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1) orthotropic hollow cylinders
正交各向异性空心圆柱体
2) orthotropic circular cylindrical shell
正交各向异性圆柱壳
1.
Free vibration of cantilever orthotropic circular cylindrical shell;
悬臂正交各向异性圆柱壳的自由振动分析
2.
Buckling and free vibration study of orthotropic circular cylindrical shell under axial load;
正交各向异性圆柱壳在轴向压力作用下的静动态特性分析
3.
Buckling and free vibration study on an orthotropic circular cylindrical shell subjected to axial load is presented in this paper.
本文依据Flugge壳体理论,从正交各向异性圆柱壳在轴向压力作用下的自由振动平衡方程出发,推导出在简支边界条件下壳体自由振动的特征方程,分析了正交各向异性圆柱壳在轴向压力作用下的稳定性和自由振动特性,详细讨论了壳体几何参数和材料特性参数以及轴向压力对于自振频率的影响,给出了最低频率随L/R变化的包络线。
3) orthotropic cylindrical shell
正交各向异性圆柱壳
1.
Following Flügge s exact derivation for the buckling of cylindrical shells,the equations of motion for transient dynamic loading of orthotropic cylindrical shells subjected to hydrostatic pressure were formulated.
从Fl櫣ｇｇｅ关于圆柱壳的失稳方程出发 ,推导了正交各向异性圆柱壳在静水压力作用下 ,受到单位冲量作用的运动方程。
4) cylindrical orthogonal anisotropic
圆柱型正交各向异性
1.
Classical solution of a cylindrical orthogonal anisotropic elastic wedge subjected to a concentrated couple at the vertex become infinite when the vertex angle satisfies certain definite relationships, this is a paradox.
圆柱型正交各向异性弹性楔体顶端受有集中力偶的经典解 ,当顶角满足一定关系时 ,其应力成为无穷大 ,这是个佯谬 。
5) non uniform cylindrical orthotropic circular plates
非均匀圆柱型正交各向异性圆板
6) orthogonal anisotropic body
正交各向异性体
1.
The Boundary Element Method analysis on the special orthogonal anisotropic body;
特殊正交各向异性体的边界元法分析
补充资料：纵向磁场中两个共轴空心超导圆柱体（DSC）系统
纵向磁场中两个共轴空心超导圆柱体（DSC）系统 （thesystemofdualcoaxialhollowsuperconductingcylinders(DSC)inalongitudinalmagneticfield）
在纵向磁场H0中的两个共轴空心超导圆柱体之间夹一层绝缘层的系统，只要绝缘层足够薄，可同时展现出电阻消失，迈斯纳效应，磁通量子化和约瑟夫森隧道效应四种超导电性基本现象的共存。例如在超导态重入过程中也可显现。设内、外超导圆柱层所围区域进入磁场的磁通量子数分别是n1和n2，则总是有n2≥n1。又设内外两超导圆柱层的序参量分别为ψ1和ψ2，由于ψ1和ψ2间的耦合作用和逆磁性的迈斯纳效应，以及n1，n2跃迁等之间的关联，使DSC系统变得复杂。王思慧和徐龙道等基于GL理论较为广泛地研究了DSC系统的一系列物性，指出n1和n2的量子跃迁只在狭区内发生且有选择性，而隧道效应也只发生在更狭区域的n1=n2的情况等等。图1取轴心中空部分半径，也是第一超导圆柱层的内半径n1=4×10-7m，其外半径，也是绝缘层的内半径n2=5×10-7m，绝缘层外半径，也是第二超导圆柱层的内半径n3=5.5×10-7m，其外半径n4=6.5×10-7m，GL参量K=0.2，T=0K时的相干长度ξ0=10-7m，图1中所显示的系统吉布斯自由能随外场H0的关系，就可得知状态(n1,n2)的跃迁选择性。随着H0的增大，系统磁通量子态的跃迁变化是：(0,0)→(1,1)→(1,2)→(2,3)→(2,4)→…，而(0,1)，(2,2)，(1,3)，(3,4)等是不稳定的亚稳态，其他状态是不可能存在的。
图2和图3分别表示内空腔磁场强度H1和绝缘圆柱层磁场强度H2随外场强度H0变化时的跃迁情况。
对薄层样品，这里有内外两个屏蔽因子，起有与SSC系统类同的作用。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条
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