1) lancaster
拖网下纲中的金属圆柱
2) setting bobbin
拖网下纲的滚轮
3) bosom
[英]['bʊzəm] [美]['buzəm]
拖网中纲
4) dummy
[英]['dʌmi] [美]['dʌmɪ]
拖网底纲用滚柱
5) cylindrical metal pole
圆柱金属销
1.
Then the square metal poles are replaced by cylindrical metal poles by using the empirical formula.
采用高精度模式匹配法设计了一种双列正方柱金属销波导型带通滤波器,应用经验公式将正方柱金属销等效为等直径圆柱金属销。
6) metallic cylindrical tube
金属圆柱管
1.
Experimental studies are carried out on 24 specimens of mild steel, stainless steel and copper metallic cylindrical tubes of six specifications under axial compress of rigid cone-shaped plate with cone semi-angles 21.
８°）进行了轴压下的试验；并对四种规格的低碳钢、不锈钢（每种规格材料由５个圆柱管组合）试件在半锥角为４５°刚性锥头平台上进行了组合试验，找出了各种试件的变形模态，并通过载荷－位移曲线分析了金属圆柱管能量吸收的全过程。
补充资料：横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
横向磁场中的空心超导圆柱体（hollowsuperconductingcylinderinatransversalmagneticfield）
垂直于柱轴（横向）磁场H0中的空心超导长圆柱体就其磁性质讲是单连通超导体。徐龙道和Zharkov由GL理论给出中空部分的磁场强度H1和样品单位长度磁矩M的完整解式，而在`\zeta_1\gt\gt1`和$\Delta\gt\gt1$条件下为：
$H_1=\frac{4H_0}{\zeta_1}sqrt{\frac{\zeta_2}{\zeta_1}}e^{-Delta}$
$M=-\frac{H_0}{2}r_2^2(1-\frac{2}{\zeta_2})$
这里r1和r2分别为空心柱体的内、外半径，d=r2-r1为柱壁厚度，ζ=r/δ(r1≤r≤r2)，Δ=d/δ，δ=δ0/ψ，δ0为大样品弱磁场穿透深度，ψ是有序参量。显然此时H1→0，M→-H0r22/2，样品可用作磁屏蔽体。当$\zeta_1\gt\gt1$，$\Delta\lt\lt1$时，则
H1=H0/(1 ζ1Δ/2)，
M=-H0r23[1-(1 ζ1Δ/2)-1]。
若$\zeta_1\Delta\gt\gt1$，则$H_1\lt\ltH_0$或H1≈0。所以，虽然$d\lt\lt\delta$，但磁场几乎为薄壁所屏蔽而难于透入空心，称ζ1Δ/2为横向磁场中空心长圆柱体的屏蔽因子。当$\zeta_1\Delta\lt\lt1$时，则H1≈H0，磁场穿透薄壁而均进入空腔，失去屏蔽作用，此时M≈0。类似于实心小样品，由GL理论可求出薄壁样品的临界磁场HK1，HK，HK2和临界尺寸等。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条