1) summation of random harmonic vectors
谐波源叠加
2) harmonic superposition
谐波叠加
1.
Harmonic sources modeling and harmonic superposition simulation of power system with multi-harmonic sources;
多谐波源网络谐波源建模与谐波叠加仿真
2.
The M-File S-function is then employed for both linear filtering and harmonic superposition of time-domain road roughness.
采用M-FileS-函数编程的方法来实现时域路面不平度的线性滤波和谐波叠加模拟生成,使用M-FileS-函数可方便地更改参数(路面不平度等级和车速),并可被Simulink直接调用。
3.
Combined with genetic algorithm, ant colony algorithm is used to optimize the analysis space of superposition for the multi harmonic sources, and evolution ability of genetic algorithm is used to optimize the analysis of harmonic superposition.
将蚁群算法与遗传算法进行融合,以蚁群算法在网络上优化多谐波源谐波叠加分析空间,以遗传算法的进化能力优化叠加分析。
3) harmony superposition method
谐波叠加法
1.
According to the basic theories of harmony superposition method and linear filtering method,the numerical simulation of wind velocity time history for long-span spatial lattice structure was realized by programming with MATLAB language in such methods as harmony superposition method,FFT-updated harmony superposition method,interpolation method,and auto-regressive method of linear filtering method.
根据谐波叠加法和线性滤波法的基本原理,采用MATLAB语言编写程序分别实现了常规谐波叠加法及其改进的快速傅里叶变换算法和插值算法以及线性滤波法的自回归法对大跨度空间网格结构风速时程的数值模拟,并模拟了2个工程实例的风速时程。
2.
The method of HSM-BTI (harmony superposition method including blade-tower interaction) was proposed in this paper.
根据风机结构体型特征和脉动风功率谱特性,研究了叶片与塔架风场的相干性效应,提出考虑叶片与塔架相互影响的谐波叠加法(harmony superposition method with blade-tower interaction,HSM-BTI)。
3.
According to the numerical simulation methods of wind load in the latest years,the development process of the method is expounded,and the harmony superposition method is introduced briefly,as well as the linear filtering method,the wavelet analysis\'s basic principles in the numerical simulation of wind load and some problems existed.
通过对近年来风荷载模拟方法的总结,简单论述了其发展历程,并简要介绍了谐波叠加法、线性滤波法以及小波分析在风荷载模拟中的基本原理以及其中存在的一些问题。
4) harmonic wave superposition method
谐波叠加法
1.
The wavelet coefficients of the measured wind velocity histories and the simulated data obtained by the conventional harmonic wave superposition method are analyzed by statistic methods such as probability density、kurtosis and skewness analysis.
对某200m高的超高层建筑顶层实测风速及用传统的谐波叠加法得到的模拟风速分别进行了静态离散小波变换,通过对小波系数的概率密度、峭度及偏度分析,证明了传统模拟方法不能反映湍流的间歇性及局部自相似性。
5) wave superposition method
谐波叠加法
1.
Procedure of stochastic sequence of wind velocity is generated by wave superposition method, and time domain analysis is performed on the double-layer latticed shell roof structures of Beijing Laoshan Cycling Velodrome under random wind load.
利用谐波叠加法生成随机序列来模拟风荷载,对老山自行车馆双层网壳屋盖在随机风荷载作用下进行时程分析,并计算其风振系数,以备工程实践借鉴。
补充资料：河外射电双源和多重源
河外射电展源中最典型的也是数量最多的(占40％)一种是双源。双源的最普遍的特征是，在相隔几万至两百万光年的距离上形成两块射电瓣(又称为子源)。证认出的光学对应体(星系或类星体)往往位于此两子源连线的中心。子源的远离光学母体的外边缘处射电亮度变化很陡，而且更接近最大值（此区域常是1″量级大小的致密成分），而向光学母体方向的则是亮度逐渐减弱的辐射延伸部分。最典型的代表是天鹅座A(见射电星系)。有时，光学母体两边是以两个强的外子源为主体的多个子源的组合结构，但仍然成为近似对称分布的所谓多重源。这种直线和对称排列的双源特征，在其所属的光学母体的致密射电区内有时能重现,就是说在不到双源的10-4～10-5的范围内,即在光学体小于0奬01（或几十光年）的区域内，仍然有成双的小致密源出现，而且里、外双源的连线基本上是一致的，例如，3C326、33C111、3C390.3、3C405等射电源。
双源的普遍特性,如流量不变化,具有幂律谱 (Sv∝v-α，平均频谱指数α 约为0.75）, 有百分之几的线偏振而没有圆偏振,磁场为10-4～10-5高斯,射电光度强(1040～1045尔格/秒）, 能量高(1058～1081尔格)等等都与一般展源相同。对双源已进行了大量的观测统计,得出的结果是两个子源的流量密度相差不大，平均只差40％。两个子源与光学母体的距离也相差不大，双源中较亮的子源更靠近光学母体,直径较小,频谱较平。两个子源之间的距离约为子源直径的 2～4倍。在双源间距为 6～100万光年的范围内，不同射电源的子源大致以同样方式膨胀和相互分离, 形成了从中心向外抛射的圆锥体（圆锥角约20°～50°）。源的光度越大，双源之间的距离越大，抛射圆锥也就越窄。射电源主轴方向（两个子源的连线方向）与光学星系主轴方向成各种交角，表明二者没有相关性。同样，射电源主轴与偏振方位角之间也没有明显的相关性。以全部双源为例进行统计，没有发现射电光度与频谱指数或展源直径或光学亮度之间有什么关系。子源明亮头部的线偏振只有百分之几，而在延伸向光学母体的局部地区的线偏振则达到百分之几十，甚至高达百分之七十。
双源和多重源的这些特性提出了三个必须解决的问题：①成双的对称性和一线排列问题；②在极其稀薄的介质中,子源抛射膨胀成形而不瓦解的约束机制问题;③巨额能量的来源和转换方式以及如何向子源进行输运的问题。目前流行的模型基本上有三种：等离子体团抛射及膨胀，大质量物体的一次抛射，连续喷射束。
参考书目
A.G.Pacholczyk,Radio Galaxies,Pargamon Press, Oxford, 1977.
双源的普遍特性,如流量不变化,具有幂律谱 (Sv∝v-α，平均频谱指数α 约为0.75）, 有百分之几的线偏振而没有圆偏振,磁场为10-4～10-5高斯,射电光度强(1040～1045尔格/秒）, 能量高(1058～1081尔格)等等都与一般展源相同。对双源已进行了大量的观测统计,得出的结果是两个子源的流量密度相差不大，平均只差40％。两个子源与光学母体的距离也相差不大，双源中较亮的子源更靠近光学母体,直径较小,频谱较平。两个子源之间的距离约为子源直径的 2～4倍。在双源间距为 6～100万光年的范围内，不同射电源的子源大致以同样方式膨胀和相互分离, 形成了从中心向外抛射的圆锥体（圆锥角约20°～50°）。源的光度越大，双源之间的距离越大，抛射圆锥也就越窄。射电源主轴方向（两个子源的连线方向）与光学星系主轴方向成各种交角，表明二者没有相关性。同样，射电源主轴与偏振方位角之间也没有明显的相关性。以全部双源为例进行统计，没有发现射电光度与频谱指数或展源直径或光学亮度之间有什么关系。子源明亮头部的线偏振只有百分之几，而在延伸向光学母体的局部地区的线偏振则达到百分之几十，甚至高达百分之七十。
双源和多重源的这些特性提出了三个必须解决的问题：①成双的对称性和一线排列问题；②在极其稀薄的介质中,子源抛射膨胀成形而不瓦解的约束机制问题;③巨额能量的来源和转换方式以及如何向子源进行输运的问题。目前流行的模型基本上有三种：等离子体团抛射及膨胀，大质量物体的一次抛射，连续喷射束。
参考书目
A.G.Pacholczyk,Radio Galaxies,Pargamon Press, Oxford, 1977.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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