1) intraformational interference
层内干扰
2) in laminates
层内
3) internal explosion
层内爆裂
1.
Implementation of internal explosion technique in low penneability hydrocarbon reservoir was an effective means to reconstruct reservoir producing conditions.
低渗透油气层实施层内爆裂技术,是改造储集层产出条件的有效手段,国内基础理论研究已取得重大突破,后续的技术配套研究对石油企业的吸引力更强。
4) exploding in fracture
层内爆炸
1.
First,the phenomenon of the rock damage and fracture by shock wave of exploding in fractures was simulated through the experiment of exploding on the surface of the cement sample in deep water.
首先,在水中利用爆炸产生的爆炸冲击波对水泥试样进行损伤破坏,模拟“层内爆炸”采油技术中激波使岩石损伤开裂的现象;然后,利用波动力学理论,对激波在实验条件下对水泥试样的损伤破坏进行了数值模拟。
5) interlayers
层内夹层
6) situ gas generating
层内生气
1.
plications of in situ gas generating for enhanced oil recovery to Zhongyuan faulted block oilfield.;
层内生气提高采收率技术在中原断块油田的应用
参考词条
补充资料：激波与边界层相互干扰
在超声速流场中，激波与物面附近的边界层流动会发生相互干扰，形成近壁区内的复杂流场，干扰区内激波的位置、形状和激波前后的流动参量以及边界层特性均发生变化。J.阿克莱特等人在20世纪40年代首先注意到这类干扰流动。
在超声速流场中边界层外边缘的流动为超声速，但层内流体受粘性的作用，速度迅速减低，至壁面时流体与固体的相对运动速度为零，因而层内存在超声速区和亚声速区，激波面后的高压力通过边界层内的亚声速区向上游传播至激波前区。这种从下游向上游作用的逆压梯度明显地改变了激波上游的边界层状态；干扰区内的边界层变厚，层内的速度、温度、压力、密度分布均发生变化，摩擦阻力减小，同时也改变了近壁区局部的激波结构。
如果边界层外马赫数、雷诺数和激波强度不同，干扰区的流动会呈现不同情况：①未形成分离流动；②形成分离泡（即在物面附近形成局部回流区），流动绕过分离泡再附体；③流动分离后不再附体，此时边界层外缘附近的流场和激波形状也受到影响。
在干扰较强的区域内，通常的边界层定义和量级分析往往不再适用，因为流向速度梯度和法向速度梯度可能具有相同的量级。层流或湍流区内的干扰流动也有明显差别。例如，当边界层外缘流动条件和激波强度相同时，在层流边界层内逆压向上游传播的距离较湍流边界层远，层流边界层抵抗流动分离的能力弱。
激波边界层干扰流动，也可能出现在跨声速流场中（因为跨声速流场中可以存在超声速流）。在高超声速流动中，由于激波很靠近物面，激波与边界层相互干扰的现象比较严重。激波与边界层相互干扰流动机理的研究，在工程实际应用中有重要意义。例如，在跨声速流场中，干扰区内流动的非定常性引起壁面结构抖振，甚至发生嗡鸣，会引起气动性能的变化。在超声速和高超声速流场中，气流经过使其受压缩的拐角时所产生的激波会与边界层相互干扰，不仅改变流场特性，也改变气动加热状态。
60年代以来，这方面的研究工作不断深入，一方面探讨干扰区域流动特性的一般规律，包括马赫数和雷诺数的影响；另一方面，又同非定常分离流动、边界层控制、壁面结构响应和环境等课题结合起来。
参考书目
J.Ackeret,F. Feldmann and N.Rott,Untersuchungen anVerdichtungsstssen und Grenzschichten in Schnell Bewegten Gasen,Report No.10 of the Inst.of Aerodynamics, ETH,zürich,1946.
H.Schlichting，Boundary Layer Theory ,7 th ed.,McGrawHill,New York,1979.
在超声速流场中边界层外边缘的流动为超声速，但层内流体受粘性的作用，速度迅速减低，至壁面时流体与固体的相对运动速度为零，因而层内存在超声速区和亚声速区，激波面后的高压力通过边界层内的亚声速区向上游传播至激波前区。这种从下游向上游作用的逆压梯度明显地改变了激波上游的边界层状态；干扰区内的边界层变厚，层内的速度、温度、压力、密度分布均发生变化，摩擦阻力减小，同时也改变了近壁区局部的激波结构。
如果边界层外马赫数、雷诺数和激波强度不同，干扰区的流动会呈现不同情况：①未形成分离流动；②形成分离泡（即在物面附近形成局部回流区），流动绕过分离泡再附体；③流动分离后不再附体，此时边界层外缘附近的流场和激波形状也受到影响。
在干扰较强的区域内，通常的边界层定义和量级分析往往不再适用，因为流向速度梯度和法向速度梯度可能具有相同的量级。层流或湍流区内的干扰流动也有明显差别。例如，当边界层外缘流动条件和激波强度相同时，在层流边界层内逆压向上游传播的距离较湍流边界层远，层流边界层抵抗流动分离的能力弱。
激波边界层干扰流动，也可能出现在跨声速流场中（因为跨声速流场中可以存在超声速流）。在高超声速流动中，由于激波很靠近物面，激波与边界层相互干扰的现象比较严重。激波与边界层相互干扰流动机理的研究，在工程实际应用中有重要意义。例如，在跨声速流场中，干扰区内流动的非定常性引起壁面结构抖振，甚至发生嗡鸣，会引起气动性能的变化。在超声速和高超声速流场中，气流经过使其受压缩的拐角时所产生的激波会与边界层相互干扰，不仅改变流场特性，也改变气动加热状态。
60年代以来，这方面的研究工作不断深入，一方面探讨干扰区域流动特性的一般规律，包括马赫数和雷诺数的影响；另一方面，又同非定常分离流动、边界层控制、壁面结构响应和环境等课题结合起来。
参考书目
J.Ackeret,F. Feldmann and N.Rott,Untersuchungen anVerdichtungsstssen und Grenzschichten in Schnell Bewegten Gasen,Report No.10 of the Inst.of Aerodynamics, ETH,zürich,1946.
H.Schlichting，Boundary Layer Theory ,7 th ed.,McGrawHill,New York,1979.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。