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1)  limited-width-plaae-wave(LWPW) beams
有限宽度平面波光束
2)  light beam of finite size
有限束宽光
3)  horizontal beam width
水平波束宽度
4)  Finite-Width Background
有限背景光宽度
5)  Finite ground coplanar waveguide(FGCPW)
接地板宽度有限的共面波导
6)  circular polarzation
宽波束宽度
补充资料:媒质中的平面电磁波
      平面波是指等相位面和等振幅面都是平面的波。一个有限的波源所发出的波,在远处局限的范围内,可以近似地被看成平面电磁波,另外,一般的波还可以看作是许多平面波的叠加。因此对平面波的分析是研究电磁波性质及传播规律的基础。
  
  对于在媒质中传播的平面波,其传播特性将受到媒质电磁性质的影响。这里只讨论电磁波在线性、均匀且各向同性的媒质中传播的情形,这种媒质的电磁性质可用介电常数ε、电导率σ和磁导率μ三个参数来表征。 在等相位面与等振幅面都与x轴方向垂直的情况下,根据麦克斯韦方程组可得
  
   (1)
  此处选择直角坐标系,使E)沿y轴方向、H沿z轴方向。在正弦稳态下,用交流电中相量表示法(见交流电),可将式(1)化为只含一自变量的常微分方程组,即
  
   (2)
  其中和为复数量,表示E及H的有效值相量。此方程组的解答为
  
   (3)
  
   (4)
  其中的 12(从而12)须根据边界条件来确定。这些解式中各包含着两个向相反方向传播的行波,式中的
  
   (5)
  是确定波的振幅和相位变化的复参数,被称为传播系数,其实部
  
   (6)
  代表波的衰减系数,波每传播单位距离,其振幅降到原值的e;γ的虚部
  
   (7)
  代表波的相位系数,波每传播单位距离,其相位较原值滞后一角度β。
  
  以上α和β都是正值,这是由于媒质的导电性质造成其中的焦耳热损耗,随着波的传播,其振幅应逐渐减小;又由于电磁波是以有限速度传播的,随着波的传播,其相位也应逐渐滞后。从此可以看出,式(3)、(4)中前一项是沿x轴正方向传播的波;后一项则是沿x轴负方向传播的波。不论向哪个方向传播的波,其电场强度与磁场强度两相量的比都是
  
   (8)
  称为媒质的复数波阻抗,基模 是电场强度与磁场强度振幅的比,其幅角就是电场强度超前于磁场强度的相位角。
  
  电磁波传播的相速在数值上等于单位时间内等相位面前进的距离,υ=ω/β。由式⑺可见,只要σ0,则υ与频率有关,称为导电媒质的色散效应。电磁波的波长(即等相位点一周期内经过的距离)为λ=υT=2h/β。
  
  在以上这些关系中,令σ=0,则得到电磁波在无损绝缘介质中的传播特性。
  
  在良导体中,只要频率不是极高,一般都可以忽略位移电流,令以上各式中ε 为零,得,其倒量是波的幅值减弱到原值的1/e时波所传播的距离,称为波在该导体中的贯穿深度。当频率较高时,波贯穿导体的深度甚小。
  
  在良导体中相位系数与衰减系数近似相等,波长λ=远比空气中的短。例如铜在3兆赫频率下波长只有0.242毫米,比空气中小40万倍多。
  
  在良导体中复数波阻抗,所以磁场强度在相位上总是滞后于电场强度h/4弧度。由于σ 的值较大,除非频率极高,波阻抗的值总是很小的。因此良导体中虽然电场强度一般都较小,磁场强度却仍可能有较大的量值。
  
  良导体中电磁波的传播特性是对趋肤效应、邻近效应及电磁屏蔽进行分析和计算的基础。
  
  

参考书目
   谢处方、饶克谨编:《电磁场与电磁波》,人民教育出版社,北京,1979。
   郭硕鸿著:《电动力学》,人民教育出版社,北京1979。
   George Bekefi and Alan H. Barrett,Electromagnetic Vibrations, Waves and Radiation,MIT Press, Cambridge,Mass.,1977.
  

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