1) classic image method
经典镜像法
1.
The classic image method has been widely used in the calculation of the field produced by point sources with an infinite homogeneous medium.
求解点源与半无限大均匀媒质的电场问题可利用经典镜像法。
2) classical image
经典镜像
1.
GFMEM is analytically expressed by the finite number of classical images and the simulated images.
该方法将点源格林函数表示成有限个经典镜像与模拟镜像之和。
3) classic image
经典图像
1.
To rewrite the classic images of contemporary Chinese oil paintings in the performance of an important way, it has distinctive characteristics of the times, and consumer culture, media technology, aesthetic concepts, and so closely linked.
经典图像的改写是中国当代绘画创作中一种重要的表现方式,它具有鲜明的时代特征,与消费文化、媒体技术、审美观念等有着密切的联系。
5) classical method
经典法
1.
The developments of classical method and automatic instrument method for proximate analysis of coal were introduced in this paper.
通过对煤的工业分析方法中的经典法和自动化仪器法的发展过程及其相互关系的系统探讨,为进一步研制高效率的煤质工业分析仪提供理论依据。
6) classical algorithm
经典算法
1.
The classical algorithm for mining association rules is Apriori algorithm.
关联规则挖掘的经典算法是Apriori算法,但是存在两大突出的问题,即多次扫描事务数据库和使用单一的支持度,导致了由于事务数据库的规模而增加搜索时间和产生冗余规则或有效规则被丢弃。
补充资料：镜像法
一种计算静电场或稳定电磁场的方法。W.汤姆孙(即开尔文)于1848年提出,最先用于计算一定形状导体面附近的电荷所产生的静电场，叫做电像法；后来发展到可以计算某些稳定电磁场，现在称做镜像法。在电荷的附近出现导体面（或介质分界面）时，这些面对电场有影响。镜像法就是利用已经熟悉的静电学知识，通过在这些面的另一侧适当位置，设置适当量的假想电荷（称为电荷的像或像电荷），等效地代替实际导体上的感应电荷或电介质界面上的极化电荷，以保证场的边界条件得到满足。根据静电唯一性定理，在求解区域中，源电荷与像电荷产生的电场就是实际存在的电场。镜像法常常很简便地得到场的解析解，但只有边界面几何形状很简单的情形才可能成功地设置电像，故不是普遍适用的方法。目前，镜像法已不限于静电学范围，它已应用于计算稳恒磁场，稳恒电流场和天线的辐射场等不少重要的电磁场问题。
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
现用简单的例子阐明镜像法。如图1a所示,大地上方h米处有点电荷q,因为地表感应的面电荷密度N未知，所以不能用积分方法求解电场的V和E。但是，由于已经知道,图1b为相距2h的正负点电荷在无限空间产生的静电场，场中通过电荷联线中点且与联线垂直的无穷平面为一零等势面，对比图1a与图1b,它们上部静电场的边界条件、点电荷q的位置及媒质的介电常数ε 都相同，根据唯一性定理,图1b静电场的上半部即图1c，就是所求大地上方的静电场。又如图2a中,两种电介质ε1与ε2以无穷平面分界。点电荷q在两部分媒质中产生的静电场E1与E1须分别用图2b和图2c求解。E1与E1在分界面上应满足边界条件：n×(E1-E2)＝0及 n·(ε1E1-ε2E2)＝0，据此确定两电像的电荷为 及 再如图3，第一象限空间外部为μ＝∞的理想磁介质,求解与界面平行的长直线电流I产生的磁场,需要设置3个镜像电流。根据AO及BO平面上边界条件的要求n×H＝0，即磁力线与表面垂直，得出镜像电流的方向都与给定的源电流方向一致。
参考书目
冯慈璋主编：《电磁场》(电工原理Ⅱ),人民教育出版社,北京,1979。
J.D.Kraus and K.R.Canver,Electromagnetics，2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1973.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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