1) relativistic heavy ion
相对论性重离子
2) Relativistic heavy-ion collider
相对论性重离子对撞机
3) relativistic heavy ion collision
相对论性重离子碰撞
1.
The article summarizes the development of the international large experiment about ultrarelativistic heavy ion collisions and relative status of the physics.
综述了超相对论性重离子碰撞的国际大科学实验进展及相关的物理学研究现状,内容包括:BNL/AGS能区和CERN/SPS能区的固定靶实验回顾,BNL/RHIC能区的对撞实验现状以及对CERN/LHC能区的对撞实验的预期。
4) Ultra-relativistic heavy ion collisions
极端相对论性重离子碰撞
5) relativistic heavy ion collision
相对论重离子碰撞
1.
The ratios of various anti-particle to particle at relativistic heavy ion collisions are calculated without any additional assumption, which are consistent with the experiment results of the Au+Au collision at (?) measured by STAR collaboration at RHIC.
进一步计算了相对论重离子碰撞过程中各种反粒子与粒子的比率,不需要任何额外假定, 预言的比率与RHIC加速器时Au+Au碰撞STAR实验的结果基本一致。
2.
The experimental observation on the multiplicity dependence of event-by-event transverse momentum fluctuation in relativistic heavy ion collisions is studied using Monte Carlo simulation.
用蒙特卡罗模型研究了相对论重离子碰撞中逐事件横动量起伏与多重数的关联,发现蒙特卡罗产生器HIJING不能描述实验现象。
6) relativistic heavy ion collisions
相对论重离子碰撞
1.
Two-pion and three-pion correlation functions in terms of varibles q,q_0 and Q for the Gaussian model in relativistic heavy ion collisions are given.
相对论重离子碰撞中,在不同变量下,关联函数的函数形式可以是不同的。
2.
The relations between the parameters of elliptical and spherical pion sources are obained by using the distribution of the relative momentum of correlated pion pairs, and comparison is made with the experimental result of central relativistic heavy ion collisions 1.
在π源动量分布的高斯分布下，给出了相对论重离子碰撞中非关联π对和关联π对的相对动量分布。
3.
A model of expanding pion sources in relativistic heavy ion collisions,when only hadronic matter is generated,is proposed.
提出了一种相对论重离子碰撞中强子物质生成时的π膨胀源模型。
补充资料：非相对论性量子理论
非相对论性量子理论
Nonrelativistic quantum theory
心位置及其自旋取向(即这里所用的多分量波函数)就足以描写每个基本粒子。 当更明显的复合系统在过程中并不改变内部结构时，也可以把它们当作粒子来处理。例如，在两个原子的慢碰撞中，作用于电子上的缓慢变化的势不会导致跃迁到新的组态，因而碰撞可以由解形式为方程(67)的相对运动方程来描写;在快碰撞中会出现电子跃迁，就必须用多电子薛定谬方程。同样，由于氖核是总角动量为1的中子一质子束缚态，在氛分子中(i)每个氖核可以当作自旋为l的基本粒子来处理;(ii)氖分子的波函数对于两个氖核的空间和自旋坐标的交换必须是对称的，这个交换包含两个中子和两个质子的接连的反对称交换。换言之(当它们可以当作粒子处理时)，氛核和其他整数自旋的复合系统都遵守玻色一爱因斯坦统计;半整数自旋的复合系统则遵守费米一狄拉克统计。 若组成多粒子系统的粒子可以用不重叠的波包表示，当波包中心运动的距离等于其宽度山时波包展开的量《山的话，则单个经典粒子的轨迹是可以分辨的。因此，在这些情况下，粒子不管是否是全同的都是实际上可分的经典粒子，并且预期玻色一爱因斯坦统计和费米一狄拉克统计都会变成经典的麦克斯韦一玻耳兹曼统计。大家熟知的经典统计适用于电子气的条件刀丙“(2、kT)一“心《l，意味着这样的波包可以构成;这里N是电子密度，k是玻耳兹曼常数，而了’是绝对温度。然而(与前面关于谐振子的讨论比较)，在分子的较低振动态，对振动着的核不能构成这样的波包，因此就不能不用量子统计，例如，在低温下氢分子(HZ)的比热就是如此。参阅“量子统计”(quantum statisties)条。 〔格朱艾(E.Gerjuoy)撰]地，可以推断出对任何这样的孤立系统，哈密顿算符H都必须与下述算符对易:(i)总角动量算符内二Pl+…+p二(ii)总角动量算符J;(iii)宇称算符p，它使每个粒子通过原点反射，即把r，变成一r、，…，rg变成一‘。关于进一步的知识参阅“宇称”(parity)、“对称性定律，，(symmetry law。)条。 因此，在量子力学中像在经典力学中一样，线动量和总角动量都是守恒的，即都是运动常数。由于对在x方向的无穷小位移。下式成立:}c(肠，几，tl)}“一幸，丁二(凡，几，犷‘·‘“，层，”·‘nZ音田:1 Sln 4三士;!V素“— h-音。亡1公2(59)价(x、+c，少1，之、，x:+。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条