1) Force system
力系
1.
ccording to the characteristics of magnetic force system given by Ampere′s law , applying the theory on the composition of force system, the systematic study on magnetic force of solving a section of current-carrying conductor with Ampere′s law is made.
根据由安培定律所提供的磁场力系特点，应用力系合成理论等有关力学知识对应用安培定律求解一段载流导线所受的磁场力进行了全面讨论，并指出了具体应用。
2) system of forces
力系
1.
About the forms of the equilibrium equations in various system of forces;
力系平衡方程的多种形式
3) power system
电力系统
1.
Risk-based low voltage security forewarning for power systems;
基于风险的电力系统低电压安全预警
2.
Study of harmonic analysis and simulation of offshore platform power system;
海洋平台电力系统谐波分析及仿真研究
4) lift coefficient
升力系数
1.
Dealing with the problem of vortex induced vibration (VIV) of submarine pipe span with spoiler and focusing on the asymmetry of its lift coefficient, two new concepts are proposed: lift coefficient amplitude and lift coefficient additional value according to the special structure of spoiler.
然而对于带阻流板的管跨结构,由于其结构的特殊性,导致流场在绕流过程中产生的升力系数具有明显的非对称性。
2.
According to Navier Stokes equation, the lift coefficient and drag coefficient of the fiber were sug.
以振动纤维栅过滤除尘器中纤维为研究对象 ,通过实验研究结合流体诱发振动的机理分析 ,确定引起纤维振动的主要原因是流体绕流纤维时 ,旋涡脱落的不对称性产生的周期性升力作用于纤维 ,使纤维发生自激振动 ,旋涡脱落的频率与纤维的固有频率产生同步效应时旋涡脱落诱发纤维产生共振·当发生共振时 ,可以根据纳维斯托克斯方程计算出旋涡脱落产生的升力系数和阻力系数
3.
The aerodynamic loads and the maximum lift coefficient of the complete aircraft configuration (fuselage+wing+tail) are computed by using the modified three-dimensional low-order panel method in conjunction with the semi-empirical formulas of DATCOM.
同时使用一种由三维低阶板方法结合DATCOM方法半经验公式的改进方法预测复杂外形飞行器(机身+机翼+尾翼)的空气动力载荷和最大升力系数。
5) resistance factor
阻力系数
1.
According to the present experiment results,the precision of all calculation correlations for resistance factor in transition zone and laminar zone was compared.
根据已有的实验结果,分析比较了过渡区和层流区各种阻力系数模型计算的准确性,以及各流型之间过渡时的基本变化特征。
2.
25 μm~2 by using an injecting procedure fresh water (TSD=729 mg/L)-gel-produced or fresh water with total volume injected >5 PV, the resistance factor, F__R, determined is in range 266.
用大庆采油二厂的污水(矿化度4013mg/L)配制不同HPAM浓度的Al3+交联聚合物凝胶,在气测渗透率1 25μm2的人造岩心上,按清水(矿化度729mg/L)—凝胶—污水或清水的注入程序,注入量>5PV,测得凝胶中HPAM浓度为0 6、0 5、0 4g/L时,残余阻力系数FRR(368 6～277 4)大于阻力系数FR(266 7～246 0),二者均随HPAM浓度减小而减小;后续注入清水时FRR较低;凝胶中HPAM浓度为0 3g/L时FRR
3.
This paper has studied the convergence of iteration algorithm for colebrook s formula which has been used to determining the resistance factor about industrial pipes in three regions of turbulent flow resistance (i.
本文研究了适用于工业管道紊流三个阻力区（即光滑区、过渡区和粗糙区）阻力系数计算的柯列勃洛克公式迭代算法的收敛性，给出了收敛区间。
6) drag coefficient
曳力系数
1.
Evaluation of drag coefficient on particles in cluster by using lattice Boltzmann method;
颗粒团绕流曳力系数的LBM计算
2.
Based on the measured data of the cross-sectional average solids holdups at different axial locations of riser under various operation conditions and through the dynamic balance analysis of single particle,drag coefficients were indirectly obtained.
在高16 m气-固循环流化床提升管内,通过测定表观气速、颗粒质量流率和不同轴向高度的床层平均颗粒浓度,结合对单颗粒进行受力平衡分析,间接获得了不同轴向位置的颗粒曳力系数。
3.
The drag coefficient is a key parameter in the analysi.
1~200范围内27个不同Reynolds数时的曳力系数,并将计算结果拟合得到基于LBM数值模拟的曳力曲线。
补充资料：力系
作用在同一物体上的一群力。诸力作用线在同一平面，称为平面力系；作用线不在同一平面，称为空间力系；作用线汇交于一点，称为汇交力系；作用线互相平行，称为平行力系；作用线既不汇交又不平行，称为任意力系。若两力系分别使一刚体在相同的初始运动条件下产生相同的运动则称为等效力系。
力线的平移 要使作用于刚体上A点的力F平移至另一点O（图1）,可在O点加上大小相等、方向相反且与力F平行的两个力F┡和F″，并使它们的大小相等。F和F″组成一力偶，称为附加力偶。于是，作用于A点的力F可由作用于O点的力F┡和附加力偶(F，F″)来代替。换言之，要使作用于刚体上A点的力F等效地平移至O点，必须附加一个力偶，其矩等于原力对平移点O的矩。
力系的简化 要把一个复杂的力系化为一个简单的等效力系,可用力线的平移将力系中的诸力Fi(i=1,2,...,n）移向指定点（简化中心）,得到一个作用在简化中心O 的汇交力系和一个附加力偶系。此汇交力系又可合成一个合力R，它等于原力系中诸力的矢量和：
，R为原力系的主矢。不论选何点为简化中心,主矢的大小和方向都不变。因此，主矢与简化中心的位置无关。
简化中引入的附加力偶系可合成一力偶，其力偶矩MO等于原力系诸力分别对简化中心O点之矩的矢量和：
，MO称为原力系对简化中心O的主矩。对于不同的简化中心，各力的力臂也不同，因此，主矩同简化中心的位置有关。简化结果不外乎以下几种情况：
表明原力系和一个力偶等效,即简化为一个力偶，其力偶矩等于力系对简化中心的主矩。若向不同的简化中心简化，也将得到彼此等效的力偶。因此，简化结果同简化中心位置无关。这样的力系如作用于刚体，能使刚体产生角加速度转动。
表明原力系和一个力等效,即简化为一个力。这样的力系如作用于刚体，能使刚体的质心产生加速度运动。
对于空间任意力系又可分为以下四种情况：
①R⊥MO 即主矢与力偶矩矢垂直,所以,主矢R与表示主矩MO的一对力（图2中的R┡，R″）在同一平面上。改变主矩的力使其大小等于R，即R┡＝R″＝R，便可求得力偶臂。由于作用在简化中心O的R″的方向与R相反,所以R″与R相抵消，只剩下作用于O1点的力R┡,即力系简化为作用于O1点的一个力R┡。
②R∥MO 原力系简化为一个力和一个力偶，且这力垂直于力偶作用面（图3）,称为力螺旋。例如钻孔或拧螺丝钉时，作用在钻头或改锥上的就是力螺旋。力螺旋作用于刚体时，使其质心作加速度运动，同时又产生角加速度转动。
③R和M成任意角度 可将MO分解为平行和垂直于R的两个分量和 。按上述两种情形，R和可简化为作用于O┡点的一个力R┡;而R┡和又组成一个力螺旋(图4)。沿R┡的作用线作直线AB。当R┡沿AB移动时,简化结果不变(因R┡对O点之矩不变),故只要简化中心取在AB上,力系就可简化为力螺旋。直线AB称为该力系的中心轴或最小力矩轴，因为力系对不在中心轴上的任一点的主矩其与之和总是大于。
④R=，MO= 这时力系处于平衡状态，称为平衡力系。受平衡力系作用的物体，其质心的运动状态不变，即保持静止或作匀速直线运动，同时绕质心转动的动量矩守恒。
平衡方程 力系平衡条件的数学形式。空间任意力系的平衡条件是，力系的主矢和主矩都等于零，即R=，MO=。因，
，故得出空间任意力系的6个平衡方程：
式中Fx、Fy、Fz分别为各分力在x、y、z轴上的投影；ΜOx、ΜOy、ΜOz分别为各分力对通过O点的x、y、z轴的矩。从以上六式可解出 6个未知量。其他力系均可看成是它的特殊情形。例如平面任意力系的平衡方程为：
。平面汇交力系的平衡方程为：
。
对于流体、弹性体等变形体的平衡，也可应用上述平衡方程，但还不充分（见静力学公理）。
力线的平移 要使作用于刚体上A点的力F平移至另一点O（图1）,可在O点加上大小相等、方向相反且与力F平行的两个力F┡和F″，并使它们的大小相等。F和F″组成一力偶，称为附加力偶。于是，作用于A点的力F可由作用于O点的力F┡和附加力偶(F，F″)来代替。换言之，要使作用于刚体上A点的力F等效地平移至O点，必须附加一个力偶，其矩等于原力对平移点O的矩。
力系的简化 要把一个复杂的力系化为一个简单的等效力系,可用力线的平移将力系中的诸力Fi(i=1,2,...,n）移向指定点（简化中心）,得到一个作用在简化中心O 的汇交力系和一个附加力偶系。此汇交力系又可合成一个合力R，它等于原力系中诸力的矢量和：
，R为原力系的主矢。不论选何点为简化中心,主矢的大小和方向都不变。因此，主矢与简化中心的位置无关。
简化中引入的附加力偶系可合成一力偶，其力偶矩MO等于原力系诸力分别对简化中心O点之矩的矢量和：
，MO称为原力系对简化中心O的主矩。对于不同的简化中心，各力的力臂也不同，因此，主矩同简化中心的位置有关。简化结果不外乎以下几种情况：
表明原力系和一个力偶等效,即简化为一个力偶，其力偶矩等于力系对简化中心的主矩。若向不同的简化中心简化，也将得到彼此等效的力偶。因此，简化结果同简化中心位置无关。这样的力系如作用于刚体，能使刚体产生角加速度转动。
表明原力系和一个力等效,即简化为一个力。这样的力系如作用于刚体，能使刚体的质心产生加速度运动。
对于空间任意力系又可分为以下四种情况：
①R⊥MO 即主矢与力偶矩矢垂直,所以,主矢R与表示主矩MO的一对力（图2中的R┡，R″）在同一平面上。改变主矩的力使其大小等于R，即R┡＝R″＝R，便可求得力偶臂。由于作用在简化中心O的R″的方向与R相反,所以R″与R相抵消，只剩下作用于O1点的力R┡,即力系简化为作用于O1点的一个力R┡。
②R∥MO 原力系简化为一个力和一个力偶，且这力垂直于力偶作用面（图3）,称为力螺旋。例如钻孔或拧螺丝钉时，作用在钻头或改锥上的就是力螺旋。力螺旋作用于刚体时，使其质心作加速度运动，同时又产生角加速度转动。
③R和M成任意角度 可将MO分解为平行和垂直于R的两个分量和 。按上述两种情形，R和可简化为作用于O┡点的一个力R┡;而R┡和又组成一个力螺旋(图4)。沿R┡的作用线作直线AB。当R┡沿AB移动时,简化结果不变(因R┡对O点之矩不变),故只要简化中心取在AB上,力系就可简化为力螺旋。直线AB称为该力系的中心轴或最小力矩轴，因为力系对不在中心轴上的任一点的主矩其与之和总是大于。
④R=，MO= 这时力系处于平衡状态，称为平衡力系。受平衡力系作用的物体，其质心的运动状态不变，即保持静止或作匀速直线运动，同时绕质心转动的动量矩守恒。
平衡方程 力系平衡条件的数学形式。空间任意力系的平衡条件是，力系的主矢和主矩都等于零，即R=，MO=。因，
，故得出空间任意力系的6个平衡方程：
式中Fx、Fy、Fz分别为各分力在x、y、z轴上的投影；ΜOx、ΜOy、ΜOz分别为各分力对通过O点的x、y、z轴的矩。从以上六式可解出 6个未知量。其他力系均可看成是它的特殊情形。例如平面任意力系的平衡方程为：
。平面汇交力系的平衡方程为：
。
对于流体、弹性体等变形体的平衡，也可应用上述平衡方程，但还不充分（见静力学公理）。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条