1) Diffusion layer thickness
半无限扩散
2) unlimited diffusing
无限扩散
3) semi infinte diffusion UV visible spectra methods
半无限扩散紫外-可见光谱法
4) Unlimited Information Diffusion
无限信息扩散
5) infinite dilution diffusion coefficient
无限稀释扩散系数
1.
Measurement of infinite dilution diffusion coefficients of small molecule solvents in nascent polyethylene particles by inverse gas chromatography;
反相气相色谱法测定小分子溶剂在聚乙烯粒子中的无限稀释扩散系数
2.
Therefore by gas chromatography the infinite dilution diffusion coefficients of small molecule solvents in the silicon rubbers with different cross linker content were measured and how the cross linker content affects infinite dilution diffusion coefficient was studied.
气相色谱法测定溶剂与聚合物材料之间的相互关系是一个快速、准确、方便的方法,为此利用气相色谱法测定了小分子溶剂在不同交联剂含量的交联硅橡胶中的无限稀释扩散系数,并研究了交联剂用量对无限稀释扩散系数的影响,这为研究交联硅橡胶特性提供了新方法。
3.
Based on the mathematical model of Hadj-Romdhane and Danner describing the chromatographic process in a packed column, the infinite dilution diffusion coefficients of benzene, toluene and ethylbenzene in polyethylene membrane were measured in a temperature range of 341.
2K温度范围内测定了苯、甲苯和乙苯 3种芳香烃溶剂在聚乙烯膜中的无限稀释扩散系数 。
6) infinite dilute diffusion coefficient
无限稀释扩散系数
1.
The self-diffusion coefficients of supercritical carbon dioxide and infinite dilute diffusion coefficients of methanol and ethanol in supercritical carbon dioxide were investigated by molecular dynamics simulation.
采用分子动力学模拟的方法对超临界二氧化碳的自扩散系数及甲醇和乙醇在超临界二氧化碳中的无限稀释扩散系数进行了模拟计算。
补充资料：电磁波在半无限屏缘的衍射
均匀平面波照射半无限导体薄屏时，在屏的背后形成阴影(图1)。电磁场在均匀媒质中只能连续分布，从投射波的照射区到屏的阴影区，场应当逐渐过渡，场在反射区的边界处也应逐渐过渡。因此，除反射波外，还存在衍射场。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
如以屏缘以外半平面上的场为二次源，可以近似求得屏后半空间的场。由于二次源分布在半无限平面上，所以只存在菲涅耳衍射，当电磁波垂直投射时，应用这种衍射理论求得屏背后平行于屏的一条横线上场强的分布如图2所示。照明区内场强的起伏正是衍射场与投射场相干涉的结果。
从衍射场的严格解得到：在反射区边界以外没有反射波,在阴影区没有投射波,而在全空间都存在着衍射波。如果投射线与屏缘的夹角为 θ，投射线在屏缘的法平面上的投影和屏缘在屏上的法线间夹角为φ0(0<φ0<π),则除去与屏面夹角为π-φ0的一对半平面附近，衍射波面是顶点在屏缘上而锥角为的锥，其法线(衍射线)则在锥角为 θ的锥上。除两边界附近以外，在远离屏缘处，衍射场的振幅与到屏缘的距离ρ 的次幂成反比。在两个边界附近,衍射场的振幅几乎不随ρ 改变,而相位发生跃变,它弥补了投射波或反射波的陡然终止,而保证场的连续。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条