1) system of conductors
导体系
1.
A simple method of calculation of the equivalent parameter of the system of conductors and the linear network without sources;
导体系和无源线性网络的等效参数的一种简便算法
2.
A equation between the equivalent capacitance and the electric potential coefficients of the system of conductors is given,and the equation make the calculation of the equivalent capacitance of the system of conductors easier.
为简化计算过程,导出了导体系任二导体间的等效电容和导体系的电位系数之间的一个关系式,可方便地计算导体系任二导体间的等效电容。
2) conducting system
输导体系
1.
The hydrocarbon source of buried hill in Jianghan basin is discussed by using drilling, logging, seismic and experimental data in aspects of the source feature and conducting system.
利用钻井、测井、地震及分析化验等资料,从烃源岩特征、输导体系方面探讨江汉盆地古潜山的烃源。
3) conduit system
输导体系
1.
Search and practice of the conduit systems in Jiyang depression,Shandong,China;
济阳断陷湖盆输导体系研究与实践
2.
Based on the analysis of sedimentary facies rule in continental rifted basin,the distribution continuity and the type succession characteristic of the oil pools controlled by conduit system has been researched.
在分析沉积相律的基础上,通过陆相断陷盆地输导体系控制的油藏分布连续性分析与油藏类型分布序列分析,指出陆相断陷盆地油藏分布序列与沉积体系分布序列相对应,在一定的时空格架内既具有连续性特征,又具有侧向相邻、纵向叠置的分布规律。
4) pathway system
输导体系
1.
Petroleum migration pathway system of Tazhong area in Tarim Basin;
塔里木盆地塔中地区油气运移输导体系研究
2.
Structure ridge and hydrocarbon migration pathway system of Panyu Low Uplift in the Pearl River Mouth Basin;
珠江口盆地番禺低隆起油气输导体系及运移脊线
3.
The pathway system is classified into 3 types of fault,carrier bed and unconformity in Bachu area,the Tarim Basin.
从塔里木盆地巴楚地区输导体系类型入手,将其分成断裂、输导层和不整合面等3类。
5) passage system
输导体系
1.
Relationship between the characteristics of passage systems and the types of faulted lake basins in Jiyang Depression;
济阳坳陷断陷湖盆类型与输导体系发育特征的关系分析
2.
Characteristics of the passage systems in different sequences in Dongying Depression;
东营凹陷不同沉积层序的输导体系结构特征
3.
Paleogene passage system in the northern part of Liaohe eastern depression and its effect on hydrocarbon migration;
辽河东部凹陷北部古近系输导体系及其对油气运移的影响
6) carrier system
输导体系
1.
Study of carrier system of typical gas reservoirs in China—taking Sulige gas field in Ordos basin as an example;
我国典型天然气藏输导体系研究——以鄂尔多斯盆地苏里格气田为例
2.
Control effects of carrier systems on hydrocarbon pooling in the He-31 block of Xianhezhuang oilfield,the Dongying Sag of the Bohai Bay Basin
渤海湾盆地东营凹陷现河庄油田河31断块区输导体系特征与成藏规律
3.
In Jiyang rifted-basin,there are different factors to control hydrocarbon migration,carrier systems and migration-accumulation directions in various zones.
济阳断陷盆地不同区带油气运移的控制因素、输导体系和运聚方向各异。
补充资料：导体系统
形状、大小、位置等几何参数均已给定的几个绝缘的导体所组成的系统。许多实际问题并不需要计算带电导体系统在空间产生的静电场E(x,y,z)或电位V(x,y,z)，而只需研究各导体的电位Vk及电荷Qk(k＝1,2,...,n)之间的关系，即研究导体系统的分布电容问题。如果导体以外空间的电介质是线性的，则各导体上的电位与各导体的电荷量之间存在线性关系。
电位系数pjk 如果在系统中给任何一个导体k单独充电荷Qk，而其余导体均不带电荷，则每一个导体各有其正比于Qk的电位，
比例系数pjk称为电位系数;Vk/Qk=pkk称为自电位系数；Vj/Qk=pjk称为互电位系数。因为正电荷Qk>0不可能产生负电位，即Vk>0及，并且其他导体电位不可能高于充电导体k自己的电位。即，所以自电位系数 pkk>0，互电位系数 pjk=pkj、pjk≥0且。这些电位系数只同导体的形状、尺寸、相互位置及媒质的介电常数有关。
如果导体系统中，全部导体各自都充了电荷 ，根据线性介质中静电场遵从的叠加原理，任何一个导体j的电位等于每一个导体电荷对导体j产生的电位的代数和，即。以矩阵形式表示则为：
， (1)
式中n阶方阵[p]称为电位系数矩阵。
电容系数ckk及感应系数cjk 如已知n个导体的电位,则各导体的电荷可用[p]的逆矩阵[p]-1乘式(1)决定：， (2)
式中n阶方阵[с]=[p]-1。
设想在系统中用电源单独把第 k个导体维持于电位Vk，其余导体一律接地，即[V]=[0,...,0,Vk,0,...,0]T，则由式(2)得到关系
式中, 当j=k时，电源既维持导体k的电位Vk，也给它充了电荷Qk，比例系数Qk/Vk=сkk称为电容系数,当jk时,电位为 Vk的导体k使其他各接地导体j得到感应电荷Qj，比例系数Qj/Vk＝сjk称为感应系数。如果导体k的电位为正,Vk>0,则其所带的电荷必为正Qk>0,而其他接地导体 j感应的电荷必为负，Qj≤0,并且这些感应电荷的总和的绝对值不大于Qk，所以电容系数сkk>0,感应系数сjk≤0且。
电位系数的单位为每法[拉]，电容系数及感应系数的单位为法,两类系数都取决于线性媒质的介电常数ε和系统的几何参数，而与系统的电状态无关，除了一些几何结构很简单的导体系统外，要计算它们的值一般是困难的。对于实际建成的系统则可按各系数的定义用实验方法测定。
带电导体系统的能量 导体系统从零初态开始充电，外源共作功， (3a)
它转化为带电系统的能。 (3b)
由式(3)可知:系统的能量只决定于电状态[Q]及[V]，而与充电的方式、程序无关，故[p]与[с]皆为对称矩阵。
系统能的表达式(3a)可变形为， (4)
积分运算应遍及整个电场空间 τ。用式(3)或(4)计算静态带电导体系统的能，结果相等。但是它们的物理含义不同,式(3)表示系统的能量存于电荷。是电荷间的相互作用能。式 (4)表示系统的能量储存在电场中。被积函数 即分布的电场能密度。超出静电场范围，研究时变场，尤其是电磁波时,只能用式(4)计算并用能量存在于电磁场这一已被广泛接受的学说来阐明各种现象。
部分电容 出现在电路中的导体系统须化为等效的电容电路模型才便于用电路理论进行分析计算。为此目的，展开式(2)，可改写为， (5)
式中为导体 j到无穷远处（或大地）的电位降，为导体j到导体k的电位降，且 ；系数 称为自部分电容, 称为互部分电容。部分电容的单位为法，其值取决于介质的介电常数ε及系统的几何参数，而与电状态无关。
例如三相输电线是n=3的导体系统，根据式(5)可画出它的等效电路模型如图所示。
电位系数pjk 如果在系统中给任何一个导体k单独充电荷Qk，而其余导体均不带电荷，则每一个导体各有其正比于Qk的电位，
比例系数pjk称为电位系数;Vk/Qk=pkk称为自电位系数；Vj/Qk=pjk称为互电位系数。因为正电荷Qk>0不可能产生负电位，即Vk>0及，并且其他导体电位不可能高于充电导体k自己的电位。即，所以自电位系数 pkk>0，互电位系数 pjk=pkj、pjk≥0且。这些电位系数只同导体的形状、尺寸、相互位置及媒质的介电常数有关。
如果导体系统中，全部导体各自都充了电荷 ，根据线性介质中静电场遵从的叠加原理，任何一个导体j的电位等于每一个导体电荷对导体j产生的电位的代数和，即。以矩阵形式表示则为：
， (1)
式中n阶方阵[p]称为电位系数矩阵。
电容系数ckk及感应系数cjk 如已知n个导体的电位,则各导体的电荷可用[p]的逆矩阵[p]-1乘式(1)决定：， (2)
式中n阶方阵[с]=[p]-1。
设想在系统中用电源单独把第 k个导体维持于电位Vk，其余导体一律接地，即[V]=[0,...,0,Vk,0,...,0]T，则由式(2)得到关系
式中, 当j=k时，电源既维持导体k的电位Vk，也给它充了电荷Qk，比例系数Qk/Vk=сkk称为电容系数,当jk时,电位为 Vk的导体k使其他各接地导体j得到感应电荷Qj，比例系数Qj/Vk＝сjk称为感应系数。如果导体k的电位为正,Vk>0,则其所带的电荷必为正Qk>0,而其他接地导体 j感应的电荷必为负，Qj≤0,并且这些感应电荷的总和的绝对值不大于Qk，所以电容系数сkk>0,感应系数сjk≤0且。
电位系数的单位为每法[拉]，电容系数及感应系数的单位为法,两类系数都取决于线性媒质的介电常数ε和系统的几何参数，而与系统的电状态无关，除了一些几何结构很简单的导体系统外，要计算它们的值一般是困难的。对于实际建成的系统则可按各系数的定义用实验方法测定。
带电导体系统的能量 导体系统从零初态开始充电，外源共作功， (3a)
它转化为带电系统的能。 (3b)
由式(3)可知:系统的能量只决定于电状态[Q]及[V]，而与充电的方式、程序无关，故[p]与[с]皆为对称矩阵。
系统能的表达式(3a)可变形为， (4)
积分运算应遍及整个电场空间 τ。用式(3)或(4)计算静态带电导体系统的能，结果相等。但是它们的物理含义不同,式(3)表示系统的能量存于电荷。是电荷间的相互作用能。式 (4)表示系统的能量储存在电场中。被积函数 即分布的电场能密度。超出静电场范围，研究时变场，尤其是电磁波时,只能用式(4)计算并用能量存在于电磁场这一已被广泛接受的学说来阐明各种现象。
部分电容 出现在电路中的导体系统须化为等效的电容电路模型才便于用电路理论进行分析计算。为此目的，展开式(2)，可改写为， (5)
式中为导体 j到无穷远处（或大地）的电位降，为导体j到导体k的电位降，且 ；系数 称为自部分电容, 称为互部分电容。部分电容的单位为法，其值取决于介质的介电常数ε及系统的几何参数，而与电状态无关。
例如三相输电线是n=3的导体系统，根据式(5)可画出它的等效电路模型如图所示。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条