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1)  Pierce Oscillator Configuration
Pierce振荡结构
2)  Pierce crystal oscillators
Pierce晶体振荡器
3)  Oscillation structure
振荡结构
4)  Chaos vibration
混沌振荡精细结构
5)  STRATOJET ['strætə,dʒet]
声调谐振荡结构射流
6)  oscillatory facility
振荡机构
补充资料:振荡
      电压、电流或其他电量的幅度随时间而反复变化的物理现象。这种变化通常是周期性的。在振荡过程中,如果能量不断损失,则其振荡将逐渐减小,称衰减振荡;如果能量没有损失,或由外部补充的能量恰能抵消所失能量,则其振荡将维持不变,称等幅振荡;如果外部补充的能量大于耗去的能量,则其振幅将逐渐增大,称增幅振荡。最早用来传递信息的电信号是由火花放电器产生的一种衰减振荡波。以后又用电弧电路产生等幅振荡波。1913年人们第一次用真空三极管产生高频等幅振荡波。随着真空电子器件、固态电子器件的发展,已不难获得各种波形的振荡信号,其功率和频率范围也大为扩展,并已广泛用于通信?⒐悴ァ⒗状铩⒌缱蛹扑慊筒饬恳瞧鞯确矫妗?
  
  自由振荡  由电感线圈L、电容器C 构成的振荡回路,如在接通前L中储有磁能或C上储有电能,那么在回路闭合后,这些存储的能量将在L和C之间相互交换,产生振荡电压或振荡电流。这种现象称为自由振荡。没有损耗的LC回路的振荡波形为正弦形,振荡频率,振荡取决于LC回路闭合前所存储的能量。实际的LC回路总是要消耗能量的,所以自由振荡总是衰减振荡。
  
  自激振荡  无须外加激励而自行产生的恒稳而持续的振荡。含有储能元件(如电容器C和电感器L)和有源器件的电路,在一定条件下能产生自激振荡。实现这种功能的电路叫作(自激)振荡器。振荡器依振荡波形的不同,可分为正弦振荡器和非正弦振荡器两类;依工作原理可分为负阻振荡器和反馈型振荡器 (见LC 振荡器)两种。
  
  图1是负阻振荡器的原理图。G是负阻器件的增量负电导,G是振荡回路的损耗电导。如果,则振荡幅度逐渐增大。但负阻器件的非线性特性会使│G│随振荡幅度的增大而减小,所以终将使,即振荡幅度终将达到稳定值。称为起振条件,称为振幅平衡条件。负阻振荡器既能产生正弦波,也能产生非正弦波。
  
  
  图2是反馈型振荡器原理图。其中,A代表主要由有源器件构成的放大器,β代表由选频网络或移相网络构成的反馈电路。先设想电路在 S点断开,在A的输入端加入频率为f的正弦电压ui,放大后的输出电压为uo,由β反馈回来的电压为uf。如果uf和ui大小相等,相位相同,那么,用uf替代ui,输出uo将保持不变。实际上,S点是接通的,所以在一定条件下,即使电路没有输入激励仍能得到输出电压uo
  
  
  使反馈型振荡器维持自激振荡的条件是 Aβ=1。这个方程称为巴克豪森判据。它包含Aβ的模值|Aβ|为1和相位为零两个条件。前者称为振幅平衡条件,它保证uf和ui的幅度相同。后者称为相位平衡条件,它保证uf和ui的相位相同。振幅平衡条件和振幅u0的大小,取决于放大电路的非线性特性。相位平衡条件和振荡频率f的数值取决于选频网络的频率特性。
  
  非线性振荡方程  自激振荡的工作情况可用非线性微分方程来描述。1920年前后,范德堡等人就导出了描述电子管振荡器的非线性微分方程:
  这就是著名的范德堡方程。式中x是时间t的函数,代表自激振荡的电压或电流;ε是与振荡回路和电子管特性有关的常数。解范德堡方程即可求出x(t)。当时,x(t)的波形接近正弦波。随着ε 的增大,其波形与正弦波将越差越远;当时,则接近方波。
  
  同步或占据  当激励源的频率与自激振荡频率十分接近时,原有自振频率消失而为外加的频率所占据的现象。同步后的自振频率与外加激励源频率相等。外加频率在一定范围内变化时,振荡频率亦随之而变。在一定条件下,振荡频率也可以是激励频率的分谐波或高次谐波;前者称为同步分频,后者称为同步倍频。
  
  

参考书目
   常迵编:《无线电信号与线路原理》,高等教育出版社,北京,1965。
   管致中等:《无线电技术基础》,人民教育出版社,北京,1983。
   L.Strauss,Wave Generation and Shaping,2nd ed.,McGraw-Hill,New York,1970。
  

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