1) discrete vortex filaments
离散涡丝
1.
A model of computation for three-dimensional mixing layers described by discrete vortex filaments is built.
构造了三维混合层流场用离散涡丝描述的计算模型并进行了数值模拟。
2) three-dimensional discrete vortex fila-ments
三维离散涡丝
3) vortex filament proliferation
涡丝扩散
1.
Based on group theory,similarity solutions to viscous flows of plate boundary layer,two-dimensional jet and vortex filament proliferation are obtained.
用群论方法求出了平板边界层、二维射流、涡丝扩散3种情况下粘性流动的相似性解,回避了一般教科书中求解该问题时所使用的大量的物理推理和逻辑试探,从而使求解过程显得简单明了。
4) discrete vortex
离散涡
1.
The flow past buildings is simulated by discrete vortex numerical method.
应用离散涡数值方法对高雷诺数下建筑物绕流流场进行了数值模拟，得到了不同相对位置、相对距离的建筑物在不同来流方向的分离流场和涡量分布，总结出受建筑物影响的流函数变化规律，取得了较为合理和可靠的计算结果，说明离散涡方法是研究建筑物的绕流问题的有效手
2.
In accordance with the characteristics of high Reynolds number for building wind field, the discrete vortex model is developed to analyze the unsteady separated flow of a tall building with rectangular cross section.
针对建筑物风场的高雷诺数特点 ,采用离散涡法 ,分析了高层建筑物的非定常分离流问题 。
3.
A discrete vortex model has been developed to solve the unsteady vortex dynamics equation under the Lagrangian frame,in which the point vortex was used to represent the location where vorticity concentrated.
通过在势流场中嵌入有限数目的点涡来代表局部有旋区域连续分布的涡量,在拉格朗日框架下应用离散涡方法求解非定常涡量方程,从而有效模拟了高雷诺数下不同直径串列圆柱绕流脱落旋涡的动态演化过程,并分析了流场中大尺度旋涡相干结构对前后圆柱受力的影响。
5) discrete vortex method
离散涡法
1.
Two computed models and a numerical method based on nonlinear discrete vortex method are presented to simulate the vortex flow about wing-body combinations.
论述了用非线性离散涡法来模拟大迎角下翼－身组合体涡流绕流的计算模型及计算方法；给出了一个典型翼－身组合体的涡流流态计算结果及其非线性气动特性和截面压强（或载荷）分布。
6) Discrete Vortex Method
离散涡
1.
The Discrete Vortex Method (DVM) is a CFD methodology under development for high Reynolds number flow simulation in these years.
离散涡方法是近些年来发展起来的适合于高雷诺数流场的CFD方法,具有概念简单,计算不依赖于网格等优点。
补充资料：涡丝
强度取有限值的涡管元（见涡旋），又称线涡。在工程实际中，涡旋大多分布在一定的体积内。设强度分布函数为Ω(x，y，z，t),则体积元dτ内的涡旋强度为Ωdτ。但有时涡旋也可能集中在很细的一根涡管上，其管径远小于问题的特征尺度。此时可近似地将此涡管看成是几何上的一条线，故称为涡丝。 设涡丝的强度为Γ，当涡丝的截面积σ趋于零时，涡量的大小Ω必须趋于无穷大并使涡通量σΩ保持为有限值Γ。考虑面积为σ,长为dl的体积dτ，则下式成立：
Ωdτ＝Ωσdl＝Γdl
(1)式中dl是线段元矢量，大小为dl，方向与涡旋矢量重合。给定体积τ内的涡旋场,则它所诱导的速度场由下式确定：
(2)式中。将式(1)代入便得一段涡丝元所诱导的速度:
。
(3)式(3)称为毕奥-萨伐尔公式。它指出，曲线涡丝段dl所诱导的速度dv，其方向垂直于dl和r，大小则与距离r的平方成反比，而且同dl和dl与r的夹角的正弦成正比。
从式(3)可导出下述重要结果：
①无限长直线涡丝 此时，这里取z轴与直线涡丝相重合的柱坐标系(r，嗞，z),嗞0是嗞方向的单位矢量。可见，速度在z方向的分量等于零，且平行z轴的直线上各点的速度完全相同。因此直线涡丝诱导的是流体的平面运动。此时只需要考虑一个垂直于z轴的平面即可。涡丝在此平面上表现为一个点涡。因此，直线涡丝产生的速度场也可看成平面上的点涡所感应的速度场。直线涡丝没有自感，所以涡丝本身静止不动。
②圆形涡丝 取柱坐标，涡丝所在平面为(r，嗞)平面，z轴通过圆心O。此时v＝墷×A，其中Ar＝0，Az＝0，
式中a是圆形涡丝的半径;;K(k)和E(k)是以k为模数的第一类和第二类完全椭圆积分。常曲率的圆形涡丝在自身诱导下沿着z轴方向以常速运动。在运动过程中涡丝不断变形。理论揭示涡丝的运动速度为无限大。实际问题中，涡管总是有限粗的，所以自感引起的涡管运动速度也是有限的。
②一般的曲线涡丝 由于自身诱导作用，变曲率曲线涡丝将在流体中运动，并在运动过程中不断改变自己的形状。
Ωdτ＝Ωσdl＝Γdl
(1)式中dl是线段元矢量，大小为dl，方向与涡旋矢量重合。给定体积τ内的涡旋场,则它所诱导的速度场由下式确定：
(2)式中。将式(1)代入便得一段涡丝元所诱导的速度:
。
(3)式(3)称为毕奥-萨伐尔公式。它指出，曲线涡丝段dl所诱导的速度dv，其方向垂直于dl和r，大小则与距离r的平方成反比，而且同dl和dl与r的夹角的正弦成正比。
从式(3)可导出下述重要结果：
①无限长直线涡丝 此时，这里取z轴与直线涡丝相重合的柱坐标系(r，嗞，z),嗞0是嗞方向的单位矢量。可见，速度在z方向的分量等于零，且平行z轴的直线上各点的速度完全相同。因此直线涡丝诱导的是流体的平面运动。此时只需要考虑一个垂直于z轴的平面即可。涡丝在此平面上表现为一个点涡。因此，直线涡丝产生的速度场也可看成平面上的点涡所感应的速度场。直线涡丝没有自感，所以涡丝本身静止不动。
②圆形涡丝 取柱坐标，涡丝所在平面为(r，嗞)平面，z轴通过圆心O。此时v＝墷×A，其中Ar＝0，Az＝0，
式中a是圆形涡丝的半径;;K(k)和E(k)是以k为模数的第一类和第二类完全椭圆积分。常曲率的圆形涡丝在自身诱导下沿着z轴方向以常速运动。在运动过程中涡丝不断变形。理论揭示涡丝的运动速度为无限大。实际问题中，涡管总是有限粗的，所以自感引起的涡管运动速度也是有限的。
②一般的曲线涡丝 由于自身诱导作用，变曲率曲线涡丝将在流体中运动，并在运动过程中不断改变自己的形状。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条