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1)  magnetic field air gap
磁场空气隙
2)  non-load air gap field
空载气隙磁场
3)  Air-gap magnetic field
气隙磁场
1.
Analyses of the air-gap magnetic field and detent force of permanent magnet linear synchronous motor;
永磁直线同步电动机气隙磁场及磁阻力分析
2.
Air-gap magnetic field was the key factor to determine the performance of permanent magnet linear synchronous motor(PMLSM).
直线电动机的气隙磁场是决定其性能的关键因素。
4)  airgap magnetic field
气隙磁场
1.
The analysis of airgap magnetic field of permanent magnet synchronous motor;
永磁同步电动机气隙磁场分析
5)  air gap magnetic field
气隙磁场
1.
The air gap magnetic field characteristic of rare earth permanent magnet salinet-pole synchronous generator is studied.
研究稀土永磁凸极同步发电机气隙磁场的特点。
2.
Then,the paper analyses and compares the similarities and differences of the air gap magnetic fields and electromagnetic torques produced by the two machines,particularly for thase which are seldom or not presented in the electric machinery textbooks.
本文首先强调了电枢的定义,以及同步电机和直流电机不完全相同的电枢反应的定义,然后分析比较了这两种电机的横轴电枢反应所引起的气隙磁场变化和产生电磁转矩的相似点与不同点,着重说明了目前《电机学》教科书中很少或没有提到的一些相似点与不同点,同时介绍了从横轴电枢磁动势同样也能获得电磁转矩的计算公式。
6)  air gap field
气隙磁场
1.
Analytic analysis of air gap field of moving-magnet linear permanent magnet brushless DC motors
动磁式永磁直线无刷直流电机气隙磁场的解析分析
2.
This paper sets out from Maxwell electromagnetic equations,analyzes field distribution by employing method of separation variables,and applies MATLAB s powerful ability to calculate the air gap field of permanent-magnet axial-field DC brushless motors and plot the field distribution.
从M axwell电磁方程组出发,利用分离变量法分析了APDBM的气隙磁场的分布,推导出气隙磁场的解析表达式,并利用MATLAB强大的计算功能对轴向磁通永磁直流无刷电机的气隙磁场进行了计算并绘制出了气隙磁场分布图,为随APDBM的尺寸及永磁材料的变化而改变的电机参数提供了一种快速计算的有效手段。
补充资料:磁场中的能隙方程(energygapequationsinmagneticfield)
磁场中的能隙方程(energygapequationsinmagneticfield)

在有磁场存在时,能隙Δ是一个与位置r,磁场`bb{H}=\frac{1}{\mu_0}\nabla\timesbb{A}`和温度T有关的复函数。在BCS理论基础上,戈尔柯夫(Gorkov)用格林函数方法给出在T→Tc时的各向同性超导体的能隙方程。徐龙道、束正煌和王思慧在Δ/πkBT<1的扩散温度区域给出了完整而具体的超导态自由能表式,并用电子有效质量近似给出了各向异性超导体的完整能隙方程:

$sum_{\mu=1}^3\frac{1}{2m_\mu^\**}(-i\hbar\nabla_\mu-e^\**A_\mu)^2\Delta(bb{r})$

$ \frac{8(\pik_BT)^2N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}(ln\frac{T}{T_c})\Delta(bb{r})$

$ sum_{n=2}^oo(-1)^n\frac{2^5n(2n-3)!!}{(2n)!!}$

$*\frac{\zeta(2n-1)N(0)}{7\zeta(3)n_s^\**(0)}\frac{1}{(\pik_BT)^{2n-4}}$

$\times(1-\frac{1}{2^{2n-1}})|\Delta(bb{r})|^{2n-2}\Delta(bb{r})=0$(1)

$j_\mu=\frac{1}{\mu_0}(\nabla\times\nabla\timesbb{A})\mu$

$=-\frac{7\zeta(3)n_s^\**(0)}{8(\pik_BT)^2}$

$*{\frac{i\hbare^\**}{2m_\mu^\**}[\Delta^\**(bb{r})\nabla_\mu\Delta(bb{r})$

$-\Delta(bb{r})\nabla_\mu\Delta^\**(bb{r})]$

$ \frac{e^{\**^2}}{m_\mu^\**}|\Delta(bb{r})|^2A\mu}$(2)

上二式是联立方程式,式中ζ(2n-1)是RiemannZeta函数,ns*(0)和e*是库珀电子对在T=0K时的数密度和电荷,jμ和mμ*是平行主轴μ的超导电流密度和库珀对有效质量,μ0,kB和$\hbar$分别是真空磁导率,玻尔兹曼常数和除以2π的普朗克常数,N(0)是T=0K时的态密度。当m1*=m2*=m3*时就过渡到各向同性超导体的能隙方程,又若第一方程式只取至n=2为止,并在πkBT中近似令T=Tc,则联立方程又过渡到T→Tc时的各向同性的戈尔柯夫能隙方程的形式。方程(1),(2)的各向异性体现在各向异性的mμ*上。

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