1) Vector wave function space
矢量波函数空间
2) vector wave functions
矢量波函数
1.
Based on formula of vector wave functions in spherical and cylindrical coordinates and their transformation relations,a new method to solve beam coefficients of a two dimensions (2-D) on-axis Gaussian beam is provided.
基于矢量波函数在球和柱坐标系中表达式之间的转换关系,提出了一种求解球坐标系中二维高斯波束波形因子的方法,得到了二维高斯波束波形因子在球坐标系中的解析公式。
2.
n this paper, it is shown that the orthocomplete expansion of δ-function in the set of vector wave functions can be derived by using the orthocomplete expansion of δ-function in the set of scalar wave functions.
利用δ－函数按标量波函数系的正交完备展开式直接推导出δ－函数按矢量波函数系的正交完备展开式。
3) Vector wave function
矢量波函数
1.
The new method of the M and N vector wave functions being used to the eigenfunction expansion of the electromagnetic wavefield dyadic Green s function in chiral media is given, and then this method is used to derive the dyadic Green s function of the non-divergence vector potential for the circular chirowaveguide.
首先给出了M和N类矢量波函数用于旋波媒质中电磁波场并矢格林函数的本征函数展开的新方法 ,然后再将这种方法用于导出手征圆波导中无散矢势并矢格林函
4) vector spherical wave funcions
矢量球波函数
1.
Whereafter,electromagnetic fields in form of series expressions is made in terms of the vector spherical wave funcions in the source-free homogeneous isotropic media(HIM) layer as well as in free space.
根据不同类型的矢量球波函数,建立无源各向同性球层内以及自由空间内的电磁场在球坐标系下的级数表达式。
5) Spherical vector wave functions
球矢量波函数
1.
In source-free plasma anisotropic medium, the electromagnetic fields can be expressed as integral of the first and the second spherical vector wave functions.
均匀无源各向异性等离子体介质中的电磁场是第一、第二类各向异性等离子体球矢量波函数的线性叠加,在阻抗球表面满足阻抗边界条件、等离子体与自由空间表面满足电磁场切向连续的边界条件,可得出各向异性等离子体涂覆阻抗球在平面波入射情况下,均匀等离子体介质中电磁场用各向异性等离子体球矢量波函数表示的系数满足的矩阵方程,进而得出散射场由球矢量波函数展开的展开系数和雷达散射截面。
6) L vector wave function
L类矢量波函数
补充资料：广义函数空间
广义函数空间
generalized functions, space of
其中。是依赖于毋任S*，，的充分小的数. 以上两类空间都是Hilbert空间的归纳和投射极限.很多几瓜冲阳月一nl抑oB空间属于这一类型. 关于经典的例子，这些空间的拓扑性质和其上的算子代数可见【A3]，fA4].【译注】这里的FS型空间是F卫优het空间中特定的一类.余庆余译广义函数空间[脚曰血曰如以汕‘，匆甲理of;0606川eH-~初，诚“poc‘p‘cT，]，分布李卿(曲肠butio”sPaCe) (充分好的)姆珍函攀宇卿(s哪of‘tfunc-石。拙)的对偶空间.碱d喊空间(Fr台为et sPa戊)(FS型)和强对偶于它们的空间(DFS型)在这里起着重要的作用.FS型空间是E以朋ch空间的直接集的投射极限，它的对偶空间是DFS型空间.DFS型空间是B缸uch空间的直接集的归纳极限，它的对偶空间是FS型空间.FS型和DFS型空间都是完全、可分、自反和Montel的.在FS型和DFS型空间中，弱收敛和强收敛一致. 检验函数和广义函数空间的例. l)空间S和S’·(纂呼(raPidiy~deCn戈‘吨”检验函数空间S=S(R”)由那些C的(r)函数组成，它和它的各阶导数在无穷远处递降速度快于}xl一’的任意幂次·这个空间是B阻犯Ch空间序列凡(p=0，1，…)的投射极限，凡由口(R”)函数组成，范数为 毋~J!毋}l，一s即(l+!xl’)产/’ID比势(x)I， {.{(p且包含凡+，C凡是紧的;S是FS型的.对偶空间S‘=S’(r)(攀增(sfow脚wth)广义函数空间)是压m由空间列凡的归纳极限，其中嵌入S，C凡十，是紧的，故S’是DFS型的.如果一个广义函数序列在S‘中弱收敛，那么在某个空间凡中，它依泛函的范数收敛.Fo山交r变换是空间S和空间S‘上的同构. 2)空间D(O)和D‘(O)(O是Rn中开集).由在O中有紧支集(见广义函数的支集(s叩port ofa罗ne扭山司血叨山n))的C的(口)函数组成的检验函数空间，它被赋予FS型空间(递增)序列c了(氏)(k“1，2，·‘’)的强归纳极限拓扑，其中{认}是严格递增开集序列，该序列穷尽。
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参考词条