1) oscillating freestream
振荡来流
1.
Improving the aerodynamic performance of low Reynolds number airfoils in oscillating freestream with forced transition method;
固定转捩在改善振荡来流下低雷诺数翼型气动性能中的应用
2) oscillation/flow induced oscillation
振荡/流激振荡
3) oscillatory flow
振荡流动
1.
Numerical simulation on enhancement of axial heat conduction of laminar oscillatory flow in parallel plate channel is conducted.
本文对平板通道振荡流动强化轴向导热现象进行了数值模拟。
2.
A study on the unsteady low_frequency oscillatory flow in a helical circular pipe is carried out based upon the blood flow in vessels, using the method of bi_parameter perturbation.
以血液流动为背景,利用双参数摄动法研究了圆截面螺旋管内低频振荡流动,得到问题的二阶摄动解,分析了轴向速度、二次流、壁面剪应力在不同时刻的特点及随时间和Womersley数的变化情况· 研究表明:挠率对圆截面曲线管道内低频振荡流动的影响不可忽略,尤其是轴向压力梯度绝对值很小时,挠率将对二次流动结构起主要影响作用· 流函数的剧烈变化只发生在正、负数值发生转变的很小的时间段内,大部分时间段内变化平缓· 壁面剪应力随θ的变化也很大·
4) current oscillation
电流振荡
1.
The coupling action and synchronization of the current oscillation for two copper wire anodes in phosphoric acid solution are studied.
研究了恒电位下在磷酸溶液中的电流振荡行为,发现2个铜电极的电极间距和恒定电位对耦合电极振荡行为的影响,电极间的耦合作用改变了电极的振荡行为,两电极间呈现有不同相锁定,k/n相锁定和准周期同步,电极间电流振荡锁相,随电极距离的加大而失锁相。
2.
Current oscillations were observed upon anodic polarization of SUS 304 steel rotating disk electrode in H2SO4 solutions.
硫酸溶液中SUS304不锈钢旋转圆盘电极在正向电位扫描时产生电流振荡现象。
3.
The relation between the current oscillation parameters of this material and light intensity and electric field is studied.
用高温扩散方法制备出补偿Si∶(B,Mn)材料,并研究了这种材料的电流振荡参数与光照和电场之间的关系。
5) current oscillations
电流振荡
1.
The role of chloride ions on the current oscillations within the transition region of nickel between the active and passive states in nitric acid solution was investigated.
报道了氯离子诱导的镍在 0 5mol·dm- 3硝酸溶液中活化 钝化过渡区电流振荡 在恒电位条件下 ,随着氯离子浓度的升高或者电极电位的降低 ,电流振荡由周期性振荡逐渐向非周期性振荡转变 根据实验结果 ,对该体系的电流振荡机理进行了讨
2.
In this paper, bismuth nano and porous materials and bismuth oxides have been prepared by new electrochemical methods and new current oscillations have been observed and investigated in the electro-oxidation of bare bismuth electrode in sulfuric acid with cysteine.
本文发展了制备纳米、多孔铋材料和铋氧化物纳米材料的电化学新方法,并根据循环伏安判据发现和研究了铋在含半胱氨酸的硫酸溶液中的电流振荡新体系。
6) oscillating flow
振荡流
1.
Simulations of oscillating flow in porous media by lattice Boltzmann method;
多孔介质振荡流格子-Boltzmann模拟
2.
The scour of the mud bed under a circular cylinder in oscillating flow is studied experementally at different cylinder diameters and different initial gaps between cylinder and bed.
实验得到了在产生冲蚀的临界条件下圆柱与床面初始无量纲距离随振荡流Ｋｃ数的变化规律。
3.
The conjugate heat transfer in oscillating flow is a typical phenomenon in engineering such as thermoacoustic engines.
振荡流共轭换热现象广泛存在于热声热机等工程应用中。
补充资料：LC 振荡器
由LC谐振回路作反馈电路的反馈型正弦波振荡器。其放大电路主要由晶体管或电子管构成，自振频率基本上决定于谐振回路的电感L和电容C，振荡幅度主要受制于有源电子器件的非线性和电源电压的幅度。
LC振荡器因谐振回路具有很高的选择性，即使放大器工作在非线性区，振荡电压仍非常接近正弦形。但因它的谐振元件LC之值限于体积不宜过大，振荡频率不宜太低,一般为几百千赫到几百兆赫。频率稳定度墹f/f一般为10-2～10-4 量级，略优于RC 振荡器，但比石英晶体振荡器要低几个数量级。谐振元件L或C的数值调节方便，可借以改变振荡频率，因而为广播、通信、电子仪器等电子设备所广泛采用。
LC振荡器依L、C在电路中的接法不同而有调集振荡器、哈特莱振荡器、科皮兹振荡器等主要类型。
调集振荡器 LC 谐振回路接在晶体管的集电极-发射极之间，并通过互感使基极和发射极间产生反馈耦合（图1)。电感线圈的初、次级电压应互为反相,以实现正反馈。振荡频率f低于晶体管的β截止频率f时，调集振荡器的自振频率f0和起振条件（见振荡）分别为
式中Ri和R0分别是放大器的输入和输出阻抗,gm是晶体管的跨导。调集振荡器一般适于产生几千赫到几兆赫的正弦振荡。它由于采用互感耦合方式而容易实现阻抗匹配。
哈特莱振荡器 又称电感三点式振荡器。构成正反馈的L1、L2分别接在晶体管集电极-发射极和基极-发射极之间,C接在集电极-基集之间(图2)。用于低频的自振频率f0和起振条件分别为
式中L=L1+L2+2M。哈特莱振荡器的线路简单，容易起振，也易于改变频率，但波形一般不太好，其振荡频率可从数百千赫到数十兆赫。
科皮兹振荡器 又称电容三点式振荡器。构成正反馈的C1、C2分别接在晶体管集电极-发射极和基极-发射极之间,L接在集电极-基极之间(图3)。用于低频时，自振频率f0和起振条件分别为
科皮兹振荡器输出波形好，工作频率可达数百兆赫，但极间电容变化对频率稳定度的影响较大，频率调整比较困难。
若在L支路中串入一个比C1和C2小得多的电容器C3，其自振频率将近似为
它主要决定于L和C3,从而减轻了极间电容对频率稳定度的影响，也便于频率调整。经过这样改进的电路称为克拉泼振荡器。若在克拉泼振荡器的谐振元件 L两端再并接一个小电容器C4，就可构成西勒振荡器。这时，其自振频率f0近似为
式中
西勒振荡器的振幅在工作频段内比较平坦，适于作为可变频率振荡器。
LC振荡器因谐振回路具有很高的选择性，即使放大器工作在非线性区，振荡电压仍非常接近正弦形。但因它的谐振元件LC之值限于体积不宜过大，振荡频率不宜太低,一般为几百千赫到几百兆赫。频率稳定度墹f/f一般为10-2～10-4 量级，略优于RC 振荡器，但比石英晶体振荡器要低几个数量级。谐振元件L或C的数值调节方便，可借以改变振荡频率，因而为广播、通信、电子仪器等电子设备所广泛采用。
LC振荡器依L、C在电路中的接法不同而有调集振荡器、哈特莱振荡器、科皮兹振荡器等主要类型。
调集振荡器 LC 谐振回路接在晶体管的集电极-发射极之间，并通过互感使基极和发射极间产生反馈耦合（图1)。电感线圈的初、次级电压应互为反相,以实现正反馈。振荡频率f低于晶体管的β截止频率f时，调集振荡器的自振频率f0和起振条件（见振荡）分别为
式中Ri和R0分别是放大器的输入和输出阻抗,gm是晶体管的跨导。调集振荡器一般适于产生几千赫到几兆赫的正弦振荡。它由于采用互感耦合方式而容易实现阻抗匹配。
哈特莱振荡器 又称电感三点式振荡器。构成正反馈的L1、L2分别接在晶体管集电极-发射极和基极-发射极之间,C接在集电极-基集之间(图2)。用于低频的自振频率f0和起振条件分别为
式中L=L1+L2+2M。哈特莱振荡器的线路简单，容易起振，也易于改变频率，但波形一般不太好，其振荡频率可从数百千赫到数十兆赫。
科皮兹振荡器 又称电容三点式振荡器。构成正反馈的C1、C2分别接在晶体管集电极-发射极和基极-发射极之间,L接在集电极-基极之间(图3)。用于低频时，自振频率f0和起振条件分别为
科皮兹振荡器输出波形好，工作频率可达数百兆赫，但极间电容变化对频率稳定度的影响较大，频率调整比较困难。
若在L支路中串入一个比C1和C2小得多的电容器C3，其自振频率将近似为
它主要决定于L和C3,从而减轻了极间电容对频率稳定度的影响，也便于频率调整。经过这样改进的电路称为克拉泼振荡器。若在克拉泼振荡器的谐振元件 L两端再并接一个小电容器C4，就可构成西勒振荡器。这时，其自振频率f0近似为
式中
西勒振荡器的振幅在工作频段内比较平坦，适于作为可变频率振荡器。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条