1) trailing flow
叶片尾流
1.
The unsteady and viscous model based upon the weakly compressible flow has been established,Large Eddy Simulation(LES) approach is applied to simulating the mechanism of trailing flow of hydrofoils,and "partial-slip boundary condition " is developed for the solid wall boundary.
建立了基于弱可压缩流体基础之上的非恒定、粘性流数学模型,采用大涡模拟计算方法,固壁边界条件采用“部分滑移条件”,成功地对水力机械叶片尾流现象进行了模拟计算。
2) turbine blade trailing edge
叶片尾缘
1.
Different structure diaphragm plates in complex passages of turbine blade trailing edge;
涡轮叶片尾缘复合通道隔板结构
2.
The experiment mainly aimed at to investigate the effect of different aperture in different clapboard structure in the turbine blade trailing edge complex passages on heat transfer and pressure drop characteristics.
采用热色液晶测温法,测量了涡轮叶片尾缘带隔板的复合通道的温度场。
3) blade wake
叶片尾迹
1.
A particle image velocimetry system was used to measure the secondary flow in the volute cross-section and the blade wake flow.
用粒子图像速度场仪技术对叶片尾迹区及蜗壳出口横截面上的二次流做了详细的变工况测量与分析。
4) Cascade wake
叶栅尾流
5) blade wake
桨叶尾流
6) splitter blade
分流叶片
1.
Effect of the splitter blade position on the characteristic of high-speed centrifugal compressor;
分流叶片位置对高转速离心压气机性能的影响
2.
Design of the splitter blade circumferential position and its effect on the internal flow of centrifugal impeller
分流叶片周向位置设计及其对离心叶轮内部流动的影响
3.
The whole 3-D numerical simulation on impeller inner flow field contained splitter blade is carried out in the paper.
对包含分流叶片的离心压缩机叶轮内部流场进行了全三维数值仿真,分析了分流叶片对叶轮流场与性能的影响,并与不带分流叶片的叶轮内部流场进行了比较。
补充资料：尾流
运动物体后面或物体下游的紊乱旋涡流，又称尾迹。流体绕物体运动时，物体表面附近形成很薄的边界层涡旋区。如果物体是象建筑物或桥墩那样的非流线型物体，流动将从物体后部表面分离，并有涡旋断续地从物体表面脱落。这些薄边界层或分离流涡旋区将顺流而下，在物体后面形成紊乱的、充满大大小小旋涡的尾流。如果物体是钝体，尾流能保持很远距离，并对处于尾流中的其他物体产生影响。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
在远离物体下游处，尾流可用边界层理论进行分析。以下只限于讨论低速湍性尾流。附图所示为圆柱后面的平面湍性尾流流型。其中虚曲线表示尾流边界。从图上可以看出，由于物体的阻滞作用，尾流中速度将"亏损"（即减小）。从速度分布看，尾流象是反过来画的射流，而且在远离物体的下游处，尾流的亏损速度(用Δū表示)分布也具有相似性，即
，式中Δū为最大速度亏损；b为尾流宽度的一半；y为纵坐标。但是，尾流与射流根本不同。尾流的对流加速度比射流大得多。由边界层方程推出的尾流方程也不一样。
H.施利希廷根据混合长和相似性等假设，求出平面湍性尾流的解。其主要结果如下：①尾流宽度同到物体的距离的平方根成正比；②亏损速度分布为：
Δū/Δū=[1-(y/b)3/2]2；③尾流中心最大速度亏损同上述距离的平方根成反比。当这一距离很大时，尾流速度亏损可以忽略。
对于三维物体后面的尾流可作类似的分析。在高速尾流中应当考虑流体的可压缩性影响。在高超声速尾迹中则发生一系列物理化学现象，其分析方法根本不同。
参考书目
谢象春著：《湍流射流理论与计算》,科学出版社,北京，1975。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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