1) noncommutative coordinates
非对易坐标
2) Non-Coordinate Method
非坐标法
4) relative coordinate
相对坐标
1.
By applying the relative coordinate method, the algorithm transforms the parametric space from the Cartesian coordinate space to the relative coordinate space.
研究了运动学变分原理在三维几何约束求解中的应用,提出了变分求解算法·该算法采用相对坐标,将求解域从笛卡儿空间转换到相对坐标空间·对于约束开环,依次选取相对坐标即可获得满足几何约束的刚体位姿;对于约束闭环,通过切断闭环铰,将约束闭环转化为等价的广义开环与切断铰约束代数方程,其切断铰约束代数方程的相对坐标雅克比矩阵解析式可通过变分关系显式获得·最后通过实例验证,说明该算法具有较高的求解效率与稳定性
2.
The software conveniently calculates every bending surface by the method of relative coordinate and block calculation.
该软件对各个弯曲面采用相对坐标分块计算的方式进行展开，方便灵活。
3.
But here the author puts forward a new calcutation formula using relative coordinate system and gives examples to compare the using of these two methods, thus shows us the convenience of the method of relative coordinate syste
本文提出了一种用相对坐标法求解的计算公式，并举例对用绝对坐标法和相对坐标法解题进行了比较，显示了用相对坐标法解题的简便
5) absolute coordinate
绝对坐标
1.
As to the conservation of motion of center of mass, the method of absolute coordinate system is generally used in the teaching meterials of theoretic mechanics.
对于质心运动守恒问题，理论力学教材中一般用绝对坐标法进行计算。
2.
In this paper,absolute coordinates are used to define the position of each body,the kinematic joints between bodies and forces acting on or between bodies.
采用绝对坐标定义系统中各刚体的位置，刚体间的运动副及作用在刚体上或刚体间的力，给出了求速度变换矩阵的一般方法。
6) coordinate alignment
坐标对准
1.
The content includes: time alignment, coordinate alignment and data association.
本文主要针对该系统的机载多传感器数据融合部分进行数据的预处理研究,内容包括:时间对准、坐标对准和数据关联。
补充资料：对易和反对易关系的表示
对易和反对易关系的表示
ommutation and and- commutation relationships , representation of
lbert空间的对门伴算子，使得酉群U，二e’“’和琴、一已口满足wey】对铸关系(*)，则〔尸·宁)是一个Schrd-山nger偶或这类偶的直和. 还有其他保记唯一性的较弱假设，例如B Relhch和!.Dlxmlcr提出的卜列假定.设P和叼为Hilbert空间分别具有定义域D。和D、的闭对你算一子，使得D，f一、几稠密.此外，假设I)。自D、中存在稠密的线性集合。，并使在Q上pq一qP一‘I和(P2+矿){‘，基本上是自伴的.J一是尸和q是自了半的，而(P，“)是Schr浏in罗r偶或这类偶的直和 因ifiJ，虽然卜列命题成立二当两个单参数酉群f，.r、满足weyl对易关系(*)时，则这些无穷小生成儿满足Heisenberg对易关系(Heisenberg commutation re-latlon)P叮一叼P二一，I，其逆命题不成立.给出一个例子为Hilbert空间充:(M)和尸=一‘(宕了刁x)，叼=x斗一i份/日夕)，其中M是汀万的Rlemann曲面(见[AZ」，第275贝). 有关CCR的一表小的更多信息，例如，见【A月，IA21的第姗.5节，IA3}、经典著作阵4]，和「舫}的第3章. 关JI CCR和CAR的中oK表示(Fock rePresenta-tlon)的更详细情况，见口致狱空间汗忱k、Pace). 在无穷自由度的情况下(量子场论，无限维L)，采用中。K表不可能完全是错误的.在互作用场的情况下，甚至是典型的错误表‘·这是llaag牢粤(Haag‘h“-()r em)的一个基本推论(对于Haag定理的陈述和讨论，见!AS]，第3一。节，和[A6】).不严格地说，Haag定理表明，当量子化场B扛)及其在给定时刻的导数可以酉映射到一个自田场及其正则共扼，即是“巾oK”表不，则B(劝本身是一自由场.详细情况见Haag定理(Haag the-()r em).通常小OK表示是用作出发点，而适当的非中oK表示是作为弱极限构造的(作为特例，见[A7」)，对易和反对易关系的表示[~muta‘.and anti一~-mu加6皿旧劝.因hi哪，悦presen.6皿of;“.”Myra-职0.”‘区1. allT.“。M叫甲“旧.0.曰.区cooT.0双此..肠.甲卿职r皿-爬皿el 一个弱连续线性映射f~份(f 6L)从一个准托1-bert空间L映射为作用于某个比lbert空间H的一个(一般说，无限的)算子集合，使得或者对易关系 az!a爪一a爪az一(f，，儿)E，a，，a，2一a，Za/一。(l)成立，或者反对易关系 a/a)2+a入a，=了、，儿)E，价、a。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条