1) the cut function method
截断函数法
1.
With the cut function method and Schauder s fixed point theorem, th e following theorem is proved.
用截断函数法和Schauder不动点定理得到定理 设g∈Cα( Ω) ,h∈Cα( Ω×R×Rn) ,则存在δ >0 ,使得当 ｜λ｜<δ时 ,问题 ( 1 ) ,( 2 )在C2 ,α( Ω)中至少有一个
2) cutting functionmethod
截断函数方法
3) truncation function
截断函数
4) truncated function
截断函数基
5) Truncated ramp function
截断斜坡函数
6) truncated singularity function
截断奇异函数
1.
In this way, firstly characteristic parameters are extrac ted from X-CT finite angle project data,then some truncated singularity functi ons are constructed using those characteristic parameter,and finally X-CT image s are reconstructed by those truncated singularity functions.
本文的方法是从采集到的X CT有限角截断投影数据中提取用于重建图像的特征信息 ,并用这些特征信息构造截断奇异函数 ,再由这些截断奇异函数的线性泛函来重构X CT图像 ,达到消除X CT有限角投影数据图像重建中的截断伪影之目的 。
补充资料：高斯函数模拟斯莱特函数
尽管斯莱特函数作为基函数在原子和分子的自洽场（SCF）计算中表现良好，但在较大分子的SCF计算中，多中心双电子积分计算极为复杂和耗时。使用高斯函数(GTO)则可使计算大大简化,但高斯函数远不如斯莱特函数(STO)更接近原子轨道的真实图象。为了兼具两者之优点，避两者之短,考虑到高斯函数是完备函数集合,可将STO向GTO展开：
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
式中X(ζS,A,nS,l,m)定义为在核A上，轨道指数为ζS，量子数为nS、l、m 的STO；g是GTO：
其变量与STO有相似的定义；Ngi是归一化常数：
rA是空间点相对于核A的距离;ci是组合系数；K是用以模拟STO的GTO个数（理论上，K→∞，但实践证明K只要取几个，便有很好的精确度）。
ci和ζ在固定K值下, 通过对原子或分子的 SCF能量计算加以优化。先优化出 ζS＝1 时固定K值的ci和(i＝1,2,...,K)，然后利用标度关系式便可得出ζS的STO展开式中每一个GTO的轨道指数，而且，ci不依赖于ζS,因而ζS＝1时的展开系数就是具有任意ζS的STO的展开系数。对不同展开长度下的展开系数和 GTO轨道指数已有表可查。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条