1) empirical processes
经验过程
1.
A result of the law of large numbers for weighted empirical processes;
经验过程配重和的大数定律的一个结果
2.
Two results of convergence for weighted empirical processes;
经验过程的一般加权和收敛的两个结果
3.
The improving form of the result on the random entropy for empirical processes indexed by .
利用随机覆盖数的关系以及覆盖数与包容数之间的关系给出了以一致有界的函数族为下标集的经验过程中Evarist Gine和Joel Zinn所获得的一个有关随机熵的结果的改进形式。
2) empirical process
经验过程
1.
The asymptotic properties of the conditional empirical process is investigated: Sn(t,x,y)=k12n(Mnkn(x|y)-M(x|y)).
M(x y)是Y=y时X的条件分布,Mnkn(x y)为M(x y)的第kn个最近邻域的经验分布估计量,讨论条件经验过程Sn(t,x,y)=kn12(Mnkn(x y)-M(x y))的渐近性质,得出在适当条件下,对固定的y,Sn(t,x,y)(x,t为参数)弱收敛于某一G aussian过程S(。
2.
Consider the empirical process L n(f)=1n∑nk=1f(X k),f∈F(a collection of bounded functions).
设 (Xn) n≥ 1是取值于可测空间 (E,E)的一串独立随机变量 ,考虑经验过程 Ln(f) =1n∑ni=1f(Xi) ,f 属于某个有界函数集 F。
3.
It is shown that, for almost all sample sequences, Bayesian bootstrapped empirical processes (BBEP) indexed by a class of functions conditionally converge in distribution to a P bridge process, i\^e.
对几乎所有的样本序列 ,函数指标集上贝叶斯自助经验过程 (BBEP)条件地依分布收敛到一个P 桥过程 ,即 :在同一指标集上 ,BBEP和经验过程几乎肯定地有相同的极限分布 。
3) tail empirical process
尾经验过程
4) empirical spectral process
经验谱过程
5) Integrated empirical process
积分经验过程
6) uniform empirical process
均匀经验过程
1.
Applying this method the almost sure central limit theorm for uniform empirical processes in(D[0,1],d) is obtained.
提出了一种证明可分距离空间的几乎处处中心极限定理的方法,并应用此方法证明了均匀经验过程在(D[0 ,1],d)空间的几乎处处中心极限定
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条