1) stable electric field
稳恒电场
1.
By analysing the properties of stable electric field and static field of electric current,the paper made a detailed study of the grounds of using the stable electric field to mock the electrostatic field.
通过对稳恒电场及稳恒电流场特性的分析,探讨了利用稳恒电场模拟静电场的理论依据;通过对特例和一般带电情况的讨论,指出成功实现模拟所具备的条件及其应用的局限性。
2) stable magnetic field
稳恒磁场
1.
The results show that when the austenite of the medium and high carbon steels transforms into the martensite,the stable magnetic field can increase the nucleation ratio of martensite,raise the beginning transformation temperature,make the martensite transformation happen.
结果表明,在中、高碳钢发生奥氏体向马氏体转变时,稳恒磁场可使马氏体的形核率增加,提高马氏体的转变开始温度,使相变在更宽的温度区间进行,促进了奥氏体向板条马氏体的转变。
2.
The application of the stable magnetic field in material science was attracted more and more attention.
稳恒磁场在材料科学中的应用越来越受到关注。
3.
The Ampere s Circulation Theorem is an important field equation in stable magnetic field.
安培环路定理是稳恒磁场性质的重要方程,它反映了磁感应线的特点:磁感应强度沿磁感应线的环路积分不等于零。
3) steady-state magnetic field
稳恒磁场
1.
Effect of direct current steady-state magnetic field on the microstructure of directionally solidified Al-11.
使用经改进后自制的Bridgman定向凝固装置,研究了直流稳恒磁场对多相合金Al-11。
2.
Two alloys Al-4%Cu and Al-11%Si are solidified directionally using this configuration under a transverse direct current steady-state magnetic field.
在直流横向稳恒磁场下,使用该装置对单相合金Al-4%Cu和多相合金Al-11%Si进行定向凝固实验。
4) steady magnetic field
稳恒磁场
1.
A force analysis was made to the impurity particles in Al melt in steady magnetic field to set up the movement models of these particles in different flow field, thus determining their final velocities under the action of magnetic force by theoretic calculation.
对稳恒磁场中的金属杂质颗粒进行了受力分析,建立了杂质颗粒的运动模型,经过理论计算确定了它们在磁场力的作用下,处于不同流场内的最终运动速度·根据铝熔体的不同的流动状态,分别采用柱塞流模型和轨线模型计算得出了磁场力对杂质颗粒的分离效率·计算结果表明,杂质的运动速度与分离效率和自身的体积、流体的流动状态、杂质颗粒的磁化率、磁场强度及分离通道的宽度密切相关·在相同的熔体流动速度下,杂质颗粒越大,分离效率越高;降低流体的流动速度有利于提高分离效率
2.
By comparing the characteristics between induced electrical field and steady magnetic field using time vector method,the corresponding relationship between them was found out and the "Biot-Savart s" law of induced electrical field presented.
利用矢量分析的方法对比了感生电场和稳恒磁场的特点,找出了两者的对易关系,由此给出了感生电场的“毕奥—萨伐尔”定律。
3.
The formula for computing the 3-dimensional axially symmetrical steady magnetic field for vectorpotential is derived by the spherical function expansion.
本文用球函数展开法推导出计算轴对称三维稳恒磁场矢势的公式，应用该公式既能计算电流分布区域外部的磁场，又能计算电流分布区域内部的磁场。
5) stabilized magnetic field
稳恒磁场
1.
Preparation and corrosion resistance properties of nickel-tungsten alloy films by electroplating in stabilized magnetic field;
稳恒磁场下Ni-W合金镀膜的制备与耐蚀性
2.
The influence of stabilized magnetic field on performance of ironnickel alloy foils was studied.
研究了施加稳恒磁场(H=0~0。
6) coronary artery
稳恒直流
参考词条
补充资料：稳恒电场
不随时间变化的电场。在稳恒情况下，一切物理量都不随时间变化，电荷分布当然也是如此。从这个意义上说，稳恒电场同静电场相同，静电场所遵从的基本规律（高斯定理和安培环路定理）在稳恒电场中仍然成立。但是静电场除了要求电荷分布不随时间变化外，还要求电荷不流动。因此,静电场中导体内部场强处处为零,导体的电位处处相等，且在导体表面外附近，电场同导体表面垂直；此外，静电场中没有电流，不存在电流产生的磁场，即静电场与磁场没有必然的联系。稳恒电场只要求电荷分布不随时间变化，允许导体中存在不随时间变化的电流。因此，稳恒电场中导体内部的电场强度可以不为零，导体内两点之间可以有电位差，在导体表面外附近，电场同导体表面一般不垂直；此外，稳恒电场总是伴随着稳恒磁场。
稳恒电流场和非静电力 在稳恒电场作用下，导体内部自由电荷作稳恒流动，形成稳恒电流场，流入任意区域的电流等于流出该区域的电流,即对任意封闭曲面S，电流密度J的总通量为零
，
或电流密度J的散度恒为零
，
此式称为电流的稳恒条件。由此可得出稳恒电流场的电流线（即这样一些曲线，曲线上每一点的切线方向都同该点的电流密度J的方向一致）必定是闭合曲线。然而导体中电荷的流动必定造成能量的耗散，仅有稳恒电场不可能维持电流线的闭合性。因此,要维持稳恒电流,必须有非静电力的作用。提供非静电力的装置是电源，它把其他形式的能量转换为电能以维持电荷的稳恒流动。稳恒电流是在电场力和电源提供的非静电力共同作用下形成的。以K表示作用在单位正电荷上的非静电力,普遍的欧姆定律微分形式应在欧姆定律微分形式J＝σE 中加上非静电力的贡献，即成为
，
式中σ为导体的电导率。在电源的外部，K=0,只有电场，上式化为J＝σE；在电源的内部,除了存在电场之外,还有非静电力K。K的方向同E的方向相反。当电源与用电器相连接时，在电源内部，非静电力克服电场力的反作用，将正电荷由电源的负极移动到正极，消耗电源所贮存的能量,提高电荷的电势能；而在电源外的电路中,电场力的作用使正电荷由正极回到负极,其电势能降低,转化为电路中耗散的热和其他形式的能量。在整个路程中，电流形成闭合循环。
稳恒电流不会造成电荷的累积，而且均匀导体内部没有净电荷，电荷只能分布在导体的表面以及导体中电导率不均匀的地方，并且不随时间改变，它们是激发稳恒电场的源。因此稳恒电流、电荷分布以及稳恒电场是相互制约的。
基本公式 在稳恒情况下，电场和电流满足的方程为
高斯定理
，
环路定理
，
稳恒条件
，
描述电介质性质的方程 ，
。
环路定理说明存在电位嗞，引入。
在均匀导体中，不存在非静电力(K=0)的区域内,电位满足拉普拉斯方程
。
在界面上（忽略接触电位差），电位满足的边界条件是：①电位函数连续，嗞1＝嗞2；②电流密度的法向分量连续，即。当电介质的分布及非静电力给定时，可根据以上方程确定稳恒电场和电流的分布。
稳恒电流场的电位同静电场的电位满足相同的拉普拉斯方程（见泊松方程和拉普拉斯方程），当它们具有相似的边界时，方程的解是相似的。因此可用稳恒电流场模拟静电场，这是实验研究静电场的常用方法。
稳恒电流场和非静电力 在稳恒电场作用下，导体内部自由电荷作稳恒流动，形成稳恒电流场，流入任意区域的电流等于流出该区域的电流,即对任意封闭曲面S，电流密度J的总通量为零
，
或电流密度J的散度恒为零
，
此式称为电流的稳恒条件。由此可得出稳恒电流场的电流线（即这样一些曲线，曲线上每一点的切线方向都同该点的电流密度J的方向一致）必定是闭合曲线。然而导体中电荷的流动必定造成能量的耗散，仅有稳恒电场不可能维持电流线的闭合性。因此,要维持稳恒电流,必须有非静电力的作用。提供非静电力的装置是电源，它把其他形式的能量转换为电能以维持电荷的稳恒流动。稳恒电流是在电场力和电源提供的非静电力共同作用下形成的。以K表示作用在单位正电荷上的非静电力,普遍的欧姆定律微分形式应在欧姆定律微分形式J＝σE 中加上非静电力的贡献，即成为
，
式中σ为导体的电导率。在电源的外部，K=0,只有电场，上式化为J＝σE；在电源的内部,除了存在电场之外,还有非静电力K。K的方向同E的方向相反。当电源与用电器相连接时，在电源内部，非静电力克服电场力的反作用，将正电荷由电源的负极移动到正极，消耗电源所贮存的能量,提高电荷的电势能；而在电源外的电路中,电场力的作用使正电荷由正极回到负极,其电势能降低,转化为电路中耗散的热和其他形式的能量。在整个路程中，电流形成闭合循环。
稳恒电流不会造成电荷的累积，而且均匀导体内部没有净电荷，电荷只能分布在导体的表面以及导体中电导率不均匀的地方，并且不随时间改变，它们是激发稳恒电场的源。因此稳恒电流、电荷分布以及稳恒电场是相互制约的。
基本公式 在稳恒情况下，电场和电流满足的方程为
高斯定理
，
环路定理
，
稳恒条件
，
描述电介质性质的方程 ，
。
环路定理说明存在电位嗞，引入。
在均匀导体中，不存在非静电力(K=0)的区域内,电位满足拉普拉斯方程
。
在界面上（忽略接触电位差），电位满足的边界条件是：①电位函数连续，嗞1＝嗞2；②电流密度的法向分量连续，即。当电介质的分布及非静电力给定时，可根据以上方程确定稳恒电场和电流的分布。
稳恒电流场的电位同静电场的电位满足相同的拉普拉斯方程（见泊松方程和拉普拉斯方程），当它们具有相似的边界时，方程的解是相似的。因此可用稳恒电流场模拟静电场，这是实验研究静电场的常用方法。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。