1) Magnetic vector potential
磁矢位
1.
Based on the concept,the paper singles out a mistake about a formulation in a bool entitled <magnetic field and electromagnetic waves> concerning the relation between magnetic vector potential of magnetic dipoles and magnetic induction intensity.
介绍了立体角的概念，并根据立体角的概念指出了《电磁场与电磁波》一书中的磁偶极子的磁矢位和磁感应强度关系式中的一个错误，指出了错误的原因。
2) magnetic vector potential
矢量磁位
1.
The fast multipole method(FMM) is introduced to solve the magnetic vector potential in 3-D electromagnetoquasistatic field.
将快速多极算法(FMM)应用于三维准静态电磁场矢量磁位的求解,首先根据计算精度的要求把连续分布的场源进行离散化处理,然后通过静电类比分析,将求解三维准静态矢量磁位的问题转化为多体问题,进而利用快速多极方法来计算三维空间中载流导体产生的矢量磁位,可以将计算量由O(N2)降低为O(N)次运算,大大提高了计算速度。
2.
A finite element method(FEM) model of a clap relay under the incident uniform magnetic field from all directions was proposed,and a magnetic vector potential(MVP) method was employed to analy.
该文针对以往电磁继电器生产厂家一直没有给出继电器产品的电磁兼容性指标问题,建立了电磁继电器在不同方向恒定磁场干扰下的矢量磁位有限元数学模型,并采用ANSYS软件分析给出了电磁继电器对空间磁干扰的最敏感方向,研究了该敏感方向下恒定干扰磁场B的大小与继电器静态特性的配合关系的影响规律,研究了干扰磁场对继电器吸合电压、释放电压以及继电器衔铁所受力矩等静态特性参数的影响。
3) vector potential
矢量磁位
1.
An analytical solution to the vector potential is presented in this paper, which is produced by arbitrary shape eddy-current probes above conducting slabs.
提出了一种求解任意形状线圈位于平板导体上方时矢量磁位的解析方法。
2.
Based on the electromagnetic induction law, Biot-Savart law and the numerical integration arithmetic, the vector potential of the busbar was calculated and the electromotive force of the planar coil for the single phase and three-phase busbar current was deduced.
根据电磁感应定律和毕奥–萨伐尔定律,运用数值积分算法,求解出汇流排导体矢量磁位,并推导了测量单相和三相汇流排导体电流时直线型线圈的输出表达式。
3.
In this paper, the boundary value problem of the magnetic vector potential is derived by use of the character of the axisymmetrical electromagnetic field.
利用轴对称电磁场的性质得到了以矢量磁位为求解对象的边值问题。
4) Magnetic potential vector
磁位矢量
5) vector magnetic potential
矢量磁位
1.
The vector magnetic potential A is calculated by the theoretic model.
此模型是关于矢量磁位 A 的方程,求解该方程,可得到公共磁通和漏磁通的磁场分界线。
6) magnetic vector potential
磁矢位，磁矢势
补充资料：磁矢势
描述磁场的物理量，是矢量。磁场是有旋度无散度场，磁感应线总是闭合的，可表述为磁感应强度的散度恒为零，即墷·B＝0 (1)
根据矢量分析理论，可引入矢量A，B＝墷×A, (2)
则式(1)恒能满足。A即描述磁场的磁矢势。由于任意函数ψ的梯度的旋度恒为零,墷×墷ψ呏0, 因此在矢势A上加上任意函数ψ的梯度，有墷×(A＋墷ψ)＝墷×A,
这表明A+墷ψ与A描述同一磁场B,或者说描述磁场B的矢势具有任意性。为了确定矢量场，须给定它的散度和旋度,因此对于矢势A还可以加上一定的限制条件。在电流稳恒的条件下，常采用库仑规范墷·A＝0作为限制条件，使计算简化。当磁介质为均匀线性介质时，B＝μH，在库仑规范下，磁矢势满足墷2A＝－μJ, (3)
式中J)为电流密度。方程(3)在无界空间的特解是 (4)
式中r是观察点的矢径r┡是电流分布点的矢径，r是观察点到电流分布点的距离。有了A,根据式(2)则可求得一定电流分布的磁场分布。在非稳恒的一般情形，矢势A和标势嗞共同描述电磁场（见电磁势）。
磁矢势具有明确的物理意义：磁矢势沿任意闭合曲线的环量代表穿过以该曲线为周界的任一曲面的磁通量，；磁矢势对时间导数的负值等于感应电场,；电流分布的总能量W可通过下式的体积分表示。
J.C.麦克斯韦在建立电磁场理论(1864)时，认为矢势是描述电磁场的基本量，后来H.R.赫兹和O.亥维赛等人则认为E和B是电磁场的基本量，而A和嗞是辅助量,即沿袭至今的经典电动力学的观点。赫兹和亥维赛等人的观点是积极的，他们在这种观点的指导下，将麦克斯韦当初的电磁场方程组改写成如今对称形式的麦克斯韦方程组。然而在近代，麦克斯韦的观点重新受到重视，它孕育着新的内容，这就是规范场。
根据矢量分析理论，可引入矢量A，B＝墷×A, (2)
则式(1)恒能满足。A即描述磁场的磁矢势。由于任意函数ψ的梯度的旋度恒为零,墷×墷ψ呏0, 因此在矢势A上加上任意函数ψ的梯度，有墷×(A＋墷ψ)＝墷×A,
这表明A+墷ψ与A描述同一磁场B,或者说描述磁场B的矢势具有任意性。为了确定矢量场，须给定它的散度和旋度,因此对于矢势A还可以加上一定的限制条件。在电流稳恒的条件下，常采用库仑规范墷·A＝0作为限制条件，使计算简化。当磁介质为均匀线性介质时，B＝μH，在库仑规范下，磁矢势满足墷2A＝－μJ, (3)
式中J)为电流密度。方程(3)在无界空间的特解是 (4)
式中r是观察点的矢径r┡是电流分布点的矢径，r是观察点到电流分布点的距离。有了A,根据式(2)则可求得一定电流分布的磁场分布。在非稳恒的一般情形，矢势A和标势嗞共同描述电磁场（见电磁势）。
磁矢势具有明确的物理意义：磁矢势沿任意闭合曲线的环量代表穿过以该曲线为周界的任一曲面的磁通量，；磁矢势对时间导数的负值等于感应电场,；电流分布的总能量W可通过下式的体积分表示。
J.C.麦克斯韦在建立电磁场理论(1864)时，认为矢势是描述电磁场的基本量，后来H.R.赫兹和O.亥维赛等人则认为E和B是电磁场的基本量，而A和嗞是辅助量,即沿袭至今的经典电动力学的观点。赫兹和亥维赛等人的观点是积极的，他们在这种观点的指导下，将麦克斯韦当初的电磁场方程组改写成如今对称形式的麦克斯韦方程组。然而在近代，麦克斯韦的观点重新受到重视，它孕育着新的内容，这就是规范场。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条