1) Hamilton canonical equations
哈密尔顿正则方程
2) Hamilton Canonical Equation
哈密顿正则方程
1.
The paper briefly analyzes how to solve the mechanics problems on the non-inertia system dynamics by the concrete examples,uses Newton Second Law,Lagrange Equation,Hamilton Canonical Equation and so on to solute the problems;The Newton Second Law is used to solve the problems,and the stress analysis of the particle has to be carried on,compared with complexity.
以具体例题浅析怎样解决非惯性系的动力学问题,分别应用牛顿第二定律、拉格朗日方程、哈密顿正则方程等方法求解:牛顿第二定律解决问题,需要对质点进行受力分析,比较复杂;用拉格朗日方程解决,思路清晰,是一个二阶常微分方程组;而哈密顿正则方程则是一个一阶常微分方程组,形式简单,使用方便。
2.
In this paper,the author deduces the basic equation of statistical Mechanics-Liouville Theorem in two different ways from analytical mechanics′ concepts of phase space and the Hamilton Canonical Equation.
本文笔者用两种不同思路由分析力学的相空间概念和哈密顿正则方程推导了统计力学的基本方程———刘维定理。
3) Hamilton Jacobi equation
哈密尔顿-雅可比方程
5) Hamilton Equation
哈密顿方程
1.
In this paper, with the application of the Delauney variables, according to the Hamilton equations, the influence on the perturbation of a satellite exerted by the gravitational force of the earth through canonical transformation has been found out.
本文应用Delaunay变量，从理论力学的哈密顿方程出发，通过正则变换求解了地球引力摄动对卫星运动轨道的影响，导出卫星位置和速度随时间的变化关系。
2.
The paper introduces the theory and example counting a class of Hamilton equations by symplectic obvions schemes.
本文介绍了用辛显式格式计算一类哈密顿方程的理论及实例。
6) Hamilton
[英]['hæmiltən] [美]['hæmḷtən]
哈密尔顿
1.
A Sufficient Condition for Hamilton K_1,m-free Graphs;
关于无爪图的哈密尔顿性的一个充分条件
2.
For a simple graph G=(V,E),Ore theorem states that G is Hamiltonian if every pair of nonadjacent vertices u and v satisfies d(u)+d(v)≥|V|.
对简单图 G=(V,E) ,Ore定理告诉我们 :如果对 G的每一对不相邻的顶点 u,v都有 d(u) +d(v)≥ |V|,则G有哈密尔顿圈 。
补充资料：哈密顿正则方程
经典力学中一组描写系统运动的一阶微分方程组。是W.R.哈密顿于1834年提出的，又称哈密顿方程或正则方程。哈密顿正则方程为 (1)
式中H称为哈密顿函数,是广义动量pi和广义坐标qi及时间t的函数。H由式 (2)
确定。括号外边的角标表示式中的妜i应该用N个方程pi= 解出N 个 妜i为 (E1,E2,...,EN；q1,q2,...,qN；t)的N 个函数，然后代入式(2)就得到哈密顿函数H。
对于直角坐标变换到广义坐标的变换式虽然显含时间t，但是动能的表示式不明显地包含t，此时H＝T2-T0+V,
式中T2和T0可说明如下：用(E1,E2,...,EN；q1,q2,...，qN；t)表示的动能式T＝T2+T1+T0,式中T2、T1和T0分别表示广义动量的二次齐次式、一次齐次式和不含广义动量的项。
如果直角坐标变换到广义坐标的变换式不显含t,势函数V也不显含t，则
T＝T2，H＝T+V。
即对于保守系统，哈密顿函数是系统总机械能用广义动量表示的公式。
正则方程式(1)是2N个一阶微分方程组,而拉格朗日方程是N个二阶微分方程组,都只适用于完整系统（见约束）的动力学方程组。
由于式(1)的左边不再有变数q和p的导数,所以方程(1)成为如下形式的方程组
保守系统的正则方程在天体力学和经典统计力学中有重要的应用。在天体力学中从可解的二体问题出发，逐渐添加其他星球的引力，可以把所用的哈密顿函数H，从简单改变成较复杂的 H┡。这是天体力学中的摄动法，用来解决考虑太阳和各种行星、卫星的引力作用下的行星运动，由此可制定行星和月球的星历表，在统计力学中的刘维定理就是应用正则方程推导出来的。
式中H称为哈密顿函数,是广义动量pi和广义坐标qi及时间t的函数。H由式 (2)
确定。括号外边的角标表示式中的妜i应该用N个方程pi= 解出N 个 妜i为 (E1,E2,...,EN；q1,q2,...,qN；t)的N 个函数，然后代入式(2)就得到哈密顿函数H。
对于直角坐标变换到广义坐标的变换式虽然显含时间t，但是动能的表示式不明显地包含t，此时H＝T2-T0+V,
式中T2和T0可说明如下：用(E1,E2,...,EN；q1,q2,...，qN；t)表示的动能式T＝T2+T1+T0,式中T2、T1和T0分别表示广义动量的二次齐次式、一次齐次式和不含广义动量的项。
如果直角坐标变换到广义坐标的变换式不显含t,势函数V也不显含t，则
T＝T2，H＝T+V。
即对于保守系统，哈密顿函数是系统总机械能用广义动量表示的公式。
正则方程式(1)是2N个一阶微分方程组,而拉格朗日方程是N个二阶微分方程组,都只适用于完整系统（见约束）的动力学方程组。
由于式(1)的左边不再有变数q和p的导数,所以方程(1)成为如下形式的方程组
保守系统的正则方程在天体力学和经典统计力学中有重要的应用。在天体力学中从可解的二体问题出发，逐渐添加其他星球的引力，可以把所用的哈密顿函数H，从简单改变成较复杂的 H┡。这是天体力学中的摄动法，用来解决考虑太阳和各种行星、卫星的引力作用下的行星运动，由此可制定行星和月球的星历表，在统计力学中的刘维定理就是应用正则方程推导出来的。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条