说明:双击或选中下面任意单词,将显示该词的音标、读音、翻译等;选中中文或多个词,将显示翻译。
您的位置:首页 -> 词典 -> 空心圆柱试样
1)  Hollow cylinder specimen
空心圆柱试样
2)  hollow cylinder sample
空心圆柱体试样
3)  hollow cylinder intact sample
空心圆柱原状土试样
4)  solid cylindrical sample
实心圆柱试样
5)  hollow cylinder
空心圆柱
6)  cylinder sample
圆柱钢试样
补充资料:横向磁场中的空心超导圆柱体(hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield)
横向磁场中的空心超导圆柱体(hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield)

垂直于柱轴(横向)磁场H0中的空心超导长圆柱体就其磁性质讲是单连通超导体。徐龙道和Zharkov由GL理论给出中空部分的磁场强度H1和样品单位长度磁矩M的完整解式,而在`\zeta_1\gt\gt1`和$\Delta\gt\gt1$条件下为:

$H_1=\frac{4H_0}{\zeta_1}sqrt{\frac{\zeta_2}{\zeta_1}}e^{-Delta}$

$M=-\frac{H_0}{2}r_2^2(1-\frac{2}{\zeta_2})$

这里r1和r2分别为空心柱体的内、外半径,d=r2-r1为柱壁厚度,ζ=r/δ(r1≤r≤r2),Δ=d/δ,δ=δ0/ψ,δ0为大样品弱磁场穿透深度,ψ是有序参量。显然此时H1→0,M→-H0r22/2,样品可用作磁屏蔽体。当$\zeta_1\gt\gt1$,$\Delta\lt\lt1$时,则

H1=H0/(1 ζ1Δ/2),
M=-H0r23[1-(1 ζ1Δ/2)-1]。

若$\zeta_1\Delta\gt\gt1$,则$H_1\lt\ltH_0$或H1≈0。所以,虽然$d\lt\lt\delta$,但磁场几乎为薄壁所屏蔽而难于透入空心,称ζ1Δ/2为横向磁场中空心长圆柱体的屏蔽因子。当$\zeta_1\Delta\lt\lt1$时,则H1≈H0,磁场穿透薄壁而均进入空腔,失去屏蔽作用,此时M≈0。类似于实心小样品,由GL理论可求出薄壁样品的临界磁场HK1,HK,HK2和临界尺寸等。

说明:补充资料仅用于学习参考,请勿用于其它任何用途。
参考词条