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1)  Hartmenn-Shack Sensor
哈特曼探测器
2)  Hartmann-Shack wave-front sensor
哈特曼-夏克波前探测器
3)  Shack-Hartmann wavefront sensor
夏克-哈特曼波前探测器
4)  Hartman test
哈特曼测验
5)  Hartmann wavefront sensor
哈特曼传感器
6)  Hartmann beam expander
哈特曼扩束器
补充资料:哈特曼流动
      在相互垂直的电磁场作用下,不可压缩粘性导电流体沿均匀矩形截面管道的定常层流运动。它是一种简单形式的磁流体动力学流动,是J.F.哈特曼(1865~1936)于1937年首先用理论分析和实验证实的,因而得名。
  
  如图1所示,B0是外加均匀恒稳磁场;E、v是外加电场和流速;管道的上、下面为绝缘壁;前后两个侧面为电极。当压强梯度推动流体沿y轴流动时,外接负载电路从流体取得电能。若外接电源,则流体通过磁场力将电源的电能变成自己的机械能。为了突出问题主要方面和简化计算,假设:①流体不可压缩并具有粘性和有限电导率;②管道无限长和无限宽,即不考虑电极表面和管道进出口端对流动的影响,而把流动视为只沿管高有变化的一维问题。这种管道流模型的精确解是管高2d比管长L和管宽W小一个数量级以上的管道流的近似解。
  
  如图2所示,流速、外加磁场和电场分别为 (0,v,0)、(0,0,B0)和(-E,0,0)。作用于任一流体微团Q的彻体力有负的压强梯度 、粘性力 、 磁场力,其中μ 为动力粘性系数;σ为电导率;By为流体中的电流所产生的y向磁场;v是z的函数,其余皆为常数。粘性力和流体切割磁力线导致的磁场力是阻碍流动的因素;负压强梯度和电场导致的磁场力是促使流动的因素。当流体作定常层流流动时,上述四种力平衡,故流动的动力方程为:
  
  
   
    (1)根据欧姆定律和速度边界条件v(±d)=0,可求得上式的解:
  
     (2)
  
    
  
  
   (3)式中v0和J0分别为平均流速和平均电流密度;Ha为流体切割磁力线导致的磁场力与粘性力之比的平方根,称为哈特曼数,即。图3是根据式(2) 画出的平均流速不变时不同哈特曼数的速度分布曲线。当Ha=0,即只有粘性力起作用时,速度分布曲线同一般管流的一样,是抛物线;当Ha》1,即磁场力起主要作用时,速度曲线变平,流速在壁面边界层内降为零,边界层厚度约为d/Ha。这是因为在中间平面附近,流体切割磁力线导致的磁场力起主导作用,它阻碍流体流动;而在壁面附近,电场导致的磁场力起主导作用,它加速流体流动,而且这种力愈强,边界层也愈薄。式(3)说明四种情况:①短路(E=0)时,平均电流最大,平均磁场力也最大,它对流动阻碍最大,这是电磁制动闸的原理;②J0>0,E厵0时,平均电流和电场反向,外电路从流体取得电能,这是磁流体发电机的原理(见磁流体发电);③J0=0时,通过测量E,可从式(2)计算流量,这是电磁流量计的原理;④J0<0时,电流与电场同向,作用在流体上的磁场力加速流体流动,流体从外电路取得电能并通过磁场力转变为机械能,这是电磁泵或等离子体推进器(见电磁推进)的原理。
  

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参考词条