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1)  Marginal donor lung
非理想供体
2)  non-ideal conductor
非理想导体
3)  non-ideal projectile
非理想抛体
1.
The best projecting angle of non-ideal projectile;
非理想抛体的最佳抛射角
4)  non-ideal gas
非理想气体
1.
A research of the virial coefficient for classical non-ideal gases in any dimension;
任意维经典非理想气体位力系数的研究
2.
The dimensional characters of ideal gas, Boyle gas and non-ideal gas are given.
指出理想气体的物态方程由量纲特征确定到只差一常数;玻意耳气体族的物态方程族由量纲特征完全确定;还给出了非理想气体物态方程的一般形式。
3.
Van der Waals equation of non-ideal gas is obtained by using quantum statistical method.
用量子统计的方法得到非理想气体的范德瓦尔斯方程 。
5)  imperfect gas
非理想气体
1.
Mayer s theory for imperfect gas has been extended into microsystem.
将Mayer的非理想气体理论推广到介观微系统的情况。
6)  nonidea fluid
非理想流体
1.
In this paper the Bernoulli s equation for nonidea fluid is deduced, and its use in meteorology is discussed.
本文推导出非理想流体的伯努利方程。
补充资料:非理想的第二类超导体(non-idealtypeⅡsuperconductors)
非理想的第二类超导体(non-idealtypeⅡsuperconductors)

磁化曲线是不可逆的第二类超导体也称非理想的第二类超导体,或称硬超导体,也有称第三类超导体。磁化曲线的不可逆性是由于这类材料的各种缺陷,杂质和其他不均匀性在一定程度上阻止磁通涡旋线的流动、进入和退出,起有钉扎作用造成的。加工后未退火样品的磁化曲线的不可逆性也是这样。在如下的磁化曲线图上,当0<H<Hc1时,与理想的第二类超导体曲线一样,处于完全迈斯纳态。在Hc1<H<Hc2时,涡旋线进入样品后,对理想的第二类超导体,-M即减小(图中虚线),直到Hc2时-M=0,样品进入完全正常态或有表面超导相的态。但对非理想的第二类超导体,由于钉扎作用,涡旋线进入较难,致使-M继续增大,到a点涡旋线已进入相当数量后,继续增大磁场,-M才开始减小,曲线沿b,c下降,到Hc2时进入完全正常态或有表面超导相的态。然后从Hc2减小磁场,则与理想的第二类超导体沿虚线可逆返回不同,而是由于钉扎作用,涡旋线退出也有困难,致使-M从零变为负的(倒向)。继续减小磁场到零曲线沿d→e→f到达g点,虽然这里H=0,但M≠0,表示还有不少涡旋线被钉扎而未退出样品,这称为剩余磁化强度,简称剩磁,类似于多连通超导体称俘获磁通,这里也称磁通捕获,而这种现象称磁滞现象,简称磁滞。再继续下去,则曲线沿g→h→i→j→k→l再到a,形成一个与铁磁物质很类似的磁滞回线,称超导体的磁滞回线。这现象是由于不管涡旋线的进入或退出样品,钉扎都不同程度地起着阻止作用,称钉扎的不可逆性,从而形成有磁滞回线。由于涡旋线被钉扎的作用,只要工作电流还不致发生磁通的流动,就没有流阻,就可无阻地传输强电流,具有很好的应用价值。例如Nb3Sn在4.2K温度和10万高斯的磁场中,电流密度还可承受4.5×105A/cm2以上。

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