1) scalar potential
标势
1.
On the magnitude analysis of the vector and the scalar potential and the electric field;
基于矢势标势与电场的量级分析
2.
In the space without any electricity the static electric field can be described not only by scalar potential,but also by vector potential.
讨论了在无电荷存在的自由空间,不仅可以用标势描述静电场,而且可以引用矢势描述静电场。
3.
In this paper,we obtain vector potential and scalar potential of static electric field,static magnetic field and electromagnetic field in the no boundary isotropy linear symmetrical medium directly by utilizing foregone physical knowledge , combining quasi-quantitative physical analysis and adopting appropriate scientific methods.
利用已知的物理知识,结合半定量的物理分析,采用适当的科学方法,直接得出了无界的各向同性线性均匀介质中静电场、静磁场和电磁场的标势和矢势。
2) vector potential
标势
1.
The vector potential and scalar potential of the magnetic field of the magnetic unipolar particle system is developed from Driac s theory and Maxwell equations, and the Delambre s equation and its solution are derived.
根据狄拉克理论和麦克斯韦方程组引入电荷－磁单极系统电磁场的矢势和标势，从而推算该系统的达朗贝尔方程及其
3) Superior indexes
优势指标
1.
Furthermore, the corresponding superior indexes and evaluation criterion have been set up.
本文据诸多实例论述了优势面控水、控稳的两类机制,并建立了相应的优势指标和评价准则,为地下开采灾害控制研究提出了一种新的思路和分析方法。
4) preferred index
优势指标
1.
Six groups of preferred indexes for evaluating the structural plane are summarized,and the process of classifying the indexes of the improved efficacy coefficient method is discussed.
总结出了结构面评价的6组重要优势指标,并对改进功效系数法中的各个指标评价档次的选择进行了讨论。
5) magnetic scalar potential
磁标势
1.
Research on the magnetic scalar potential of a system magneton and magnetic medium sphere;
磁荷与磁介质球系统磁标势研究
2.
Magnetic induction of a circular current is calculated using magnetic scalar potential.
用磁标势法计算了圆形线电流的磁感应强度。
3.
Magnetic induction is calculted for arbitrary point on the plane of a circular current using magnetic scalar potential.
用磁标势法计算了圆电流平面上任意一点的磁感应强度，利用这个结果证明了圆电流平面中心的磁感应强度有极小值，给出了圆环回路的自感系数的计算公式。
6) scalar potenaial ψ
标势ψ
补充资料：磁标势
为简化磁场的计算，在一定条件下，引入的一个辅助物理量。
如果稳恒磁场的某个局部区域V中没有传导电流,且其中任何封闭曲线L都不能包围传导电流,以H表示区域内各点的磁场强度，ds表示面积元，即有 (1)
类似于静电场中引入电位的方法，可引入磁标势嗞m，H＝－墷嗞m。 (2)
取V中某点Po作为基准点,定义任一点P的磁标势嗞m(P)如下 (3)
式(2)中嗞m(Po)为任一常数，H的单位是安/米，嗞m的单位是安。
稳恒电流大都是在细长导线的回路中流动的。磁场则大都在没有传导电流的空间中。为了使 V中的任一封闭曲线满足式(1),可限定以电流回路为边缘的任意形状的一个曲面为不可穿越的壁障。图1、图2分别示出了长直电流和圆形电流所假想的壁障。其中长直电流的壁障是包含电流且向左延伸的无穷大平面,图1中的1与2是壁障二侧无限靠近的二点。应用安培环路定理求H的环量时,如取途径1M231不包围电流,可使式(1)满足。当取由1经M至2的途径对H积分时， 值等于长直电流的电流强度I。由式(3)得 (4)
由此得到一个普适的结论:壁障是磁标势有I突变的突变面。
容易计算出长直电流的磁标势分布。若取点1为零势，则
。
其标势只是θ的函数。θ相同的各点标势相同，构成等磁势面，且磁力张（H线）与其处处正交，如图3所示。任何磁力线总与等磁势面正交，这可由式(3)直接得出。
对于线电流回路的磁场利用磁标势法来计算是方便的。可以证明任意载流回路在空间任一点 P的磁标势为 (5)
式中I是回路中的电流,Ω是回路在P点所张的立体角,从P点看电流逆时针方向时,立体角为正。如果计算出立体角Ω，再根据式(2)即得H。
在讨论磁介质磁化或铁磁体的磁场时，因所讨论磁场范围内没有传导电流，故可用磁标势法来处理。
由磁场的高斯定理和H的定义可得H的高斯定理 (6)
其中 (7)
与静电场的高斯定理相似。这样,磁场强度H与电场强度E具有形式相同的规律，且H与E,嗞m与嗞，μo与εo,μoM与P有对应关系。据此可直接由静电势方程写出对应的磁标势方程 (8)
其中 (9)
两种磁介质分界面上满足的边界条件为 (10)
(11)
对铁磁体的磁场，若已知M，则问题归结为在给定边界条件下求解磁标势的泊松方程。对于分区均匀的各向同性线性媒质，问题归结为在给定边界条件下解磁标势的拉普拉斯方程。
如果稳恒磁场的某个局部区域V中没有传导电流,且其中任何封闭曲线L都不能包围传导电流,以H表示区域内各点的磁场强度，ds表示面积元，即有 (1)
类似于静电场中引入电位的方法，可引入磁标势嗞m，H＝－墷嗞m。 (2)
取V中某点Po作为基准点,定义任一点P的磁标势嗞m(P)如下 (3)
式(2)中嗞m(Po)为任一常数，H的单位是安/米，嗞m的单位是安。
稳恒电流大都是在细长导线的回路中流动的。磁场则大都在没有传导电流的空间中。为了使 V中的任一封闭曲线满足式(1),可限定以电流回路为边缘的任意形状的一个曲面为不可穿越的壁障。图1、图2分别示出了长直电流和圆形电流所假想的壁障。其中长直电流的壁障是包含电流且向左延伸的无穷大平面,图1中的1与2是壁障二侧无限靠近的二点。应用安培环路定理求H的环量时,如取途径1M231不包围电流,可使式(1)满足。当取由1经M至2的途径对H积分时， 值等于长直电流的电流强度I。由式(3)得 (4)
由此得到一个普适的结论:壁障是磁标势有I突变的突变面。
容易计算出长直电流的磁标势分布。若取点1为零势，则
。
其标势只是θ的函数。θ相同的各点标势相同，构成等磁势面，且磁力张（H线）与其处处正交，如图3所示。任何磁力线总与等磁势面正交，这可由式(3)直接得出。
对于线电流回路的磁场利用磁标势法来计算是方便的。可以证明任意载流回路在空间任一点 P的磁标势为 (5)
式中I是回路中的电流,Ω是回路在P点所张的立体角,从P点看电流逆时针方向时,立体角为正。如果计算出立体角Ω，再根据式(2)即得H。
在讨论磁介质磁化或铁磁体的磁场时，因所讨论磁场范围内没有传导电流，故可用磁标势法来处理。
由磁场的高斯定理和H的定义可得H的高斯定理 (6)
其中 (7)
与静电场的高斯定理相似。这样,磁场强度H与电场强度E具有形式相同的规律，且H与E,嗞m与嗞，μo与εo,μoM与P有对应关系。据此可直接由静电势方程写出对应的磁标势方程 (8)
其中 (9)
两种磁介质分界面上满足的边界条件为 (10)
(11)
对铁磁体的磁场，若已知M，则问题归结为在给定边界条件下求解磁标势的泊松方程。对于分区均匀的各向同性线性媒质，问题归结为在给定边界条件下解磁标势的拉普拉斯方程。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条