1) Rossby solitary vortex
Rossby孤立涡旋
2) Solitary Rossby wave
Rossby孤立波
3) Vortex Rossby wave
涡旋Rossby波
1.
It is found by the WKB method that the packetof nonlinear Vortex Rossby wave which is effected by Rossby parameterβisgoverned by the nonlinear Schr(?)dinger equation and we solve the Schr(?)dingerequation under the condition that has practi.
涡旋Rossby波的传播和发展问题是研究台风运动的重要问题。
2.
This is exactly the physical sources of vortex Rossby wave.
本文采用实况统计与数值模拟相结合的方法,对1999年至2005年长江中下游地区梅雨期间23个低涡暴雨过程进行分析得出:大部分低涡降水区基本流场都存在二次切变或者非线性切变,而这种情况正是涡旋Rossby波产生的物理根源,因此涡旋Rossby波对于低涡暴雨系统的发生、发展和移动的物理机制有极其重要的意义。
4) vortex Rossby waves
涡旋Rossby波
1.
The principal band caused by vortex Rossby waves is related well to the 850hPa positive vorticity band and has heavy rainfall.
主雨带是涡旋Rossby波激发的螺旋雨带,与850 hPa正涡度带有很好的对应关系,降水强度大,辐合层次低,处在温度和切向风速梯度最大处。
2.
The analytic solution is similar to the propagating vortex Rossby waves(VRW) due to the topographic βeff takes effects resemble with the radial derivative of basic-state vertical vorticity of tropical cyclone.
首先在静止基本状态下,从线性f平面极坐标浅水方程出发,利用WKB方法求解方程,在理论上给出了一类由于地形βeff作用引起的Rosbby波的传播特征解,此类Rossby波类似于涡旋Rossby波(VRW),其中地形βeff作用与台风涡旋基态的垂直相对涡度径向梯度作用相似,此分析解可帮助理解地形对涡旋Rossby波的影响作用。
3.
A high resolution shallow-water model is designed to study the roles which the topographical parameter and latitudinal basic flow play in the propagation of vortex Rossby waves and typhoon tangential velocity changes.
设计了一个高分辨率的浅水模式,以研究地形参数和纬向基流在涡旋Rossby波传播和台风切向风速变化中的作用。
5) vortex soliton
涡旋状孤立子解
6) Oscillitary Rossby soliton
振荡型Rossby孤立波
补充资料：涡旋
流体团的旋转运动。在自然界中，涡旋有时能明显地看到，例如大气中的龙卷风，桥墩后的旋涡区，划船时产生的旋涡等等。但在更多的情况下，人们不易察觉到涡旋的存在。例如，当物体在真实流体中运动时，在物体表面形成一层很薄的边界层，此薄剪切层中每一点都是涡旋；又如自然界大量存在着的湍流运动充满着不同尺度的涡旋，这些涡旋都是肉眼难以辨认的。
涡旋的产生伴随着机械能的耗损,从而相对物体(飞机、船舶、水轮机、汽轮机）产生流体阻力或降低其机械效率。但是，另一方面，正是依靠涡旋，才使机翼获得举力。在水利工程例如泄水口中，为了保护坝基不被急泻而下的水流冲坏，采用消能设备，人为地制造涡旋以消耗水流的动能。这些就是研究涡旋的实际背景。描述涡旋运动的有以下几个重要物理量：
涡量 设v是速度矢量,则Ω=墷×v定义为涡旋矢量，简称涡量。涡量Ω通过任一截面S的通量称为涡通量。涡量是流体力学中定量描述有旋运动的物理量，它的物理意义可阐明如下:在Μ点邻域内取一与Ω垂直的无限小圆,其半径为a(图1)。写出联系速度环量和涡通量的斯托克斯公式式中L和S分别是小圆的周界和面积。忽略高阶小量并定义平均切向速度和平均角速度塓＝尌/a，可得。由此可见，Μ点涡量的大小是流体微团绕该点旋转的平均角速度的两倍，方向与微团的瞬时转动轴线重合。
一般说来，涡量是矢径r和时间t的函数。即Ω＝Ω(r,t)，它组成一矢量场,称为涡旋场。容易验证涡旋场满足关系式墷·Ω=墷·(墷×v)=0，所以涡旋场是无源管式场。若在整个流动区域中Ω=0,则称此流体运动为无旋运动，否则称为有旋运动。
对粘性系数等于常数的可压缩粘性流体，涡量满足下列方程：
(1)式中F、ρ、p和ν分别为外力、流体的密度、压力和运动粘性系数。Ω/2的物理意义是单位转动惯量上的动量矩。式(1)表明,影响动量矩发生变化的因素有：①外力；②压力梯度；③粘性应力；④流体的压缩或膨胀；⑤涡线的拉伸、压缩和扭曲。若流体是理想、正压（见正压流体）的，且外力有势，则方程(1)变为亥姆霍兹方程：
。
(2)
在不可压缩流体中，若涡旋场Ω给定时（墷·v＝0，墷×v＝Ω），则速度场可由下式求出：
(3)式中t为时间；ξ、η、ζ为变动点的直角坐标。
涡线 处处与涡旋矢量相切的曲线称为涡线，它由同一时刻不同流体质点组成。涡线上各流体微团绕涡线的切线方向旋转（图2)。确定涡线的微分方程为：
Ω(r,t)×dr＝0，
(4)式中Ω(r,t)为涡旋矢量；dr为涡线的弧元素矢量。
涡管 在涡旋场内取一非涡线且不自相交的封闭曲线L，通过它的所有涡线构成一管状曲面,称为涡管。若曲线L无限小,则称为涡管元。如果在涡管周围流体的涡量皆为零，则称此涡管为孤立涡管。涡管具有如下一些性质：①由于涡旋场是无源管式场，即墷·(墷×v)=0,所以涡管中不同横截面上的涡通量保持同一常数值。可以用涡通量来表征涡管内涡旋的强弱，称之为涡管强度。②涡管不能在流体中产生或消失，它只能在流体中自行封闭，形成涡环,或将其头尾搭在固壁或自由表面上,或者延伸至无穷远处（图 3）。烟圈和水、陆龙卷风是涡管封闭以及涡管延伸至边界或无穷远处的实例。③如果流体是理想、正压的，且外力有势，则涡管及其强度在运动过程中保持不变，即涡管永远由相同的流体质点组成，且其强度不随时间改变。
涡旋的产生伴随着机械能的耗损,从而相对物体(飞机、船舶、水轮机、汽轮机）产生流体阻力或降低其机械效率。但是，另一方面，正是依靠涡旋，才使机翼获得举力。在水利工程例如泄水口中，为了保护坝基不被急泻而下的水流冲坏，采用消能设备，人为地制造涡旋以消耗水流的动能。这些就是研究涡旋的实际背景。描述涡旋运动的有以下几个重要物理量：
涡量 设v是速度矢量,则Ω=墷×v定义为涡旋矢量，简称涡量。涡量Ω通过任一截面S的通量称为涡通量。涡量是流体力学中定量描述有旋运动的物理量，它的物理意义可阐明如下:在Μ点邻域内取一与Ω垂直的无限小圆,其半径为a(图1)。写出联系速度环量和涡通量的斯托克斯公式式中L和S分别是小圆的周界和面积。忽略高阶小量并定义平均切向速度和平均角速度塓＝尌/a，可得。由此可见，Μ点涡量的大小是流体微团绕该点旋转的平均角速度的两倍，方向与微团的瞬时转动轴线重合。
一般说来，涡量是矢径r和时间t的函数。即Ω＝Ω(r,t)，它组成一矢量场,称为涡旋场。容易验证涡旋场满足关系式墷·Ω=墷·(墷×v)=0，所以涡旋场是无源管式场。若在整个流动区域中Ω=0,则称此流体运动为无旋运动，否则称为有旋运动。
对粘性系数等于常数的可压缩粘性流体，涡量满足下列方程：
(1)式中F、ρ、p和ν分别为外力、流体的密度、压力和运动粘性系数。Ω/2的物理意义是单位转动惯量上的动量矩。式(1)表明,影响动量矩发生变化的因素有：①外力；②压力梯度；③粘性应力；④流体的压缩或膨胀；⑤涡线的拉伸、压缩和扭曲。若流体是理想、正压（见正压流体）的，且外力有势，则方程(1)变为亥姆霍兹方程：
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(2)
在不可压缩流体中，若涡旋场Ω给定时（墷·v＝0，墷×v＝Ω），则速度场可由下式求出：
(3)式中t为时间；ξ、η、ζ为变动点的直角坐标。
涡线 处处与涡旋矢量相切的曲线称为涡线，它由同一时刻不同流体质点组成。涡线上各流体微团绕涡线的切线方向旋转（图2)。确定涡线的微分方程为：
Ω(r,t)×dr＝0，
(4)式中Ω(r,t)为涡旋矢量；dr为涡线的弧元素矢量。
涡管 在涡旋场内取一非涡线且不自相交的封闭曲线L，通过它的所有涡线构成一管状曲面,称为涡管。若曲线L无限小,则称为涡管元。如果在涡管周围流体的涡量皆为零，则称此涡管为孤立涡管。涡管具有如下一些性质：①由于涡旋场是无源管式场，即墷·(墷×v)=0,所以涡管中不同横截面上的涡通量保持同一常数值。可以用涡通量来表征涡管内涡旋的强弱，称之为涡管强度。②涡管不能在流体中产生或消失，它只能在流体中自行封闭，形成涡环,或将其头尾搭在固壁或自由表面上,或者延伸至无穷远处（图 3）。烟圈和水、陆龙卷风是涡管封闭以及涡管延伸至边界或无穷远处的实例。③如果流体是理想、正压的，且外力有势，则涡管及其强度在运动过程中保持不变，即涡管永远由相同的流体质点组成，且其强度不随时间改变。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条