前因子τ0 。
5) relaxor ferroelectric
弛豫铁电体
1.
Based on the crystal structures of NBT and the theories of the B-site-complex relaxor ferroelectrics,this paper also probes into the relaxor mechanism of the A-site-complex relaxor ferroelectrics,especially Na_(0.
5))TiO_3,NBT)是一种典型的 A 位复合钙钛矿结构弛豫铁电体,具有复杂的相变序列,介电温度峰呈现明显的弛豫性。
2.
Novel relaxor ferroelectric crystal (1-x)PbZn_ 1/3 Nb_ 2/3 O_ 3-x PbTiO_ 3 (PZNT)is a solid solution which is formed between relaxor ferroelectric crystal PbZn_ 1/3 Nb_ 2/3 O_ 3 (PZN) and general ferroelectric crystal PbTiO_ 3 (PT) in the range 0≤x≤0.
(1-x)PbZn1/3Nb2/3O3-xPbTi O3(PZNT)晶体是弛豫铁电体PbZn1/3Nb2/3O3(PZN)与普通铁电体PbTi O3(PT)在0≤x≤0。
3.
The dielectric response of PMN-PZN-PT relaxor ferroelectric ceramics was measured under various external fields.
结果表明：直流偏压场与交流测试场对弛豫铁电体的作用相反，增大偏压场导致介电常数的降低，而增大测试场则使介电常数升高。
补充资料：介电弛豫
在均匀外电场E中偶极矩为μ的极性分子的势能为：
式中 θ为偶极矩和电场强度之间的夹角。当加上外电场时，偶极矩将转向与电场平行的方向以降低势能，而热运动使分子的平衡取向服从玻耳兹曼分布。当取消外电场时，介质分子将恢复到平均偶极矩为零的紊乱取向状态，该过程由于分子本身的惯性和介质的粘滞性需要一定时间才能完成，称为介电弛豫。
在恒定的外电场中，原来平均偶极矩为零的介质的单位体积上感生出正比于有效电场强度的平均偶极矩 P（通常称为极化强度矢量）：
式中ε0为真空介电常数；N为单位体积中分子的数目;α称为分子极化率；μ 为分子的永久偶极矩值；k 为玻耳兹曼常数；T 为热力学温度。极化强度矢量中的第一项Pα呏ε0NαE是由于外电场使分子中电子密度和原子核构型变形产生的。第二项 则是由于极性分子的永久偶极矩在外电场中的转向作用贡献的，当突然加上恒定的外电场时,Pμ按下式趋向它的平衡值：
式中t为时间变量；τ为弛豫时间常数。
当外加的是交变电场时，极性分子将随电场作交变的取向运动。交变电场频率在1010赫以下时,这种转向运动跟得上电场的变化速度，极化强度矢量 P与频率无关。当交变电场在1012赫以上时,偶极矩的转向运动将完全跟不上电场的变化,Pμ对极化强度矢量没有贡献，P ＝Pα。在1010～1012赫的区间内，当交变电场的周期接近或超过分子的弛豫时间常数时，极化强度矢量将迅速降低。根据克劳修斯－莫索提－德拜方程式可知，介电常数也将随之降低（见偶极矩）。因此，通过观察极化强度矢量和介电常数随频率的变化，可以确定分子取向运动的速度，这正是介电弛豫方法的根据。
式中 θ为偶极矩和电场强度之间的夹角。当加上外电场时，偶极矩将转向与电场平行的方向以降低势能，而热运动使分子的平衡取向服从玻耳兹曼分布。当取消外电场时，介质分子将恢复到平均偶极矩为零的紊乱取向状态，该过程由于分子本身的惯性和介质的粘滞性需要一定时间才能完成，称为介电弛豫。
在恒定的外电场中，原来平均偶极矩为零的介质的单位体积上感生出正比于有效电场强度的平均偶极矩 P（通常称为极化强度矢量）：
式中ε0为真空介电常数；N为单位体积中分子的数目;α称为分子极化率；μ 为分子的永久偶极矩值；k 为玻耳兹曼常数；T 为热力学温度。极化强度矢量中的第一项Pα呏ε0NαE是由于外电场使分子中电子密度和原子核构型变形产生的。第二项 则是由于极性分子的永久偶极矩在外电场中的转向作用贡献的，当突然加上恒定的外电场时,Pμ按下式趋向它的平衡值：
式中t为时间变量；τ为弛豫时间常数。
当外加的是交变电场时，极性分子将随电场作交变的取向运动。交变电场频率在1010赫以下时,这种转向运动跟得上电场的变化速度，极化强度矢量 P与频率无关。当交变电场在1012赫以上时,偶极矩的转向运动将完全跟不上电场的变化,Pμ对极化强度矢量没有贡献，P ＝Pα。在1010～1012赫的区间内，当交变电场的周期接近或超过分子的弛豫时间常数时，极化强度矢量将迅速降低。根据克劳修斯－莫索提－德拜方程式可知，介电常数也将随之降低（见偶极矩）。因此，通过观察极化强度矢量和介电常数随频率的变化，可以确定分子取向运动的速度，这正是介电弛豫方法的根据。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条