1) Rotationally symmetric antenna
旋转对称天线
2) Rotationally symmetric monopole antenna
旋转对称单极天线
1.
Two kinds of configurations of rotationally symmetric monopole antenna are analyzed and studied by applying extended moment method.
采用扩展矩量法对两种不同形状旋转对称单极天线进行了分析研究 ,得出了最佳锥角和天线下限频率随天线高度变化的曲线 ,设计制作了一下限频率为 10 0 0 MHz的天线来验证此曲线 ,另外制作了一中心频率为75 0 MHz用于冲激雷达的旋转对称单极天线 ,均采用扩展矩量法进行了分析 ,与部分测试结果相比较 ,两者吻合较好 ,为工程设计提供了理论依据。
4) rotationally symmetric
旋转对称
1.
This paper calculated the impact of the material filled in the slot on the scattering characteristics of the rotationally symmetric model.
就具有旋转对称特性的典型目标模型 ,详细计算分析了在凹槽中填充不同材料对其电磁散射特性的影响 ,计算结果显示在目标的特定部位上开适当宽度和深度的槽并填充负单轴各向异性介质能显著降低目标的后向雷达散射截面 (RCS)。
2.
Explicit iterated integral formulae of the moments in various order of the hitting times of geodesic spheres by Brownian motions on rotationally symmetric manifolds are given in this paper.
主要给出了旋转对称流形上布朗运动关于测地球面的首中时、球壳的首出时的各阶矩的迭代积分公式。
3.
A method to simulate the speckle in rotationally symmetric triangulation was presented and the simulated image was obtained.
提出了一种用于旋转对称激光三角传感器的激光散斑的仿真方法,获得了仿真散斑图像。
5) Symmetric deflection coil
旋转对称偏转线圈
6) symmetrical antenna
对称天线
补充资料：对称天线
若在馈电点将天线分为两半，而这两半的几何结构形式和尺寸完全相同,则称为对称天线,如菱形天线、鱼骨形天线等。反之，则称为不对称天线。
由于对称天线的对称性，当采用平衡馈电时，两半对应线段上的电流也应是对称分布的，在对称平面中的方向图同样具有对称性。实际使用的对称天线，由于杂散电容的影响，例如对地分布电容的影响，也可能使两半失去平衡，从而引起方向图的不对称。对称天线和不平衡馈线（如同轴线）连接时,须采用平衡-不平衡变换器以保证天线两半的平衡，常见的变换器有四分之一波长扼流套、U形管和传输线阻抗变换器等。
对称天线还有一狭义的理解，即将中心馈电的偶极天线称为对称天线,也称为偶极天线（图1）。每个臂的长度为l，当线径很小时,其上电流可近似地认为按正弦分布。图2为不同臂长时E面的方向图,H面的方向图是一个圆。当l/λ大于0.5时出现副瓣；当 l/λ≥0.75时，最大辐射方向偏离与天线轴相垂直的方向,通常限制在 l/λ≤0.625范围中使用，这里λ为工作波长。l等于 λ/4和λ/2的天线分别称为半波天线和全波天线，最常用的是半波对称天线。
偶极天线可以看作是由开路平行双线张开而形成的，其输入阻抗Z如图3。当l略小于λ/4的整数倍时产生谐振。天线的特性阻抗越小,则输入阻抗随频率的变化越平缓。因此,常常采用加粗天线线径的方法来降低它的特性阻抗，以展宽工作频带。为了减轻重量和节省材料，在中、短波波段可用若干根导线构成笼形或栅形的臂以加粗天线的等效直径。
在l/λ＝0.25附近,输入电阻约为70欧。计算输入电阻的近似公式如表。
为了提高半波偶极天线的输入阻抗，常采用折合振子，折合振子可看成是间距远小于波长的相耦合的两个相互平行的半波振子。两振子直径相等时，折合振子的输入电阻较半波振子可提高4倍，约为300欧。
半波和全波偶极天线的半功率波瓣宽度分别是78°和47°，方向性系数分别是 1.64和2.41。如果l/λ很小，方向图和基本振子相似，半功率波瓣宽度接近90°。如果l/λ 增大，可得到较强的方向性，但若超过0.625,方向性系数将下降。
H.R.赫兹通过实验论证无线电波存在时所用的赫兹天线即为一对称天线。偶极天线是短波和超短波波段中使用最为广泛的天线。在短波波段，地面上水平架设的偶极天线也称为 π形天线，其最大辐射方向和地面的夹角（仰角）由架设高度控制。在超短波波段，偶极天线可独立使用，也可作为强方向性天线阵的阵元。在微波波段，一般用作馈源。
由于对称天线的对称性，当采用平衡馈电时，两半对应线段上的电流也应是对称分布的，在对称平面中的方向图同样具有对称性。实际使用的对称天线，由于杂散电容的影响，例如对地分布电容的影响，也可能使两半失去平衡，从而引起方向图的不对称。对称天线和不平衡馈线（如同轴线）连接时,须采用平衡-不平衡变换器以保证天线两半的平衡，常见的变换器有四分之一波长扼流套、U形管和传输线阻抗变换器等。
对称天线还有一狭义的理解，即将中心馈电的偶极天线称为对称天线,也称为偶极天线（图1）。每个臂的长度为l，当线径很小时,其上电流可近似地认为按正弦分布。图2为不同臂长时E面的方向图,H面的方向图是一个圆。当l/λ大于0.5时出现副瓣；当 l/λ≥0.75时，最大辐射方向偏离与天线轴相垂直的方向,通常限制在 l/λ≤0.625范围中使用，这里λ为工作波长。l等于 λ/4和λ/2的天线分别称为半波天线和全波天线，最常用的是半波对称天线。
偶极天线可以看作是由开路平行双线张开而形成的，其输入阻抗Z如图3。当l略小于λ/4的整数倍时产生谐振。天线的特性阻抗越小,则输入阻抗随频率的变化越平缓。因此,常常采用加粗天线线径的方法来降低它的特性阻抗，以展宽工作频带。为了减轻重量和节省材料，在中、短波波段可用若干根导线构成笼形或栅形的臂以加粗天线的等效直径。
在l/λ＝0.25附近,输入电阻约为70欧。计算输入电阻的近似公式如表。
为了提高半波偶极天线的输入阻抗，常采用折合振子，折合振子可看成是间距远小于波长的相耦合的两个相互平行的半波振子。两振子直径相等时，折合振子的输入电阻较半波振子可提高4倍，约为300欧。
半波和全波偶极天线的半功率波瓣宽度分别是78°和47°，方向性系数分别是 1.64和2.41。如果l/λ很小，方向图和基本振子相似，半功率波瓣宽度接近90°。如果l/λ 增大，可得到较强的方向性，但若超过0.625,方向性系数将下降。
H.R.赫兹通过实验论证无线电波存在时所用的赫兹天线即为一对称天线。偶极天线是短波和超短波波段中使用最为广泛的天线。在短波波段，地面上水平架设的偶极天线也称为 π形天线，其最大辐射方向和地面的夹角（仰角）由架设高度控制。在超短波波段，偶极天线可独立使用，也可作为强方向性天线阵的阵元。在微波波段，一般用作馈源。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条