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1)  hydrodynamic instability
水动力不稳定性
2)  hydrostatic instability
水静力不稳定性
3)  hydraulic instability
水力学不稳定性
4)  hydraulic instability
水力不稳定性
5)  dynamic instability
动力不稳定性
1.
Research on dynamic instability of tainter gates;
水工弧形钢闸门动力不稳定性研究
6)  dynamical instability
动力学不稳定性
1.
By casting the quantum Hamiltonian into an effective classical one and analyzing the eigenvalues of the Hamiltonian-Jacobi matrix obtained by linearizing the equations of motion around the fixed point corresponding to the dark state,we analytically obtain the condition for the occurrence of the dynamical instability of the atom-trimer dark state.
通过将量子哈密顿对应到经典哈密顿,并求解和分析线性化经典运动方程后得到的哈密顿-雅克比矩阵本征值,解析地得到了原子-三聚物暗态的动力学不稳定性发生的条件。
补充资料:大气动力不稳定性
      大气的各种运动状态,可以看成是基本气流和各种不同尺度的扰动(波动)叠加的结果。叠加在纬向的带状基本气流(ū )上的扰动,有三种可能的变化:①随时间而增强(发展),按气象界的习惯,称为不稳定;②基本上保持原有的强度,即所谓稳定或中性;③随时间而衰减,即所谓阻尼。通常,称波的不稳定性为动力不稳定。扰动发展,必须供给能量,根据能源的不同,可将动力不稳定区分为正压不稳定和斜压不稳定两种。
  
  正压不稳定  若视大气为正压大气,则基本气流只能有水平切变。假定基本气流(ū )主要在南北方向有切变,即ū =ū (у),在一定的条件下,这样具有南北切变的纬向气流中扰动可能是不稳定的。因为正压大气不能释放全势能,所以,引起扰动不稳定发展的能量,只能来自其平均动能(见大气能量)。具有这一特征的扰动的不稳定发展,称为正压不稳定。郭晓岚(1949)最早研究了行星波(即长波)的正压不稳定,得到了正压不稳定的必要条件:在流场内至少有一点满足
  
  
  其中β为罗斯比参数(见大气波动)。这一条件表明,只有在基本气流的流场中绝对涡度(见大气动力方程)有极大值或极小值时,扰动才有可能发展。
  
  斜压不稳定  在斜压大气中,引起动力不稳定的能量,主要来自基本气流的全势能,在扰动发展过程中全势能将转换成扰动的动能。这种扰动的不稳定发展,称为斜压不稳定。最早注意到斜压大气中行星波的动力不稳定的,是中国气象学家赵九章。后来美国科学家J.G.查尼和气象学家E.T.伊迪对斜压不稳定进行了深入的研究,提出了比较符合实际大气情况的斜压不稳定理论。他们的理论结果表明,当行星波的波长大于临界波长时,波动将是不稳定的,而临界波长随着静力稳定程度(见大气静力稳定度)的增加而增加,在中纬度对流层的典型条件下,临界波长约为3000公里。此外,波动的增长率和大气的斜压性有关,斜压性愈强波动增强得愈快。
  
  行星波的斜压不稳定对于了解天气系统的发展有很重要的意义,是近代动力气象学中的一个重大发现。
  

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