1) similarity of heat transfer with mass transfer
传热与传质的类比
2) container mass and heat transfer
传质与传热
3) heat and mass transfer
传热与传质
1.
for heat and mass transfer coefficients,as well as the equations obtained by fitting the experiment data.
给出了传热与传质系数的准则方程式形式 ,并利用实验数据拟合出了传热与传质系数公式 。
2.
This paper presents an overview of the recent advances made in predicting heat and mass transfer in fractal media by fractal theory and technique.
本文论述了分形介质的分形理论和数学基础,并简要综述了用分形理论和方法研究分形介质的传热与传质特性(如多孔介质的渗透率、热导率以及池核态沸腾换热)方面目前所取得的研究进展,最后扼要展望了用分形理论和方法进一步研究分形介质的传热与传质的可能的若干课题和方向。
4) Mass/heat transfer analogy
传质/传热比拟
1.
The paper investigates the effect of change of the fin length of wing-type vortex generators (WVG) on heat transfer enhancement and pressure drop characteristics of finned oblate oval tube heat exchangers with six WVGs per tube, which are fixed in fin pitch and the ratio of height of WVGs to fin pitch under the same attack angle, via mass/heat transfer analogy of naphthalene sublimation.
应用萘升华传质／传热比拟实验方法,研究了固定片间距、相同三角翼形涡产生器翼高比和攻击角条件下, 涡产生器翼展改变时每管六涡扁长椭圆管管片式换热器换热板芯的换热和阻力特性,分析了涡产生器翼展的变化对错排椭圆管管片式换热器强化传热与阻力特性的影响。
5) heat/mass transfer analogy
传热-传质比拟
6) analogy of heat and mass transfer
传热传质比拟
补充资料：三传类比
指传递过程中的动量传递、热量传递和质量传递三者之间定量的类比关系。这三种传递过程有相同的传递机理，相同的数学表达形式。1874年O.雷诺首先指出热量与动量传递之间的类似性，并给出摩擦因子与传热分系数之间的定量关系。随后L.普朗特于1910年、G.I.泰勒于1916年和T.卡门于1939年相继对雷诺类比作了改进。有的提出了新的类比关系，并推广到动量传递和质量传递的类比。在类比关系的基础上，可以根据已知的一类传递规律，类推其他两种传递的规律。常见的类比关系有以下四种：
雷诺类比 雷诺假定单位时间内质量为M的流体微团,从距壁面一定距离处向壁面运动，其流速由u降为零。于是单位时间内失去的动量为Mu,它等于壁面所受的剪切力，即：
Mu＝τwA式中τw为壁面剪切应力;A为壁面面积。又假定这一微团在距壁面同样距离处的温度为tb，达到壁面后其温度与壁温tw一致。所传递的热量为：
Mcp(tb-tw)＝αA(tb-tw)式中cp为流体的定压比热容；α为传热分系数。联立以上两式，得：
由于，得：
式中ρ为流体密度；f为范宁摩擦系数(见流动阻力)。比式即为雷诺类比的数学形式,表示传热分系数α和范宁摩擦因子f之间的定量关系。St通常称为斯坦顿数：
式中Re为雷诺数；Nu为努塞尔数；Hr为普朗特数。对于Hr≈1的流体（如气体），则可简化成为：
只要摩擦因子f和Re为已知，Nu数和传热分系数即可推定。实验表明,对Hr＝1的流体，雷诺类比与湍流传热的数据颇为一致。
雷诺类比是以整个流场均为湍流的假设为基础，认为流体微团直接将热量带到了壁面，而忽略了近壁处存在层流底层。
普朗特类比 普朗特考虑到壁面附近有层流底层，流体到达层流底层后，不再以对流方式而以热传导方式进行传热。从这双层模型出发，导出的类比关系为：
当Hr＝1时，此式简化成与雷诺类比关系相同。
卡门类比 卡门在前人的基础上提出一个三层模型，他认为，在湍流核心与层流底层之间还有一个过渡区。根据对数速度分布（见湍流），导出的类比关系为：
普朗特和卡门类比式的适用范围都是Pr=0.7～20。
柯尔本类比 A.P.柯尔本应用管内湍流传热的经验式Nu=0.023Re0.8Pr1/3、范宁摩擦因子的经验式f=0.046Re-0.2，得出关系式为：
柯尔本将此式的左侧定义为传热j因子，即：
故称j因子类比。将柯尔本类比用于传质过程，则有：
式中jd为传质j因子；Sh为舍伍德数;Sc为施密特数(见传质分系数)；Sh和Sc分别与传热过程的努塞尔数Nu和普朗特数Hr相对应。上述其他三个类比应用于传质时,也有相对应的关系式。在Hr＝0.5～50的范围内j因子经常用于关联传热、传质的实验数据。当出现边界层分离时，除了摩擦阻力外，还存在压差阻力（流动阻力），这时类比式不再适用，但jd和jh仍相等。
雷诺类比 雷诺假定单位时间内质量为M的流体微团,从距壁面一定距离处向壁面运动，其流速由u降为零。于是单位时间内失去的动量为Mu,它等于壁面所受的剪切力，即：
Mu＝τwA式中τw为壁面剪切应力;A为壁面面积。又假定这一微团在距壁面同样距离处的温度为tb，达到壁面后其温度与壁温tw一致。所传递的热量为：
Mcp(tb-tw)＝αA(tb-tw)式中cp为流体的定压比热容；α为传热分系数。联立以上两式，得：
由于，得：
式中ρ为流体密度；f为范宁摩擦系数(见流动阻力)。比式即为雷诺类比的数学形式,表示传热分系数α和范宁摩擦因子f之间的定量关系。St通常称为斯坦顿数：
式中Re为雷诺数；Nu为努塞尔数；Hr为普朗特数。对于Hr≈1的流体（如气体），则可简化成为：
只要摩擦因子f和Re为已知，Nu数和传热分系数即可推定。实验表明,对Hr＝1的流体，雷诺类比与湍流传热的数据颇为一致。
雷诺类比是以整个流场均为湍流的假设为基础，认为流体微团直接将热量带到了壁面，而忽略了近壁处存在层流底层。
普朗特类比 普朗特考虑到壁面附近有层流底层，流体到达层流底层后，不再以对流方式而以热传导方式进行传热。从这双层模型出发，导出的类比关系为：
当Hr＝1时，此式简化成与雷诺类比关系相同。
卡门类比 卡门在前人的基础上提出一个三层模型，他认为，在湍流核心与层流底层之间还有一个过渡区。根据对数速度分布（见湍流），导出的类比关系为：
普朗特和卡门类比式的适用范围都是Pr=0.7～20。
柯尔本类比 A.P.柯尔本应用管内湍流传热的经验式Nu=0.023Re0.8Pr1/3、范宁摩擦因子的经验式f=0.046Re-0.2，得出关系式为：
柯尔本将此式的左侧定义为传热j因子，即：
故称j因子类比。将柯尔本类比用于传质过程，则有：
式中jd为传质j因子；Sh为舍伍德数;Sc为施密特数(见传质分系数)；Sh和Sc分别与传热过程的努塞尔数Nu和普朗特数Hr相对应。上述其他三个类比应用于传质时,也有相对应的关系式。在Hr＝0.5～50的范围内j因子经常用于关联传热、传质的实验数据。当出现边界层分离时，除了摩擦阻力外，还存在压差阻力（流动阻力），这时类比式不再适用，但jd和jh仍相等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条