1) GWD
重力波拖曳
1.
A new analytical model was developed to predict the gravity wave drag (GWD) induced by an isolated 3-dimensional mountain, over which a stratified,non-rotating Non-Boussinesq sheared flow is impinged.
用WKB近似方法建立了表达三维地形重力波拖曳的解析Non-Boussinesq扰动模型,其中在大Richardson数条件下给出了(静力和非静力模型的)重力波拖曳及其地表扰动气压的二阶表达式。
2) gravity wave drag
地形重力波拖曳
1.
The regional climate model (RegCM2) of NCAR is used to study the effects of envelope orography and gravity wave drag on the regional climate in China during May and June of 1991.
用ＮＣＡＲ区域气候模式（ＲｅｇＣＭ２）的数值试验，研究了包络地形和地形重力波拖曳作用对１９９１年５、６月份中国区域内气候模拟效果的影响。
3) dragging force
拖曳力
1.
A new criterium based on the ratio of local spray dragging force to local smoke buoyancy was proposed to analyze the stability of smoke under sprinkler spray.
对水喷淋作用时液滴与烟气层的相互作用过程进行分析,采用单位体积液滴拖曳力与烟气浮力的比值作为参数,建立了水喷淋作用时烟气层稳定性的判断方法。
2.
The orientation the bow of gold dredger must face to when taking up berth in flood season and the method to estimate the dragging force of gold dredger produced by the pounding of flood water are explained and introduced in this paper.
本文介绍了采金船渡汛时的停泊方向及采金船在洪水中可能产生拖曳力的估算方法。
4) drag force
拖曳力
1.
Based on theoretical analysis,the ratio of the maximal drag force of unit area D0 to the maximal buoyancy force of unit area B0 in the spray region is proposed as a new criterion for predicting the stability of smoke layer under sprinkler spray.
利用PolyU/USTC大空间实验厅内的水-烟耦合作用实验台,测量了不同喷淋压力下的烟气层温度和厚度;结合理论分析,提出了以喷头正下方单位面积总拖曳力和总浮力之比D0/B0作为烟气层稳定性判据,得到了烟气层状态与D0/B0之间的关系。
2.
After analyzing the mechanism of the sand entry of perforated well,based on the theory of linear elasticity and considering the effect of temperature-change stress and drag force of the fluid flow through porous medium,a new model for forecasting the sand production of perforated well is established.
针对此问题,分析了射孔完成井的油层出砂机理,以线弹性理论为基础,以Fairhurst推导得到的井眼周围应力分布表达式为依据,得出射孔孔眼周围的应力表达式及射孔孔眼壁上任意位置的周向有效应力表达式,同时考虑变温应力和流体渗流作用的拖曳力影响,建立了一种新的射孔完井出砂预测模型。
3.
Under the hypothesis of steady uniform flow,the depth-integrated turbulence time-averaged momentum equation for the main flow direction is simplified by considering the effect of the vegetation on the flow as the drag force item as well as the secondary flows.
通过恒定均匀流的假设,对主流方向上的沿水深积分的紊流时均运动微分方程式进行简化得到了相应的控制方程,其中引入植被对水流作用的拖曳力项,并考虑二次流的影响。
5) hauling force
拖曳力
1.
Flow through fissures in rock mass applies simultaneously the normal hydrostatic seepage pressure and the tangent hauling force (the dynamic seepage pressure) on fissure walls.
岩体中裂隙水流对裂隙壁同时具有法向的渗透静水压力作用和切向的拖曳力(渗透动水压力)作用。
2.
Flow in the fissures of rock mass applies simultaneously the normal hydrostatic seepage pressure and the tangent hauling force(dynamic seepage pressure) on fissure walls.
裂隙水流对裂隙壁同时具有法向渗透静水压力作用和切向的拖曳力 (渗透动水压力 )作用。
6) drag stress
拖曳应力
补充资料：重力波
不可压缩流体中一种以重力为恢复力的波。它通常存在于两种不同流体（例如气体和液体）的分界面（即密度的跃变面）上，以表面波形式出现：沿表面传播而沿与表面垂直的方向衰减（所谓不均匀波）。透入表面的深度不超过一个波长,由于这一深度依赖于波长,便导致波的频散。但在流体深度h 远小于波长的"长波"极限情况下,波压在整个截面上近似为均匀的,波就是"非频散"的了。
不可压缩流体中的速度势Φ 满足拉普拉斯方程
与自由表面上的边界条件
结合起来,便可很好地近似描述重力波的行为。式中g是重力加速度。
重力波的波速 с和其波数 k之间的频散关系可写成
式中σ为表面张力系数,ρ为密度。其中第二项仅当波长极短(数量级为几厘米)时方须考虑。在长波极限(k h1)和深水极限(k h1)下，分别化为
由此可见,重力波速度一般都远小于声速сS,仅当h≈200千米时才接近于声速。
重力波的衰减主要由三方面引起：流体与基底的摩擦（当h很大时可忽略）；流体内部的粘滞效应;表面损耗。表面损耗的机制与表面张力偏离其平衡态值有关,它在流体表面有一层薄膜杂质（例如水面上的油污）时特别重要。
除了上述的表面重力波以外，还存在一种内重力波(简称内波)。它不是存在于两种不同媒质的分界面上,而是存在于内部密度的连续分层变化的同一种媒质中，这种情况的一个典型是处于重力场的连续媒质（如大气）。
大气密度随高度z指数性地减小：
其中H称为匀质大气高度,一般为z的函数,量级约为10千米。当稳定大气受到某种扰动，使其上层较轻的空气被压向下层较重的空气中去时，这部分空气将受到浮力的作用返回其原来水平面。由此可见，密度的分层不均匀性在弹性恢复力之外提供了另一种恢复力──浮力。对于波长H 的声波和高频段的次声波来说,这种恢复力实际上不起作用，完全可以忽略。当λ≈H 时,由于波动运动的加速度与重力加速度g同数量级,就必须在考虑弹性恢复力的同时也考虑浮力,这就是声重力波的情形。当频率低到λH 时，重力就起主要作用,而弹性恢复力反而可以忽略，也就是说可把媒质看成不可压缩的，而重力和浮力所作的功之差值作为媒质运动元的势能储存起来，这就是内重力波的情形。由于作为恢复力的重力总是指向一个特定方向，所以内重力波是显著地各向异性的。
空气粒子在浮力作用下以韦伊塞莱-布伦特(Vis-l-Brunt)频率（V.B.频率）
振荡。典型的N值约在0.02赫附近。内重力波的频率一般都远低于N，其振动方向接近于水平的,但对水平的倾斜又使重力给空气粒子提供恢复力。
内重力波的一个重要特性是：能流方向一般说来并不沿着波矢方向，其相速度（小于声速сS）向下，而群速度向上。这种波大抵是在地面附近由于风的作用被激发，例如风遇到山等障碍物时所产生的"背风波"。其能流向上传递直达电离层。由于密度随高度减小，根据能流的连续性，波的振幅势必随高度增加。在60千米以上的高空，风的剖面几乎完全由这种大振幅、长周期的波动所支配；在低层大气中，内重力波虽然也存在，但振幅太小，因而无法接受到。
有关在海水中密度分层变化时出现的内波见海洋中的内波。
参考书目
Л.Д.朗道、Ε.М.栗弗席兹著，彭旭麟译：《连续介质力学》，第2册，高等教育出版社，北京，1960。
J. Lighthill, Waves in Fluids, Cambridge Univ. Press,Cambridge, 1978.
E.E.Gossard and W.H.Hooke,Waυes in the Atmosphere, Elsevier, Amsterdam, 1975.
不可压缩流体中的速度势Φ 满足拉普拉斯方程
与自由表面上的边界条件
结合起来,便可很好地近似描述重力波的行为。式中g是重力加速度。
重力波的波速 с和其波数 k之间的频散关系可写成
式中σ为表面张力系数,ρ为密度。其中第二项仅当波长极短(数量级为几厘米)时方须考虑。在长波极限(k h1)和深水极限(k h1)下，分别化为
由此可见,重力波速度一般都远小于声速сS,仅当h≈200千米时才接近于声速。
重力波的衰减主要由三方面引起：流体与基底的摩擦（当h很大时可忽略）；流体内部的粘滞效应;表面损耗。表面损耗的机制与表面张力偏离其平衡态值有关,它在流体表面有一层薄膜杂质（例如水面上的油污）时特别重要。
除了上述的表面重力波以外，还存在一种内重力波(简称内波)。它不是存在于两种不同媒质的分界面上,而是存在于内部密度的连续分层变化的同一种媒质中，这种情况的一个典型是处于重力场的连续媒质（如大气）。
大气密度随高度z指数性地减小：
其中H称为匀质大气高度,一般为z的函数,量级约为10千米。当稳定大气受到某种扰动，使其上层较轻的空气被压向下层较重的空气中去时，这部分空气将受到浮力的作用返回其原来水平面。由此可见，密度的分层不均匀性在弹性恢复力之外提供了另一种恢复力──浮力。对于波长H 的声波和高频段的次声波来说,这种恢复力实际上不起作用，完全可以忽略。当λ≈H 时,由于波动运动的加速度与重力加速度g同数量级,就必须在考虑弹性恢复力的同时也考虑浮力,这就是声重力波的情形。当频率低到λH 时，重力就起主要作用,而弹性恢复力反而可以忽略，也就是说可把媒质看成不可压缩的，而重力和浮力所作的功之差值作为媒质运动元的势能储存起来，这就是内重力波的情形。由于作为恢复力的重力总是指向一个特定方向，所以内重力波是显著地各向异性的。
空气粒子在浮力作用下以韦伊塞莱-布伦特(Vis-l-Brunt)频率（V.B.频率）
振荡。典型的N值约在0.02赫附近。内重力波的频率一般都远低于N，其振动方向接近于水平的,但对水平的倾斜又使重力给空气粒子提供恢复力。
内重力波的一个重要特性是：能流方向一般说来并不沿着波矢方向，其相速度（小于声速сS）向下，而群速度向上。这种波大抵是在地面附近由于风的作用被激发，例如风遇到山等障碍物时所产生的"背风波"。其能流向上传递直达电离层。由于密度随高度减小，根据能流的连续性，波的振幅势必随高度增加。在60千米以上的高空，风的剖面几乎完全由这种大振幅、长周期的波动所支配；在低层大气中，内重力波虽然也存在，但振幅太小，因而无法接受到。
有关在海水中密度分层变化时出现的内波见海洋中的内波。
参考书目
Л.Д.朗道、Ε.М.栗弗席兹著，彭旭麟译：《连续介质力学》，第2册，高等教育出版社，北京，1960。
J. Lighthill, Waves in Fluids, Cambridge Univ. Press,Cambridge, 1978.
E.E.Gossard and W.H.Hooke,Waυes in the Atmosphere, Elsevier, Amsterdam, 1975.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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