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1)  low-energy solid
低(表面)能固体
2)  solid surface energy
固体表面能
3)  Free Energy at Solid Surface
固体表面自由能
4)  high surface energy solid
高表面能固体
5)  low-energy liquid
低(表面)能液体
6)  low surface energy
低表面能
1.
New adhesive used for low surface energy materials;
粘接低表面能材料的新型胶粘剂研究
2.
Synthesis and application of low surface energy organosilicon antifouling coatings;
有机硅低表面能海洋防污涂料的合成及应用研究
3.
Preparation of environmentally benign low surface energy antifouling coatings with nano-titanium oxide powder on seagoing vessels;
环保友好纳米二氧化钛低表面能船舶防污涂料
补充资料:固体表面的电子结构


固体表面的电子结构
electronic structure of solid surface

  固体表面的电子结构eleetronie struCture ofsolid surface因固体表面的存在而引起的电子态的波函数、能态密度和能谱。表面电子结构的研究,是表面物理的基础内容。固体的许多物理性质,例如电子发射、吸收和催化等都与表面电子结构有密切联系。 表面的存在破坏了晶体原有时三维平移周期性,因而三维波矢不再是表征电子态的好量子数,N.E.塔姆(Tamm)于1932年首先提出,在周期性势场中断的表面,存在局域的表面电子态。在平行于表面的平面里,仍然存在二维平移周期性(可能与晶体原来的周期性相同,也可能因表面原子排列的崎变,使它们的排列具有更大的周期—再构现象)。因此,表面电子能谱E(b)中的波矢k限制在二维布里渊区内,是平行于表面的二维波矢。 从另一角度看,单电子薛定愕方程在晶体得到周期性地延伸的条件下,求得的布洛赫解,波矢为实。但是,从同一方程中,还可以解出波矢为复数的其他解,它们可以描述局域在真实晶体表面邻近的电子态。实际上,考虑固体表面时,不能利用玻恩一卡门周期性边界条件,因此并不要求波矢庵为实。于是除无限晶体解以外,还有其他解 功(r)=(e‘为’ru(r)]e一k”rk是布洛赫波矢的实部,整个波矢可以有盛部k’。这个波函数在h’的相反方向上无限增大,在k’方向上呈指数式衰减,显然它不能描写无限晶体的电子态。但是,如果有一表面垂直于b’,则上式可以描述晶体内电子态,它朝向表面指数或增大,这个解可以与在晶体外面指数式地衰减的解结合。如此得到的电子态,基本上集中在表面区域,是局域的表面态。当这些表面态靠近费米能级时,会显著影响固体的表面性质。例如,表面态与外来吸附原子的价电子态之间的波函数重登较大,且能量又比较相近,因而相互作用强,容易形成稳定的吸附态。、在共价晶体的表面上,由于原子间的共价键被部分地切断,在真空区域形成了所谓悬键表面态,这是W.肖克莱(Shockley)提出的。这些悬键表面态为了降低自由悬键带来的能最而相互满足,常常导致表面原子排列的畸变,如再构。 在表面电子结构的实验研究方面,测量外电场、电子、离子或光子引起的价电子发射,或测量入射电子的非弹性散射,都能够用以研究表面的电子结构。随着超高真空、表面结构与化学分析以及紫外和X线光电子谱为基础的各种电子态探测技术的发展,获得了许多关于固体表面的可靠数据。光电子谱测量中,利用一定能量和动量的入射光子、激发固体中的电子,使之逃逸出固体表面,然后侧量出射电子的能量分布和方向(角度分辨)分布。根据能量和动量守恒,不难确定动态(固体内)电子的能带结构E(k)。
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