1) underwater radiation noise
水下辐射噪声
1.
Study on characteristics of ship underwater radiation noise;
船舶水下辐射噪声特性研究
3) underwater acoustic radiation
水下声辐射
1.
Vibration isolation and underwater acoustic radiation test of ship cabin floating raft system;
船舱浮筏系统的隔振性能及水下声辐射试验
2.
In order to predict the underwater acoustic radiation rapidly, three methods have been researched: 1.
本文重点开展了有限长弹性壳体水下声辐射快速预报方法研究，所研究的结构模型是一两端带半球帽的有限长弹性圆柱壳。
4) radiated noise
辐射噪声
1.
Experimental research on surface-radiated noise of turbo-charged diesel engine at different altitudes;
不同海拔下涡轮增压柴油机表面辐射噪声试验研究
2.
Study on underwater target radiated noise modulated information extraction method;
水中目标辐射噪声调制信息提取方法研究
3.
Study on the non-linearity of the underwater radiated noise;
舰船水下辐射噪声非线性特性研究
5) noise radiation
噪声辐射
1.
Numerical analysis of noise radiation from refrigerator compressor shell;
冰箱压缩机壳体噪声辐射数值分析
2.
Numerical analysis of noise radiation from motorcycle engine shell
摩托车发动机壳体噪声辐射数值分析
3.
Some methods which can reduce the noise radiation of shell effectively were given out.
压缩机的噪声辐射是通过壳体的振动辐射出去,为了降低压缩机的噪声,并进一步优化壳体的声学特性,利用数值模拟方法,在合理简化模型的基础上,进行了壳体模态分析。
6) sound radiation
辐射噪声
1.
On classification of underwater vibrating object sound radiation level based on RBF neural network;
基于径向基神经网络的水下振动物体辐射噪声级别分类研究
2.
This paper presents a study on the relationship between vibration and sound radiation from submerged cylindrical shell.
通过对两个加筋圆柱壳结构的振动与辐射噪声关系的数值分析,讨论了结构测点加速度与辐射噪声之间的相互关系,结果表明结构测点加速度与辐射声功率和辐射声压之间并非单调关系。
3.
The sound power level and spectrum of sound radiation of centrifugal compressor,type DHP40-4,are analyzed by artificial neural network,and the max.
采用人工神经网络技术分析了DHP40 -4型离心式压缩机辐射噪声声功率级及其噪声频谱分布规律 ,应用模拟退火算法对压缩机噪声最大值进行了预测 ,结果表明该型压缩机噪声最大值在 2 0 0 0Hz附
补充资料：噪声辐射
噪声源很多，从辐射声波的机理来看，有点源（简单声源）、偶极子源和四极子源等基本类型。实际的声源可以看成是这些声源的叠加。研究点源、偶极子源和四极子源的辐射特性，对噪声源辐射的研究，有普遍的和实际的意义。
点源 在空间某点上质量流率随时间改变时就形成点源。点源的声辐射是无指向性的。设简谐点源的运动为：
S(t)＝Sωcosωt 式中S(t)为源处的流体的体积变化率；Sω为源处的流体的体积速度最大值,叫点源强度；ω为圆频率。简谐点源的辐射声功率为：
式中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速；│Sω│为点源强度的有效值，等于。均匀脉动球、简单机械振动、脉动排气、旋笛和有封闭音箱的扬声器等，当辐射波长远大于这些声源的大小时都可近似地看作是点源。
偶极子源 由两个无限接近（与波长相比较），强度相等，但相位相反的点源组成。偶极子源强度为一矢量,其值等于Sωd,d为负点源与正点源之间的距离。简谐偶极子源的辐射功率为：
式中│Dω│为简谐偶极子源强度的有效值。振动的球体、开口的扬声器、风吹声源、边棱声源、锣等，当波长远大于这些源的大小时，都可以看作是偶极子源。
四极子源 由无限接近（与波长相比较）、强度相等但方向相反的两个偶极子源组成。两个偶极子的空间排列可有九种不同的情况，其中有两种基本组成，一种称为等轴四极子，一种称为轴向四极子，它们的强度是Sωd2，这两种四极子有不同的指向性。任意的四极子可以分解为六个等轴四极子和三个轴向四极子。简谐四极子的辐射功率为：
式中︱Qω︱│为四极子源强度的有效值。湍流辐射，如自由喷注的湍流辐射等是四极子源。
气流的起伏运动是气动声源，起伏强度同平均流速有关。点源、 偶极子源、 四极子源的辐射功率分别同、 和 成正比；其中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速，l为源的线度，v为平均流速。单位时间通过垂直于气流的单位面积的能量为，所以这三种源的辐射效率分别正比于Mα、Mα3和Mα5;其中Mα=v/c,为气流马赫数。因此,点源的辐射效率最高，四极子源最低。点源、偶极子源、等轴四极子源的辐射特性如图。
脉动球 球表面沿半径方向振动时就形成脉动球。球直径小于1/3波长时,它的辐射性质与点源相同。直径大于波长时，辐射声功率为：
脉动球的辐射无指向性。
无穷障板中的活塞 假设圆形活塞完全是刚性的，活塞上各点的振动相位完全相同。活塞周围的障板能使活塞前面和活塞后面的辐射互相不产生影响。那末，活塞声源在距其中心为r，与其法线（主轴）成θ角的点上产生的瞬时声压p(r,t)为：
式中k=ω/c,α是半径,Jι为贝塞尔函数。由上式可以看出，如kα<0.5，即圆周小于半波长时，活塞声源基本与点声源的性质相同。kα>3时，即圆周大于三倍波长时，活塞辐射的指向性很强。大致说，圆周与波长的比kα与辐射角成反比：
kα≈100辐射角嘷 ，或称波束角，是主轴两边声压从最大值降低10分贝的方向间的角度，单位是度。很多噪声辐射可用这种活塞表示。
匀速运动源的噪声辐射 以匀速直线运动的简谐点源为例说明运动声源的辐射。当Mα<1时,观察者所接收到的频率为：
当Mα>1时，为：
式中ω0为点源静止的频率;Mα为源运动的马赫数,Mα=v/c，v为源运动速度;θ为源到观察者的距离与源的运动方向之间的夹角。上式中的负频率表示在声源后发出的声音先到达接收者。接收到的频率和运动声源的频率不同，这个现象称为多普勒效应。运动点源，在Mα>1和Mα<1时，所辐射的声功率都是：
式中W0为点源静止时辐射的声功率。
运动点源的指向性不同于静止时的均匀指向。在亚声速的情况下,源前方和后方的声压的比值为。源后方的声压最小，随着方向的改变，声压逐渐增加到源前方的最大声压值。
参考书目
P.M.Morse,& K.U.Ingard，Theoretical Acoustics,McGraw-Hill,New York,1968.
点源 在空间某点上质量流率随时间改变时就形成点源。点源的声辐射是无指向性的。设简谐点源的运动为：
式中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速；│Sω│为点源强度的有效值，等于。均匀脉动球、简单机械振动、脉动排气、旋笛和有封闭音箱的扬声器等，当辐射波长远大于这些声源的大小时都可近似地看作是点源。
偶极子源 由两个无限接近（与波长相比较），强度相等，但相位相反的点源组成。偶极子源强度为一矢量,其值等于Sωd,d为负点源与正点源之间的距离。简谐偶极子源的辐射功率为：
式中│Dω│为简谐偶极子源强度的有效值。振动的球体、开口的扬声器、风吹声源、边棱声源、锣等，当波长远大于这些源的大小时，都可以看作是偶极子源。
四极子源 由无限接近（与波长相比较）、强度相等但方向相反的两个偶极子源组成。两个偶极子的空间排列可有九种不同的情况，其中有两种基本组成，一种称为等轴四极子，一种称为轴向四极子，它们的强度是Sωd2，这两种四极子有不同的指向性。任意的四极子可以分解为六个等轴四极子和三个轴向四极子。简谐四极子的辐射功率为：
式中︱Qω︱│为四极子源强度的有效值。湍流辐射，如自由喷注的湍流辐射等是四极子源。
气流的起伏运动是气动声源，起伏强度同平均流速有关。点源、 偶极子源、 四极子源的辐射功率分别同、 和 成正比；其中ρ和c分别为环境媒质的密度和声速，l为源的线度，v为平均流速。单位时间通过垂直于气流的单位面积的能量为，所以这三种源的辐射效率分别正比于Mα、Mα3和Mα5;其中Mα=v/c,为气流马赫数。因此,点源的辐射效率最高，四极子源最低。点源、偶极子源、等轴四极子源的辐射特性如图。
脉动球 球表面沿半径方向振动时就形成脉动球。球直径小于1/3波长时,它的辐射性质与点源相同。直径大于波长时，辐射声功率为：
脉动球的辐射无指向性。
无穷障板中的活塞 假设圆形活塞完全是刚性的，活塞上各点的振动相位完全相同。活塞周围的障板能使活塞前面和活塞后面的辐射互相不产生影响。那末，活塞声源在距其中心为r，与其法线（主轴）成θ角的点上产生的瞬时声压p(r,t)为：
式中k=ω/c,α是半径,Jι为贝塞尔函数。由上式可以看出，如kα<0.5，即圆周小于半波长时，活塞声源基本与点声源的性质相同。kα>3时，即圆周大于三倍波长时，活塞辐射的指向性很强。大致说，圆周与波长的比kα与辐射角成反比：
匀速运动源的噪声辐射 以匀速直线运动的简谐点源为例说明运动声源的辐射。当Mα<1时,观察者所接收到的频率为：
当Mα>1时，为：
式中ω0为点源静止的频率;Mα为源运动的马赫数,Mα=v/c，v为源运动速度;θ为源到观察者的距离与源的运动方向之间的夹角。上式中的负频率表示在声源后发出的声音先到达接收者。接收到的频率和运动声源的频率不同，这个现象称为多普勒效应。运动点源，在Mα>1和Mα<1时，所辐射的声功率都是：
式中W0为点源静止时辐射的声功率。
运动点源的指向性不同于静止时的均匀指向。在亚声速的情况下,源前方和后方的声压的比值为。源后方的声压最小，随着方向的改变，声压逐渐增加到源前方的最大声压值。
参考书目
P.M.Morse,& K.U.Ingard，Theoretical Acoustics,McGraw-Hill,New York,1968.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条