1) Canonical ensemble
正则系综
1.
Rigid multibody molecular dynamics algorithm in canonical ensemble;
刚性多原子分子的正则系综分子动力学算法
2.
Canonical ensemble(NVT) Monte Carlo simulations have been carried out to get the chemical potentials of the mixture of nitrogen and benzene by the Widom test particle method.
用正则系综测试粒子MonteCarlo(GCMC)方法模拟常温下空气(以氮气为代表)及其污染物微量有机物(以苯为例)的混合物中各组分的化学势。
3.
The compound adsorption process on the solid surface of two gases was analysed on the basis of principle of canonical ensemble.
应用正则系综原理，推导两种气体在固体表面复合吸附过程，进而推广到多元吸附系统。
2) grand canonical ensemble
巨正则系综
1.
Adsorption behavior of monochlorodifluoromethane (R22) , represented by the Stockmayer (SM) fluid, in activated carbon pores with defectives has been simulated by the grand canonical ensemble Monte Carlo(GCMC)method.
应用巨正则系综Monte Carlo方法模拟Stockmayer流体[以一氯二氟甲烷(R22)为代表]在活性炭孔中的吸附。
2.
This paper models the carrier number in silicon semiconductor using the method of grand canonical ensemble and Fermi-Dirac statistical distributions.
将巨正则系综的Fermi-Dirac(F-D)统计法与计算机模拟相结合,从本征半导体硅出发,探讨温度和光照能量对载流子数的影响,试图从理论上定量分析太阳能电池工作状况,对本征硅半导体中载流子数进行计算机模拟,模拟结果与理论规律基本吻合,此方法可为进一步研究掺杂半导体及氧化物半导体空间电荷层载流子数提供参考。
3.
The effects due to the interaction and finite size are given simultaneously by using the sum method for the grand canonical ensemble and mean field theory.
利用巨正则系综的求和方法与平均场理论 ,给出了有限粒子数与原子间相互作用对系统热力学性质的共同修正 ;并将所得结果与三维时的情况进行了比较 。
3) microcanonical ensemble
微正则系综
1.
Thermodynamical funcions of the few-body hard-sphere system when it reaches ergodicity are discussed in detail by using microcanonical ensemble method.
利用微正则系综详细地讨论了少体硬球系统达到各态历经时的热力学函数。
4) NVT canonical ensemble
NVT正则系综
1.
The phase equilibrium of linear molecule,ethane,has been simulated by using the NVT canonical ensemble Monte Carlo method,and the thermodynamic properties of the system including chemical potentials?temperature?density?pressure,etc.
用恒NVT正则系综MonteCarlo方法模拟线形分子—乙烷的相平衡 ,得出化学势、温度、密度、压力等热力学数据。
5) Gibbs canonical ensemble
吉布斯正则系综
1.
This paper is an application of Gibbs canonical ensemble to the derivation of Boltzmann Distribution law.
应用吉布斯正则系综导出了玻耳兹曼分布律 。
6) quantum grand canonic ensemble
量子巨正则系综
补充资料：正则系综
组成系综的系统是由N个粒子组成的，同温度为T的很大的热源相接触并达到热平衡。也可以这样设想：取大数M个体积为V、粒子数为N 的相同的系统构成系综，其中任意一个系统均可作为被研究的系统，其余M-1个系统起着恒温槽的作用，系统间有能量交换，并共同处于热平衡。正则系综的分布公式为
(1)
或
(2)
式(1)给出具有确定粒子数N、体积V和温度T的系统处在微观态j上的几率。Z称为配分函数或态和函数，可表示为 是对系统的所有微观状态求和，称为玻耳兹曼因子。可见,系统处在微观状态j的几率只同该状态的能量E j有关。式(2)中的E r(r=1,2,...)表示系统的各个能级,Ω r是能级E r的简并度,ρ r则为系统处于能级E r上的几率。配分函数Z可写成这里是对系统的所有能级求和。
可以从微正则系综（见统计物理学）出发，把系统和与之接触的热源合在一起构成具有确定能量的大孤立系统，进而求得式(1)和(2)。也可以独立地证明正则分布公式(1)和(2)。这种系综首先由美国物理学家J.W.吉布斯提出，又称为吉布斯系综。
当系统的状态连续变化时，即在经典情形下，正则分布的表达式为
配分函数写为
式中f=N s是系统的自由度,s为粒子的自由度,E(p,q)是系统的能量。正则系综的某个物理量A的平均值为
在量子统计中，用密度矩阵（见统计物理学）表示系综的分布，正则分布的密度矩阵为
其中配分函数表示为。彑代表系统的哈密顿算符,tr表示矩阵对角元的和。Z不是算符，而是普通的函数。物理量A的平均值应为
。
正则系综中，系统在某时刻的能量值与其平均值一般是有偏差的，这可用相对涨落
来量度，其中CV是系统的定容热容。能量的相对涨落与系统的粒子数成反比。由于宏观系统的N很大,这种涨落完全可以忽略。
(1)
或
(2)
式(1)给出具有确定粒子数N、体积V和温度T的系统处在微观态j上的几率。Z称为配分函数或态和函数，可表示为 是对系统的所有微观状态求和，称为玻耳兹曼因子。可见,系统处在微观状态j的几率只同该状态的能量E j有关。式(2)中的E r(r=1,2,...)表示系统的各个能级,Ω r是能级E r的简并度,ρ r则为系统处于能级E r上的几率。配分函数Z可写成这里是对系统的所有能级求和。
可以从微正则系综（见统计物理学）出发，把系统和与之接触的热源合在一起构成具有确定能量的大孤立系统，进而求得式(1)和(2)。也可以独立地证明正则分布公式(1)和(2)。这种系综首先由美国物理学家J.W.吉布斯提出，又称为吉布斯系综。
当系统的状态连续变化时，即在经典情形下，正则分布的表达式为
配分函数写为
式中f=N s是系统的自由度,s为粒子的自由度,E(p,q)是系统的能量。正则系综的某个物理量A的平均值为
在量子统计中，用密度矩阵（见统计物理学）表示系综的分布，正则分布的密度矩阵为
其中配分函数表示为。彑代表系统的哈密顿算符,tr表示矩阵对角元的和。Z不是算符，而是普通的函数。物理量A的平均值应为
。
正则系综中，系统在某时刻的能量值与其平均值一般是有偏差的，这可用相对涨落
来量度，其中CV是系统的定容热容。能量的相对涨落与系统的粒子数成反比。由于宏观系统的N很大,这种涨落完全可以忽略。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条