2) boundary layer approach
边界层法
4) boundary layer equations
边界层方程
1.
Both boundary layer equations and full equations of momentum,energy and mass were solved by using a control-volume formulation, and the results were compared in detail for velocity, temperature, concentration, Nusselt and Sherwood number profiles.
引 言动量、能量及质量的边界层方程是Naveir Stokes完整方程的简化形式 ,自上世纪初提出以来 ,应用极广 。
2.
Both boundary layer equations and the fullequations of momentum, energy and mass are solved using a cofltrol-volumeformulation in order to compare the velocity.
采用数值分析方法研究了竖直平面上热质扩散共存时的复合自然对流，分别求解动量、能量及质量的边界层方程和完整方程，对二者结果进行了对比分析。
5) boundary layer equation
边界层方程
1.
The boundary layer equations are dispersed with pseudo spectral matrix and computed.
通过引入微气泡的方法可减小船 (或艇 )在水中的摩擦阻力 ,作为这一问题的部分工作 ,对平板在自由来流情况下的层流边界层用伪谱方法进行了数值模拟 ,直接用伪谱矩阵方法对边界层方程进行离散计算 ,与经典结果相比较 ,本方法求解的结果精度一致 ,速度更
2.
Coordinate transformation and Box method already succeed in solving boundary layer equations of compelling convection heat transfer,but the solution of natural convection heat transfer has not been informed.
采用坐标变换及凯勒单元法求解强制对流换热边界层方程已比较成熟 ,但对自然对流换热的求解还未见报道。
3.
The outcome,boundary layer equations,is then shown to be independent of the body shape immersed into the flow.
给出了在一个特殊坐标系中三阶流体的二维定常运动方程组· 该坐标系中由无粘流体的势流确定,即以环绕任意物体的非粘性流动的流线为＿坐标,速度势线为ψ＿坐标,构成正交曲线坐标系· 结果表明,边界层方程与浸没在流体中的物体的形状无关· 第一次近似假定第二梯度项与粘性项和第三梯度项相比,可以忽略不计· 第二梯度项的存在,将防碍第三梯度流相似解的比例变换的导出· 利用李群方法计算了边界层方程的无穷小生成元· 将边界层方程组变换为常微分方程组· 利用Runge＿Kutta法结合打靶技术求解了该非线性微分方程组的数值解·
6) boundary layer scheme
边界层方案
1.
Numerical simulation experiments on boundary layer schemes,Eta,Blackdar and MRF of MM5 are carried out on the strengthening process of typhoon Khanun.
利用中尺度非静力MM5模式,分别选用Eta、Blackdar和MRF 3种边界层参数化方案,对台风“卡努”(0515)登陆前加强过程进行数值模拟,模拟结果对比分析及其与实况的比较表明:边界层方案对台风强度有明显影响,“卡努”个例试验中Eta方案模拟的台风强度较好,Blackdar方案次之,而MRF方案较差。
补充资料：边界变分方法
边界变分方法
boundary variation . method of
【补注】边界变分方法的基本引理亦称Sch疏r定理(Schiffer theorem).边界变分方法l卜川nda乃，耐浦加，methodof;，，圈.，I.以朋p.au浦嫩，川 研咒单叶函数(univalentt’unct1on)的一种方法，该方法以研究二平面区域内单叶函数w=f(z)的变分(varlat一on of a funetlon)为基础，这种变分系通过适当变更象域的边界而确定. 边界变分方法的基本引理.设D是w平面内区域，D在扩充平面内的余集A由有限个连续统组成.设I足△中的一个连续统，且在r上存在解析函数、(w)铸0使得对于任意一点w。6r及D内可表为 月，pZ 卢，〔‘)二、+月(，+一一计O(户，)(*) W一W{的任一单叶函数F(w)，不等式 Re{A、s(、。)J十O(p))O成立，并假定(*)式中余项的估计在D的所有闭子域中是一致的.则f是一条解析曲线，它可以用实参数t的函数w=w(t)作为其参数表示;且可选取该参数使得r满足微分方程 !咖;2 }一}s〔w)十l二0 !dI{一、一”‘此结果显不了二次微分(quadrat一e different:al)在求解单叶函数论的极值间题中的重要作用;因为在许多应用问题中、伽)是亚纯函数.在某些场合，从问题的条件推出s(w)的特定的极点属于极值区域的边界，且边界变分方法的基本引理表明该区域的边界属于二次微分 Q(叫咖2二一、(叫而二的临界轨道的闭包之并集.在一些极值问题中，基本引理不仅产生定性的结果，也给出确定极值区域边界的足够信息，因而使问题得到完全解决. 下列结果是借助于边界变分方法解决的:关l二万族的系数问题(眼ffident Problem)的定性结果;具有给定容量的一族连续统的n级直径的最大值问题二连通区域单叶共形映射的某些极值问题的解;关于多连通区域的畸变定理(distortion theorem)，该定理同时也证明了给定多连通区域到典型域的单叶共形映射的存在性宁理.等等_
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条