1) space time finite element method
时空有限元法
1.
Based on the Gurtin variational principle, the formula of space time finite element method for transient heat conduction equation were derived.
最后对二维热传导算例编程进行计算 ,计算结果表明时空有限元法计算精度高 ,稳定收敛 ,是一种有效的方法 ,同时面向对象技术的使用大大提高了编程的效率和程序的通用
2.
The functional of heat conduction equation fitting for space time finite element method is derived.
基于Gurtin变分原理 ,推导了适用于热传导方程时空有限元法的泛函 ,并对空间域和时间域同时进行离散 ,建立了求解瞬态热传导方程的时空有限元模型 。
3.
Discussed in this paper is the space time finite element method for Navier stokes equations.
结果表明时空有限元法对解决具有高 Ｒｅｙｎｏｌｄ 数的非线性问题是卓有成效
2) space-time finite element method
时空有限元方法
1.
An adaptive space-time finite element method,continuous in space but discontinuous in time,for a class of semi-linear singular parabolic problem is investigated based on a combination of finite element and finite difference techniques.
探讨研究了一类半线性抛物方程的自适应有限元方法,即时间间断、空间连续的间断时空有限元方法。
2.
Adaptive space-time finite element method,continuous in space but discontin- uous in time for a semilinear parabolic integro-differential equation is discussed.
本文讨论了一类半线性抛物型积分微分方程的间断时空有限元方法。
3.
Discontinuous space-time finite element methods deal with the spatial and the temporal variables conformably .
间断时空有限元方法统一时间和空间变量，在时间和空间的两个方向同时发挥有限元方法的优势，实现了时、空两个方向的高精度。
3) Space time finite element method discontinuous in time
时间间断时空有限元法
4) time/space FEM
时-空有限元
1.
Unfortunately, the existing time/space FEM is quite complicated, and difficult to be put into engineering use.
为此,文[2、3]提出了求解一维非定常问题的新型时-空有限元法。
5) space-time finite element
时空有限元
1.
A refined space-time finite element method with moving grid for the parabolic equation;
一类抛物型方程的变网格时空有限元改进格式
6) space-time finite element method
时空有限元
1.
Because of the calculation difficulty when solving the dynamic problems, development of the efficient algorithm for the dynamic differential equations is always an important research and the space-time finite element method can provide a feasible approach to it.
由于求解动力学问题时计算繁琐且有误差累积，因此，开发出求解动力学微分方程的有效算法一直是一个重点的研究方向，而时空有限元法可以为此提供一条可行的途径。
补充资料：弹—塑性有限元法
弹—塑性有限元法
elastic-plastic finite element method
刚度矩阵，进行下一个增量步计算，直到求得整个弹一塑性间题的解。根据采用的刚度矩阵形式，可分为切线刚度法和割线刚度法。 .代法是对变形体施加载荷采用某一近似刚度矩阵求出初步位移解，根据此解计算应力和相应的载荷，并用载荷的差值继续计算附加位移增量，按上述步骤进行叠代，直到附加位移小到某一许可值为止。把所有的位移叠加起来，即得到要求的解。根据刚度矩阵的形式不同可分为直接叠代法、牛顿法、修正牛顿法和拟牛顿法等。混合法把逐步加载法和叠代法同时使用，在某一增量步内进行叠代以提高计算精度。 大变形弹一塑性有限元法大变形理论中，物体变形的描述有两种方法:拉格朗日法和欧拉法。拉格朗日法追随质点研究物体的变形，质点以在某一构形下的位置标记，称为物质坐标系或拉格朗日坐标系。此构形称初始构形。欧拉法以空间固定的坐标(欧拉坐标系)来描述质点的运动，其坐标随质点和时间而变化。物体在任一时刻的构形称现时构形。 物体的现时坐标x，相对于物质坐标的偏导数刁x，/ax’称变形梯度。它把参考构形中质点凡的邻域映射到现时构形x‘的一个邻域，刻划了整个变形(线元的伸缩和转动)。它是有限变形理论的重要物理量。 大变形有限元中，应变张量有两种表示形式:以初始构形定义的格林应变张量和以当前构形为参考构形的阿尔曼西应变张量(见应变张量)。应力张量根据定义方式不同有3种形式:柯西应力张量(有时称欧拉应力张量)，拉格朗日应力张量和克希霍夫应力张量。为保证应力不受刚体转动的影响，在本构关系中采用耀受应力率: 此一房，一氏户。户，一‘。，式中礼为欧拉应力率。 用欧拉法描述的大变形弹一塑性有限元的速率形本构关系为 弓一Dl*勺式中如为应变速度。欧拉描述的虚功方程是 万氏，“一dy一万尸!占一+好一‘1)式(1)的左端为变形能，右端是体积力F和表面力p在虚位移而:上做的虚功。在分析金属成形大变形过程时也常用欧拉描述法并忽略弹性体积微小变化的增量虚功率方程(见虚功原理)由此方程出发可得如下的平衡方程: K滋一尺式中K为刚度矩阵，它由小变形弹一塑性刚度矩阵和初应力刚度矩阵组成;成为节点速度列阵。 欧拉描述的虚功方程式(l)可按变换规则转化为拉格朗日描述的虚功方程，并由此可得如下的平衡方程式: K(u)u=R式中K(u)称刚度矩阵，由3部分组成:K(u)一KL+KN+Ks。
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参考词条