1) circle symmetric super-Gaussian beam
圆对称超高斯光束
1.
Forming and suppression of self-focusing ring for circle symmetric super-Gaussian beam;
圆对称超高斯光束自聚焦环的形成与抑制
2) circular Gaussian beam (CGB)
圆对称高斯光束
3) cylindrical symmetric beam
圆对称光束
1.
An introduction is given to the basic definition and conception of the angular momentums of the light field, and the angular momentums of a variety of cylindrical symmetric beams.
本文简单介绍了光场角动量的基本定义与概念,各类圆对称光束的角动量。
4) Non-Gassian symmetric laser beam
非高斯轴对称激光束
5) Super-Gaussian beam
超高斯光束
1.
The influence of the Kerr effect on the focusing property of the super-Gaussian beam;
Kerr效应对超高斯光束聚焦特性的影响
2.
Study of super-Gaussian beam through grating pair compression in the case of finite beam size;
有限束宽下超高斯光束经光栅对压缩的研究
3.
Propagation of super-Gaussian beams passing through an annular-aperture lens;
超高斯光束经有方环光阑透镜的传输特性
6) super Gaussian beam
超高斯光束
1.
Study of linear polarized super Gaussian beam propagating through rectangle relieve grating
线偏振超高斯光束通过矩形浮雕光栅的传输
2.
In the paper,the power in the bucket(PIB), β and η parameters are chosen as criteria to characterize the laser beam quality in the far field,then the beam quality of super Gaussian beams passing through a spherically aberrated lens with an annular rectangular aperture is studied.
以桶中功率 (PIB)、β参数和 η参数为激光光束质量评价参数 ,对超高斯光束经有方环光阑球差透镜后的光束质量作了详细的研究。
3.
The diffraction of super Gaussian beams by an elliptic annulus is studied numerically.
本文采用数值计算方法讨论了超高斯光束经椭圆环的衍射现象。
补充资料：超圆法
解数学物理问题的一种近似方法，是美国的W.普拉格和J.L.辛格于1947年在讨论弹性静力问题时提出的。辛格后来又把它推广应用于一般数学物理边值问题。实质上超圆法是一种函数空间方法，其特点是将泛函分析的解析概念形象化。用它能具体地给出问题精确解的上下界。超圆法属于泛函分析的范畴，在用它处理实际问题时，须解决下面三个问题：①选择什么函数或函数集合来对应于函数空间的一个点或矢量；②确定函数空间中合适的数量积的定义，并给出函数空间的度量；③定义松弛问题，即定义函数空间中的全伴矢量、余矢量和齐次相伴矢量。
用超圆法解弹性静力问题时，所选择的是实线性应力空间，空间中一个点 P代表弹性体内一点的应力状态σij ,用函数集合σij定义函数空间内一点P,它可用自原点O(σij=0)到点P的位置矢量代表。其次，用应变能的两倍定义函数空间中两个矢量的数量积。再次,令S代表满足弹性力学的平衡方程、应变协调方程和全部边界条件的精确解；S′代表仅满足平衡方程和应力边界条件的基本应力解,即全伴矢量；S″ 代表仅满足应变协调方程和位移边界条件的基本位移解,即余矢量；I孡(p=1,2，...,m)代表满足自身平衡方程和零应力边界条件的标准正交齐次应力矢量;Iq(q=1,2，...,n)代表满足应变协调方程和零位移边界条件的标准正交齐次位移矢量。这样，弹性静力问题的解矢量S的端点就在圆心为C、半径为R的超圆г上，г的方程为：
S＝C＋RJ，
J ·J＝1，
式中J是满足下述正交条件的单位参数矢量(即J 被限制在一个超平面上)：
J ·I孡＝0 (p＝1,2,...,m)，
J ·Iq＝0 (q＝1,2,...,n)；
而C和R由下列等式确定：
Γ上的矢量S满足不等式：
｜S1｜≤｜S｜≤｜S2｜，
S1和S2分别为 г上离应力空间原点最近和最远的点的矢量,它们可由下式确定：
式中矢量G为：
式中Ir(r=1，2，...,m+n)代表I孡和Iq 的全部集合,它也是函数空间中的一组标准正交矢量。下图在三维空间中表示出C、S 、S1和S2之间的几何关系。超圆法就是按上述过程找到S1和S2，并以它们作为真实应力矢量S的上、下界。
参考书目
W. Prager and J. L. Synge，Approximations inElasticity Based on the Concept of FunctionSpace，Quarterly of Applied Mathematics, Vol.5,pp.241～271,Oct.1947.
J.L.Synge, The Hypercircle in Mathematical Physics,Cambridge Univ.Press,Cambridge,1957.
用超圆法解弹性静力问题时，所选择的是实线性应力空间，空间中一个点 P代表弹性体内一点的应力状态σij ,用函数集合σij定义函数空间内一点P,它可用自原点O(σij=0)到点P的位置矢量代表。其次，用应变能的两倍定义函数空间中两个矢量的数量积。再次,令S代表满足弹性力学的平衡方程、应变协调方程和全部边界条件的精确解；S′代表仅满足平衡方程和应力边界条件的基本应力解,即全伴矢量；S″ 代表仅满足应变协调方程和位移边界条件的基本位移解,即余矢量；I孡(p=1,2，...,m)代表满足自身平衡方程和零应力边界条件的标准正交齐次应力矢量;Iq(q=1,2，...,n)代表满足应变协调方程和零位移边界条件的标准正交齐次位移矢量。这样，弹性静力问题的解矢量S的端点就在圆心为C、半径为R的超圆г上，г的方程为：
S＝C＋RJ，
J ·J＝1，
式中J是满足下述正交条件的单位参数矢量(即J 被限制在一个超平面上)：
J ·I孡＝0 (p＝1,2,...,m)，
J ·Iq＝0 (q＝1,2,...,n)；
而C和R由下列等式确定：
Γ上的矢量S满足不等式：
｜S1｜≤｜S｜≤｜S2｜，
S1和S2分别为 г上离应力空间原点最近和最远的点的矢量,它们可由下式确定：
式中矢量G为：
式中Ir(r=1，2，...,m+n)代表I孡和Iq 的全部集合,它也是函数空间中的一组标准正交矢量。下图在三维空间中表示出C、S 、S1和S2之间的几何关系。超圆法就是按上述过程找到S1和S2，并以它们作为真实应力矢量S的上、下界。
参考书目
W. Prager and J. L. Synge，Approximations inElasticity Based on the Concept of FunctionSpace，Quarterly of Applied Mathematics, Vol.5,pp.241～271,Oct.1947.
J.L.Synge, The Hypercircle in Mathematical Physics,Cambridge Univ.Press,Cambridge,1957.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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