1) discontinuous Galerkin method(DGM)
间断伽辽金方法(DGM)
2) discontinuous Galerkin method
间断伽辽金法
1.
In this paper,discontinuous Galerkin method(DGM) is used to numerically simulate one-dimensional shock tube problems.
本文利用间断伽辽金法对一维激波管问题进行了数值模拟。
2.
In this paper,discontinuous Galerkin method (DGM) is used to numerically simulate spherical explosion in air.
本文利用间断伽辽金法对自由空气爆炸进行了数值模拟。
3.
Various patches occupied by different particle groups are then linked using the discontinuous Galerkin method where a boundary flux is constructed based on the flux information from the adjacent patches.
然后用间断伽辽金法将不同子域组合起来,其中没有引入附加的未知量比如拉格朗日乘子或者特殊的界面函数。
3) galerkin approach
伽辽金方法
1.
The equations in the model were discretized by the assumption mode method and the Galerkin approach,and solved by the Runge-Kutta numerical method.
用假设模态法和伽辽金方法使方程离散化,然后用Runge-Kutta方法计算。
4) Galerkin method
伽辽金方法
1.
Wavelet Galerkin method applied to wave equations with variable coefficients;
小波伽辽金方法应用于变系数波动方程
2.
The Galerkin method is applied to investigate the effeCtive conductivity of strongly nonlinear composite media.
应用伽辽金方法研究了强非线性复合介质的电导性质；讨论了杂质和基质都服从Ｊ＝σ｜Ｅ｜２Ｅ的本构方程；在只保留最低阶近似的情况下，导出了这类复合介质的非线性有效电导率的近似解析公式。
3.
The existence of a time-periodic solution is proved by the Galerkin method,Leray-Schauder fixed point theorem andpriori estimates.
利用伽辽金方法、Leray-Schauder不动点原理和先验估计,证明了在带周期外力扰动和周期边界条件的影响下,非线性发展Ginzburg-Landau方程ut=(l+iα)Δu-(k+iβ)u2u+γ+f的时间周期解,其中f(t,x)是一个关于时间变量t的以ω为周期的函数。
5) Galerkin methodEl
增量伽辽金方法
6) Galerkin variational method
伽辽金变分方法
1.
The fundamental solution to the orthotropic laminated plates under large deflection self oscillation was obtained by means of mathematical analysis and the oscillatory was figured out using Galerkin variational method.
首先用解析方法得到了正交异性层合板在大位移自振时的基本解 ,又用伽辽金变分方法求出了非线性振动时的频率 ,最后用网格法算出了最佳铺层
补充资料：布勃诺夫－伽辽金法
求解齐次边界条件弹性力学问题的一种近似方法，是俄国的И.Г.布勃诺夫于1913年首先提出,后由Б.Г.伽辽金推广应用，故得名。此法的要点是：假定弹性体内沿x、y、z方向的位移u、v、ω分别由一系列满足弹性体的全部位移和力的边界条件的连续函数ui（x，y，z）、vi（x，y，z）、ωi（x，y，z）（i=1,2,...，n）叠加而成，即
式中的Ai、Bi、Ci为待求常数，共3n个。根据虚功原理，则有：
，
(i=1,2,...，n)
此方程组通常称为布勃诺夫－伽辽金方程组。 式中的-v为整个弹性体的体积；fx、fy、fz为体积力分量；σxx、σxy、σxz、σyx、σyy、σyz、 σzx、σzy、σzz为弹性体内的应力分量;而三个括弧中的量分别为x、y、z三个方向力的和。通过应力－应变关系和应变－位移关系可将方程组中的全部应力分量化成位移分量，而后将三个位移表达式代入积分便得到3n个关于待求系数Ai、Bi、Ci（i=1,2,...,n）的代数方程，解出3n个未知系数即得到位移u、v、ω。 通过微分并利用应力－应变关系即可得到弹性体内的应力。这一方法已被广泛用来解弹性力学的各种问题特别是非线性问题。其优点是只需知道物体内的平衡方程，而不必导出能量表达式。但有时难以找到既能满足力的边界条件又能满足位移边界条件的位移变化函数，因而这一方法的应用范围受到限制。
参考书目
S.铁摩辛柯、S.沃诺斯基著，《板壳理论》翻译组译：《板壳理论》,科学出版社,北京,1977。(S.Timoshenkoand S. Woinowsky-Krieger, Theory of Plates and Shells,McGraw-Hill,New York,1959.)
式中的Ai、Bi、Ci为待求常数，共3n个。根据虚功原理，则有：
，
(i=1,2,...，n)
此方程组通常称为布勃诺夫－伽辽金方程组。 式中的-v为整个弹性体的体积；fx、fy、fz为体积力分量；σxx、σxy、σxz、σyx、σyy、σyz、 σzx、σzy、σzz为弹性体内的应力分量;而三个括弧中的量分别为x、y、z三个方向力的和。通过应力－应变关系和应变－位移关系可将方程组中的全部应力分量化成位移分量，而后将三个位移表达式代入积分便得到3n个关于待求系数Ai、Bi、Ci（i=1,2,...,n）的代数方程，解出3n个未知系数即得到位移u、v、ω。 通过微分并利用应力－应变关系即可得到弹性体内的应力。这一方法已被广泛用来解弹性力学的各种问题特别是非线性问题。其优点是只需知道物体内的平衡方程，而不必导出能量表达式。但有时难以找到既能满足力的边界条件又能满足位移边界条件的位移变化函数，因而这一方法的应用范围受到限制。
参考书目
S.铁摩辛柯、S.沃诺斯基著，《板壳理论》翻译组译：《板壳理论》,科学出版社,北京,1977。(S.Timoshenkoand S. Woinowsky-Krieger, Theory of Plates and Shells,McGraw-Hill,New York,1959.)
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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