1) Simplified Parallel Process
精简并行过程
1.
Secondly briefly introduces the profile of Simplified Parallel Process, SPP.
其次介绍了精简并行过程(Simplified Parallel Process,SPP)的概况。
2) concurrent procedure
并行过程
1.
According to the characteristics of the concurrent procedures,the author studies and analyzes two typical examples of concurrent procedures with the obtained method of parametrical modeling of concurrent procedures,and gains the static parametrical models of the two typical examples primarily.
针对并行过程的特点 ,采用已经获得的并行过程的参数化建模方法 ,对两个典型的并行过程实例进行了分析和建模 ,获得了两个实例初步的静态参数化模型 ,可用作过程仿真和控制。
3) non-degenerate Raman process
非简并拉曼过程
1.
Influence of AC-Stark shift on cavity field spectra in the non-degenerate Raman process;
非简并拉曼过程中交流斯塔克位移对腔场谱的影响
2.
With modified effective Hamiltonian for non-degenerate Raman process,we have calculated the evolution of the fidelity of the system,the field and the atom,and investigated the influence of the ACStark shift on the evolution of the fidelity of the system,the field,the atom and the atom-field entanglement.
利用修正后的哈密顿量计算非简并拉曼过程中系统、原子、光场的量子态保真度的演化,并研究了原子能级的交流斯塔克位移对系统、原子、光场的量子态保真度演化和原子与场之间的缠绕的影响。
4) Degenerate Raman process
简并喇曼过程
5) Degenerate multi photon processes
简并多光子过程
6) non degenerate Raman process
非简并拉曼过程
1.
Using the modified effective Hamiltonian for non degenerate Raman process, we have calculated the evolution of the two mode field entropy and investigated the influence of the AC Stark shift on the evolution of the field entropy and the atom field entanglement.
利用修正后的哈密顿量计算非简并拉曼过程中双模光场场熵的演化 ,并研究了原子能级的交流斯塔克位移对场熵演化和原子 场之间的缠绕的影响 。
2.
Using the modified effective Hamiltonian for non degenerate Raman process, we calculated the evolution of the atom inversion and studied the influence of AC Stark shift on the collapse revival phenomenon of Rabi oscillations.
结果发现，交流斯塔克位移的存在使得非简并拉曼过程中原子反转的崩溃与再生现象呈现较好的周期性，并且拉比振荡的频率和振幅均受交流斯塔克位移的影
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条