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1) Magnetic field equation
磁场方程
2) electromagnetic field equations
电磁场方程
3) magnetic induction equation
诱导磁场方程
1.
The characteristics of flow and heat transfer for plasma controlled by external magnetic fields in the convergent nozzle and the jet wrapped by the plasma were simulated using the models of magnetic induction equation,the multiphase flow mixture and modified turbulent two-equations under magnetic forces.
采用诱导磁场方程,Mixture混合两相流和磁场修正的湍流两方程模型,研究施加不同强度磁场时,收敛喷管内等离子体的流动和传热特性以及等离子体对尾喷流的包裹情况。
4) electromagnetic integral equations
电磁场积分方程
1.
A method to achieve the sparsification of the impedance matrix is proposed when the higher order hierarchical vector basis functions and the maximally orthogonalized higher order vector basis functions are applied to electromagnetic integral equations.
将高阶叠层矢量基函数及最大正交高阶矢量基函数应用于电磁场积分方程方法,提出将阻抗矩阵按稀疏阵处理的方法。
5) 3D electromagnetic field equation
三维电磁场方程
6) magnetic field integral equation
磁场积分方程
1.
The fast MOM solution of the magnetic field integral equation by using the wavelet transform;
矩量法结合小波变换快速求解磁场积分方程
2.
A magnetic field integral equation is derived, and the result obtained is better in coincidence as compared with the measured or other computed result.
导出了磁场积分方程数值计算公式,所得时域散射远场与实测或其它方法计算结果相比,吻合较好。
补充资料：磁场中的能隙方程（energygapequationsinmagneticfield）
磁场中的能隙方程（energygapequationsinmagneticfield） 在有磁场存在时，能隙Δ是一个与位置r，磁场`bb{H}=\frac{1}{\mu_0}\nabla\timesbb{A}`和温度T有关的复函数。在BCS理论基础上，戈尔柯夫（Gorkov）用格林函数方法给出在T→Tc时的各向同性超导体的能隙方程。徐龙道、束正煌和王思慧在Δ/πkBT＜1的扩散温度区域给出了完整而具体的超导态自由能表式，并用电子有效质量近似给出了各向异性超导体的完整能隙方程：
$sum_{\mu=1}^3\frac{1}{2m_\mu^\**}(-i\hbar\nabla_\mu-e^\**A_\mu)^2\Delta(bb{r})$
$ \frac{8(\pik_BT)^2N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}(ln\frac{T}{T_c})\Delta(bb{r})$
$ sum_{n=2}^oo(-1)^n\frac{2^5n(2n-3)!!}{(2n)!!}$
$*\frac{\zeta(2n-1)N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}\frac{1}{(\pik_BT)^{2n-4}}$
$\times(1-\frac{1}{2^{2n-1}})|\Delta(bb{r})|^{2n-2}\Delta(bb{r})=0$（1）
$j_\mu=\frac{1}{\mu_0}(\nabla\times\nabla\timesbb{A})\mu$
$=-\frac{7\zeta(3)n_s^\**(0)}{8(\pik_BT)^2}$
$*{\frac{i\hbare^\**}{2m_\mu^\**}[\Delta^\**(bb{r})\nabla_\mu\Delta(bb{r})$
$-\Delta(bb{r})\nabla_\mu\Delta^\**(bb{r})]$
$ \frac{e^{\**^2}}{m_\mu^\**}|\Delta(bb{r})|^2A\mu}$（2）
上二式是联立方程式，式中ζ(2n-1)是RiemannZeta函数，ns*(0)和e*是库珀电子对在T=0K时的数密度和电荷，jμ和mμ*是平行主轴μ的超导电流密度和库珀对有效质量，μ0，kB和$\hbar$分别是真空磁导率，玻尔兹曼常数和除以2π的普朗克常数，N(0)是T=0K时的态密度。当m1*=m2*=m3*时就过渡到各向同性超导体的能隙方程，又若第一方程式只取至n=2为止，并在πkBT中近似令T=Tc，则联立方程又过渡到T→Tc时的各向同性的戈尔柯夫能隙方程的形式。方程（1），（2）的各向异性体现在各向异性的mμ*上。
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参考词条
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