1) transversely isotropic porous medium
横向各向同性孔隙介质
1.
Starting from the high frequency limited equation of BISQ equation in transversely isotropic porous medium,the paper numerically simulated the propagation in transversely isotropic porous medium by using staggered grid method.
本文从多孔隙横向各向同性介质的 BISQ方程的高频极限方程出发 ,利用交错网格方法对横向各向同性孔隙介质中波的传播进行了数值模拟。
2) Transversely isotropic two phase medium
横向各向同性双相介质
4) 2-D Transversely Isotropic Media
二维横向各向同性介质
6) transversely isotropic saturated poroelastic media
横观各向同性饱和弹性多孔介质
1.
The Biot s wave equations of transversely isotropic saturated poroelastic media excited by non_axisymmetrical harmonic source were solved by means of Fourier expansion and Hankel transform.
应用Fourier展开和Hankel变换求解了简谐激励下横观各向同性饱和弹性多孔介质的非轴对称Biot波动方程 ,得到了一般解· 用一般解给出了多孔介质总应力分量的表达式· 最后对求解横观各向同性饱和弹性多孔介质非轴对称动力响应边值问题的方法作了系统说明 ,并且给出了数值分析特例
补充资料：各向同性和各向异性
物理性质可以在不同的方向进行测量。如果各个方向的测量结果是相同的,说明其物理性质与取向无关,就称为各向同性。如果物理性质和取向密切相关，不同取向的测量结果迥异，就称为各向异性。造成这种差别的内在因素是材料结构的对称性。在气体、液体或非晶态固体中，原子排列是混乱的,因而就各个方向而言,统计结果是等同的，所以其物理性质必然是各向同性的。而晶体中原子具有规则排列，结构上等同的方向只限于晶体对称性所决定的某些特定方向。所以一般而言，物理性质是各向异性的。例如， α－铁的磁化难易方向如图所示。铝的弹性模量E沿[111]最大(7700kgf/mm2),沿[100]最小(6400kgf/mm2)。对称性较低的晶体（如水晶、方解石）沿空间不同方向有不同的折射率。而非晶体(过冷液体)，其折射率和弹性模量则是各向同性的。晶体的对称性很高时，某些物理性质(例如电导率等)会转变成各向同性。当物体是由许多位向紊乱无章的小单晶组成时，其表观物理性质是各向同性的。一般合金的强度就利用了这一点。倘若由于特殊加工使多晶体中的小单晶沿特定位向排列（例如金属的形变"织构"、定向生长的两相晶体混合物等），则虽然是多晶体其性能也会呈现各向异性。硅钢片就是这种性质的具体应用。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
介于液体和固体之间的液晶，有的虽然分子的位置是无序的，但分子取向却是有序的。这样，它的物理性质也具有了各向异性。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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