1) super transonic flow
超跨声速流
2) transonic flow
跨声速流
1.
The measurement of spontaneously condensationdroplet in transonic flow;
跨声速流自发凝结水滴的测量
2.
The applications as carried out by DLR range from low speed flows to transonic flows, from high lift configurations to propellers and rotor.
DLR(德国宇航研究院)对这些技术的应用包括从低速流到跨声速流、从增升装置到螺旋桨和旋翼、从弹射装置和水塔储水罐尾迹流旋涡到三角翼上涡破裂现象等的研究。
3.
A method of deduce the wind tunnel flexible wall nozzle throat has been used in FL24 wind tunnel to gain the M≥1 uniform transonic flow field with the big percentage blockage captive trajectory supports in the wind tunnel.
2m)跨超声速风洞中,通过采用减小风洞柔壁喷管喉道截面积的方法,成功地在风洞超扩段内装有大堵塞度六自由度机构情形下建立了均匀M≥1跨声速流场。
4) transonic flow
跨声速流动
1.
Singular initial value problems of one-dimensional transonic flow in scramjets;
超燃冲压发动机一维跨声速流动奇异初值问题
2.
The pseudo-potential function mathematical model derived by means of the term-condensing on the basis of curl definition is developed,by which the flow field for three dimension transonic flow with curl can be decided.
运用缩项法,从最一般的旋度定义出发,推导出了一种能解决3维跨声速有旋流动的新的数学模型———赝势函数数学模型,并运用张量分析和雅可比变换系统地推导出了全3维有旋流动在旋转的任意曲线坐标系下的赝势函数方程通用形式,推导出了笛卡尔直角坐标系下的赝势函数具体形式,从而为全3维有旋流动(特别是含激波的跨声速流动)提供了一个简单的数学形式和理论基础。
3.
Singular initial value problems arise in solving one-dimensional steady transonic flow of dual-mode scramjet.
超燃冲压发动机燃烧室一维稳态跨声速流动方程在临界声速点存在奇异初值问题,现有的基于L’Hospital法则的求解方法在原理上存在较大的初值误差,影响一维稳态跨声速计算的精度。
5) transonic flowfield
跨声速流场
1.
The highly efficient AF2 algorithm is used to calculate three-dimensional transonic flowfields about inlets.
本文用守恒型全速势方程模拟进气道内外的三维跨声速流场，并用高效ＡＦ２近似因式分解格式进行迭代求解。
6) supersonic flow
超声速流
1.
Quasisteadystate three shock wave structures in the supersonic flow are researched.
对超声速流中准稳定三波结构进行了研究,该结构中主激波以一定的速度D→沿超声速流运动,它不但引起相应的反射激波运动而且会使激波后气流中的一系列气动力参数发生变化,包括总压、总焓和熵等。
2.
A number of numericalIv com-puted examples on the airfoils at transonic and supersonic flows demon-strate that the present m.
对翼型的跨超声速流动算例表明，本法具有较好的稳定性和能有效地抑制激波两侧振荡。
3.
A Computational model for predicting supersonic flowfield with separattd subsonic reglon caused bv convex axisymmetric back-ward-facinq step is presented.
计算结果给出了与实验值吻合的物面压力分布以及超声速流场的流动图画。
补充资料：跨声速流数值计算
跨声速流的主要特点就是既有亚声速又有超声速的混合流场。以高亚声速机翼绕流为例，亚声速流场占据着外流场的绝大部分，只是在机翼表面附近有小块的超声速流场，并可能出现激波。如果激波不太强，则整个无粘流场可以用等熵无旋流来外理。这种流动具有速度势函数， 速度分量便是势函数的方向导数。 描述这种流场的基本运动方程是空气动力学中常用的速度势方程。当流场中的速度偏离声速不太远，还可以用小扰动理论将速度势方程进行简化。二维定常流动的小扰动方程是：
，式中为扰动速度势函数,的下标表示偏微商。这个方程既是非线性的(因为马赫数是速度的函数),又是混合型的。在超声速区(＞1)，它和波动方程一样属于双曲型；在亚声速区(＜1)，它又类似拉普拉斯方程，属椭圆型。解跨声速位势流的方法主要有下面几种：
速度图法 此法为苏联学者С.А.恰普雷金于1905年提出。它的实质是把定义于物理平面(x，y)上的方程，通过严格的数学变换转换到速度平面(u，v)上，使变换后的方程在速度平面上是线性的。这样就可用叠加法来求解速度势函数。然后再把结果反演到物理平面上，从而得到物理平面上的解。对从物面上的已知压力分布来求物面形状的这类问题，速度图法特别有用，但它不能用来计算含有激波的流动，而且也不能推广到三维流动。
混合差分法 跨声速流数值计算的一个常用方法是有限差分方法，此法将微分方程离散化，变成差分方程，在一定的初边值条件下直接求解，但在定常流动中，亚声速区和超声速区扰动传播规律不同。在亚声速区，扰动向四周相邻区传播，而在超声速区，扰动只向下游影响区传播。影响区是以扰动源为顶点的后向马赫锥。E.M.穆曼和J.D.科尔针对这种流场的特点，采用了混合差分格式。在亚声速区用中心差分，因为所有邻近网点上的参数值都会影响计算点,这也是椭圆型方程的特点,在超声速区则用迎风格式，因为上游迎风网点正好是双曲型波动方程的依赖区,也就是前向马赫锥(图1)。对薄物体绕流来说,流线方向基本沿着x轴,所以只要对x 的偏导数用混合差分格式即可(图2)。对钝体绕流来说,流场中各点的流线方向偏离x轴很大，因而须旋转坐标轴，使x轴与当地流线方向一致,然后对x的导数用混合差分。A.詹姆森正是用这种方法改进了原来的混合差分格式，称为"旋转差分法"，此法能提高计算精度，但计算工作量也随之增加。 时间相关法 时间相关法实际上是把一个定常绕流问题，看作是一个非定常绕流问题在时间趋向无穷时的稳定解。非定常无粘流动的基本方程是：
，式中u、v是速度在x、y方向上的分量；E为能量；p为压强；ρ为密度;t为时间。下标t、x、y表示对它们的偏微商。上式代表四个偏微分方程，它们的变量是ρ、u、v和E，也可用ρ、ρu、ρv和ρE这四个变量表示,视计算时的方便而定。第一个偏微分方程是ρt+(ρu)x+(ρv)y=0，余类推。无论是超声速流动还是亚声速流动，这组方程总是双曲型的，都可用相同的差分格式。但这组方程已有成熟的解法。R.马格纳斯和H.姚希哈娜利用差分方程的数值粘性自动"捕捉"激波，G.莫雷蒂利用完全守恒型格式来处理激波，他们都成功地进行了定常跨声速流动的计算。
时间相关法能计算含有强激波的有旋流，但所需的计算时间很长，往往是混合差分法的数倍。跨声速流计算今后的任务主要在于提高对复杂组合体计算的精度和计算效率。
参考书目
G.Y.Nieuwland and B. M.Spee,Transonic Airfoils,Recent Developments in Theory, Experiment and Design,Annual Review of Fluid Mechanics,Vol.5,1973.
罗时钧、郑郁文、雪蝶茜、钱鸿编著：《跨声速定常势流的混合差分法》，国防工业出版社，北京，1979。
，式中为扰动速度势函数,的下标表示偏微商。这个方程既是非线性的(因为马赫数是速度的函数),又是混合型的。在超声速区(＞1)，它和波动方程一样属于双曲型；在亚声速区(＜1)，它又类似拉普拉斯方程，属椭圆型。解跨声速位势流的方法主要有下面几种：
速度图法 此法为苏联学者С.А.恰普雷金于1905年提出。它的实质是把定义于物理平面(x，y)上的方程，通过严格的数学变换转换到速度平面(u，v)上，使变换后的方程在速度平面上是线性的。这样就可用叠加法来求解速度势函数。然后再把结果反演到物理平面上，从而得到物理平面上的解。对从物面上的已知压力分布来求物面形状的这类问题，速度图法特别有用，但它不能用来计算含有激波的流动，而且也不能推广到三维流动。
混合差分法 跨声速流数值计算的一个常用方法是有限差分方法，此法将微分方程离散化，变成差分方程，在一定的初边值条件下直接求解，但在定常流动中，亚声速区和超声速区扰动传播规律不同。在亚声速区，扰动向四周相邻区传播，而在超声速区，扰动只向下游影响区传播。影响区是以扰动源为顶点的后向马赫锥。E.M.穆曼和J.D.科尔针对这种流场的特点，采用了混合差分格式。在亚声速区用中心差分，因为所有邻近网点上的参数值都会影响计算点,这也是椭圆型方程的特点,在超声速区则用迎风格式，因为上游迎风网点正好是双曲型波动方程的依赖区,也就是前向马赫锥(图1)。对薄物体绕流来说,流线方向基本沿着x轴,所以只要对x 的偏导数用混合差分格式即可(图2)。对钝体绕流来说,流场中各点的流线方向偏离x轴很大，因而须旋转坐标轴，使x轴与当地流线方向一致,然后对x的导数用混合差分。A.詹姆森正是用这种方法改进了原来的混合差分格式，称为"旋转差分法"，此法能提高计算精度，但计算工作量也随之增加。 时间相关法 时间相关法实际上是把一个定常绕流问题，看作是一个非定常绕流问题在时间趋向无穷时的稳定解。非定常无粘流动的基本方程是：
，式中u、v是速度在x、y方向上的分量；E为能量；p为压强；ρ为密度;t为时间。下标t、x、y表示对它们的偏微商。上式代表四个偏微分方程，它们的变量是ρ、u、v和E，也可用ρ、ρu、ρv和ρE这四个变量表示,视计算时的方便而定。第一个偏微分方程是ρt+(ρu)x+(ρv)y=0，余类推。无论是超声速流动还是亚声速流动，这组方程总是双曲型的，都可用相同的差分格式。但这组方程已有成熟的解法。R.马格纳斯和H.姚希哈娜利用差分方程的数值粘性自动"捕捉"激波，G.莫雷蒂利用完全守恒型格式来处理激波，他们都成功地进行了定常跨声速流动的计算。
时间相关法能计算含有强激波的有旋流，但所需的计算时间很长，往往是混合差分法的数倍。跨声速流计算今后的任务主要在于提高对复杂组合体计算的精度和计算效率。
参考书目
G.Y.Nieuwland and B. M.Spee,Transonic Airfoils,Recent Developments in Theory, Experiment and Design,Annual Review of Fluid Mechanics,Vol.5,1973.
罗时钧、郑郁文、雪蝶茜、钱鸿编著：《跨声速定常势流的混合差分法》，国防工业出版社，北京，1979。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条