1) plane SV waves
平面SV波
1.
Scattering of plane SV waves by a cavity in a layered half-space;
层状半空间中洞室对入射平面SV波的散射
2.
This paper studies the effect of underground group cavities in half-space on the surface ground motion under incident plane SV waves.
研究了平面SV波入射下半空间中洞室群对地面运动的影响 ,数值结果表明 ,地下洞室群对沿线地面运动具有显著的放大作用 ,该放大作用可达无洞室情况的 1 5～ 8 8倍以上 ,地表位移幅值的最大值出现在波 45°入射情况并位于与入射波相对的区域。
3.
An analytical solution for surface motion of a semi-cylindrical hill for incident plane SV waves was derived by using the wave function expansion method and the auxiliary function technique, and convergence of the solution and accuracy of truncation were verified.
采用波函数展开法,并借助辅助函数思想,给出了平面SV波入射下半圆凸起地形地表运动的一个解析解,并对解答的收敛性和截断计算精度进行了检验;最后通过若干算例分析了入射频率和入射角度以及凸起地形宽度对地表运动的影响。
2) plane SV wave
平面SV波
1.
Study on effect of barrier of a row of hollow pipe piles on isolation of incident plane SV waves;
单排空心管桩屏障对平面SV波的隔离效果研究
2.
3D scattering of plane SV waves by a circular-arc alluvial valley
圆弧形沉积谷地对平面SV波三维散射解析解
3.
So it carried out the study of the plane SV wave incident axis tilt wells coupled with the well casing is more practical significance.
本文详细讨论平面SV波以不同角度入射时与套管井耦合的问题,将涉及柱状分层的四种介质,既井内流体、井壁钢套管、固井水泥层及井外无限大流体饱和Biot介质(对于套管井,工程上把水与钢管的胶结面称为第一界面,水泥与地层的胶结面称为第二界面)。
3) SV wave
平面SV波
1.
Effect of sediment model on dynamic pressures of overlying ideal fluid due to SV wave incidence;
淤砂层模型对上层理想流体动力反应的影响——平面SV波入射
2.
Based on the wave equations of elastic solid and ideal fluid, theoretical formulas are derived for determining the refraction and reflection coefficients due to SV wave incidence from elastic half-space to the solid-fluid interface.
根据弹性固体与理想流体动力学方程,导出了固-液介质交界面上波的透射与反射系数的理论公式,分析了平面SV波从弹性半空间入射到与理想流体层的交界面时,弹性半空间的弹性模量和密度,平面SV波的入射角和频率,以及流体的体积模量和密度对理想流体层动压力的影响。
4) SV waves
SV波
1.
Amplification of incident SV waves in a layered elastic half-space is analyzed by using direct stiffness method in frequency domain.
采用直接刚度法,在频域内求解了层状弹性半空间中入射平面SV波的场地放大效应问题。
2.
By using Fourier-Bessel series expansion method, dynamic stress concentration of a cylindrical lined cavity in an elastic half-space subjected to incident plane P and SV waves is studied, and the series solution is presented.
利用Fourier-Bessel级数展开法,研究了平面P波和SV波入射情况下,圆形衬砌洞室的动应力集中问题, 并给出了其级数解。
3.
The series solution for the scattering of plane P and SV waves by an underground circular lined tunnel is used to quantitatively analyze the effects of incident wavelength, incident angle, diameter of tunnel, and liner stiffness on ground surface displacement amplification.
利用地下圆形衬砌隧道对入射平面P波和SV波散射级数解答,定量分析了入射波长、入射角度、隧道直径、衬砌刚度等因素对沿线地表位移放大作用的影响。
5) SV wave
SV波
1.
Motive stress centralization of rectangular bricking cave in flat SV wave reflection;
矩形衬砌洞室在平面SV波入射下的动应力集中
2.
A note on the scattering of SV wave by a hemispherical canyon;
半球形峡谷对SV波的散射解析解
3.
Scattering of plane SV waves by local fault site
局部断层场地对平面SV波的散射
6) P-SV wave
P-SV波
1.
Using velocity inversion of seismic Rayleigh wave to compute S-wave statics of P-SV wave;
利用地震瑞利波速度反演求取P-SV波横波静校正量
2.
Reflection coefficients of P-SV waves in weak anisotropic media;
弱各向异性介质中的P-SV波近似反射系数计算(英文)
3.
Adjustment of linear approximation to the reflection coefficient of P-SV wave;
P-SV波线性近似公式系数调整
补充资料：媒质中的平面电磁波
平面波是指等相位面和等振幅面都是平面的波。一个有限的波源所发出的波，在远处局限的范围内，可以近似地被看成平面电磁波，另外，一般的波还可以看作是许多平面波的叠加。因此对平面波的分析是研究电磁波性质及传播规律的基础。
对于在媒质中传播的平面波，其传播特性将受到媒质电磁性质的影响。这里只讨论电磁波在线性、均匀且各向同性的媒质中传播的情形，这种媒质的电磁性质可用介电常数ε、电导率σ和磁导率μ三个参数来表征。 在等相位面与等振幅面都与x轴方向垂直的情况下,根据麦克斯韦方程组可得
(1)
此处选择直角坐标系,使E)沿y轴方向、H沿z轴方向。在正弦稳态下，用交流电中相量表示法（见交流电），可将式(1)化为只含一自变量的常微分方程组，即
(2)
其中和为复数量，表示E及H的有效值相量。此方程组的解答为
(3)
(4)
其中的 1、2(从而1、2)须根据边界条件来确定。这些解式中各包含着两个向相反方向传播的行波，式中的
(5)
是确定波的振幅和相位变化的复参数，被称为传播系数，其实部
(6)
代表波的衰减系数，波每传播单位距离，其振幅降到原值的e-α；γ的虚部
(7)
代表波的相位系数，波每传播单位距离，其相位较原值滞后一角度β。
以上α和β都是正值，这是由于媒质的导电性质造成其中的焦耳热损耗，随着波的传播，其振幅应逐渐减小；又由于电磁波是以有限速度传播的，随着波的传播，其相位也应逐渐滞后。从此可以看出，式(3)、(4)中前一项是沿x轴正方向传播的波；后一项则是沿x轴负方向传播的波。不论向哪个方向传播的波，其电场强度与磁场强度两相量的比都是
(8)
称为媒质的复数波阻抗，基模 是电场强度与磁场强度振幅的比,其幅角就是电场强度超前于磁场强度的相位角。
电磁波传播的相速在数值上等于单位时间内等相位面前进的距离，υ＝ω/β。由式⑺可见，只要σ0，则υ与频率有关，称为导电媒质的色散效应。电磁波的波长(即等相位点一周期内经过的距离)为λ＝υT＝2h/β。
在以上这些关系中，令σ＝0，则得到电磁波在无损绝缘介质中的传播特性。
在良导体中，只要频率不是极高，一般都可以忽略位移电流，令以上各式中ε 为零，得，其倒量是波的幅值减弱到原值的1/e时波所传播的距离，称为波在该导体中的贯穿深度。当频率较高时，波贯穿导体的深度甚小。
在良导体中相位系数与衰减系数近似相等,波长λ＝远比空气中的短。例如铜在3兆赫频率下波长只有0.242毫米，比空气中小40万倍多。
在良导体中复数波阻抗,所以磁场强度在相位上总是滞后于电场强度h／4弧度。由于σ 的值较大，除非频率极高，波阻抗的值总是很小的。因此良导体中虽然电场强度一般都较小，磁场强度却仍可能有较大的量值。
良导体中电磁波的传播特性是对趋肤效应、邻近效应及电磁屏蔽进行分析和计算的基础。
参考书目
谢处方、饶克谨编：《电磁场与电磁波》，人民教育出版社，北京，1979。
郭硕鸿著：《电动力学》,人民教育出版社,北京1979。
George Bekefi and Alan H. Barrett,Electromagnetic Vibrations, Waves and Radiation,MIT Press, Cambridge,Mass.,1977.
对于在媒质中传播的平面波，其传播特性将受到媒质电磁性质的影响。这里只讨论电磁波在线性、均匀且各向同性的媒质中传播的情形，这种媒质的电磁性质可用介电常数ε、电导率σ和磁导率μ三个参数来表征。 在等相位面与等振幅面都与x轴方向垂直的情况下,根据麦克斯韦方程组可得
(1)
此处选择直角坐标系,使E)沿y轴方向、H沿z轴方向。在正弦稳态下，用交流电中相量表示法（见交流电），可将式(1)化为只含一自变量的常微分方程组，即
(2)
其中和为复数量，表示E及H的有效值相量。此方程组的解答为
(3)
(4)
其中的 1、2(从而1、2)须根据边界条件来确定。这些解式中各包含着两个向相反方向传播的行波，式中的
(5)
是确定波的振幅和相位变化的复参数，被称为传播系数，其实部
(6)
代表波的衰减系数，波每传播单位距离，其振幅降到原值的e-α；γ的虚部
(7)
代表波的相位系数，波每传播单位距离，其相位较原值滞后一角度β。
以上α和β都是正值，这是由于媒质的导电性质造成其中的焦耳热损耗，随着波的传播，其振幅应逐渐减小；又由于电磁波是以有限速度传播的，随着波的传播，其相位也应逐渐滞后。从此可以看出，式(3)、(4)中前一项是沿x轴正方向传播的波；后一项则是沿x轴负方向传播的波。不论向哪个方向传播的波，其电场强度与磁场强度两相量的比都是
(8)
称为媒质的复数波阻抗，基模 是电场强度与磁场强度振幅的比,其幅角就是电场强度超前于磁场强度的相位角。
电磁波传播的相速在数值上等于单位时间内等相位面前进的距离，υ＝ω/β。由式⑺可见，只要σ0，则υ与频率有关，称为导电媒质的色散效应。电磁波的波长(即等相位点一周期内经过的距离)为λ＝υT＝2h/β。
在以上这些关系中，令σ＝0，则得到电磁波在无损绝缘介质中的传播特性。
在良导体中，只要频率不是极高，一般都可以忽略位移电流，令以上各式中ε 为零，得，其倒量是波的幅值减弱到原值的1/e时波所传播的距离，称为波在该导体中的贯穿深度。当频率较高时，波贯穿导体的深度甚小。
在良导体中相位系数与衰减系数近似相等,波长λ＝远比空气中的短。例如铜在3兆赫频率下波长只有0.242毫米，比空气中小40万倍多。
在良导体中复数波阻抗,所以磁场强度在相位上总是滞后于电场强度h／4弧度。由于σ 的值较大，除非频率极高，波阻抗的值总是很小的。因此良导体中虽然电场强度一般都较小，磁场强度却仍可能有较大的量值。
良导体中电磁波的传播特性是对趋肤效应、邻近效应及电磁屏蔽进行分析和计算的基础。
参考书目
谢处方、饶克谨编：《电磁场与电磁波》，人民教育出版社，北京，1979。
郭硕鸿著：《电动力学》,人民教育出版社,北京1979。
George Bekefi and Alan H. Barrett,Electromagnetic Vibrations, Waves and Radiation,MIT Press, Cambridge,Mass.,1977.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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