1) β-decay half-life
β-衰变半衰期
2) alpha decay half-life
α衰变半衰期
3) partial half life
部分(衰变)半衰期
4) partial halflife
部分[衰变]半衰期
6) ~(160)Tb /β~-Decay
160Tb/β-衰变
补充资料：α衰变
原子核自发地放射出α粒子的衰变。1896年A.-H.贝可勒尔发现放射性后,人们花了很大力量研究α衰变。E.卢瑟福和他的学生经过整整10年的努力，终于在1908年直接证明了α粒子就是氦原子核 嬆He。α衰变中放出的能量称为α衰变能。衰变能可以通过衰变前后的原子核的静止质量之差计算而得到。
α衰变的性质 设衰变前的原子核（称母核）为姸X，这里A为质量数，Z为原子序数，衰变后的剩余核（称子核）为，则α衰变可表示为
,
α衰变能Qα可表示为
Qα＝(mx－my－mα)c2,
其中mx、my和mα分别是母核、子核和α 粒子的静止质量，с是真空中的光速。
根据能量守恒和动量守恒，α衰变能Qα以α粒子的动能Eα和子核的反冲能EY的形式表现出来Qα＝Eα＋Ey,
可见，对A≈200的原子核，α粒子的动能约占衰变能的98％，子核的反冲能约占衰变能的2％。实验测得α粒子的动能因母核而异，一般在4～9兆电子伏之间。因而子核反冲能约为 100千电子伏量级。这个能量足以引起一些重要的反冲效应。
绝大多数的α放射体放出的α粒子的能量不止一组，而有强度不等的若干组,这是由于α衰变不仅在母核基态至子核基态之间进行，而且可以在母核基态至子核激发态之间，少数情形可以在母核激发态至子核基态之间进行。
在天然核素中,只有相当重的核（A140的核）才可能发生α衰变，而且主要发生于A209的重核。利用核子的平均结合能不难解释这一现象（见原子核）。
不同的α放射性核素具有不同的半衰期,半衰期的长短同α粒子的能量有强烈的依赖关系。例如U放射的α粒子能量是4.20兆电子伏,厜Po放射的α粒子能量是8.78兆电子伏，相差2.1倍，而的半衰期是4.468×109年，厜Po的是3.0×10-7秒,却相差1024倍。这反映了α粒子能量的微小改变引起了半衰期的巨大变化。1911年，H.盖革和J.M.努塔耳总结实验结果，得出衰变常数λ和α粒子能量之间的经验规律。这个规律可以表述为
lgλ＝A＋BlgEα,
衰变常数λ同半衰期T12的关系是:T??=ln2/λ,而B是常数(约86)，A对同一个天然放射系也是常数。
α衰变的产生机制 为什么α粒子能从原子核中发射出来，为什么α衰变具有一定半衰期,为什么半衰期同α粒子能量有强烈的依赖关系，这些都是人们十分感兴趣的问题。计算表明,α粒子和子核之间的库仑势垒一般高达20兆电子伏以上。如前所述,α粒子动能比库仑势垒高度低得多，按照经典力学，由于库仑势垒的阻挡,α粒子不能跑到核外,根本不可能发生α衰变。20世纪20年代发展起来的量子力学能成功地解释 α衰变的产生机制。根据量子力学的隧道效应,α粒子有一定的几率穿透势垒跑出原子核。描述势垒穿透几率P的伽莫夫公式是,
式中V(r)是α粒子和子核的相互作用势，E是相对运动动能，??是α粒子和子核的约化质量，R是α粒子与子核的半径之和,Rc是V(r)=E时的r值。可见,α粒子的能量E越大，穿透势垒的几率就越大,衰变几率就越大,从而半衰期就越短。由于能量因子出现在伽莫夫公式的指数幂上，因而它的微小变化将引起衰变常数的巨大变化。这就解释了实验上观察到的α衰变半衰期随α粒子能量变化而剧烈变化的规律。利用势垒穿透来解释 α衰变是用量子力学研究原子核的最早成就之一。
但是,α衰变常数的定量计算直到目前还没有得到圆满解决。尤其对于奇A核和奇奇核,实验值可以比理论值小几个数量级。这主要有赖于所谓 α形成因子的计算。研究表明:α粒子不大可能在α衰变前就存在于核内,而是在衰变过程中形成的。因此,在计算衰变常数时,必须乘上一个有关α粒子形成几率的因子，通常称它为α形成因子。显然,α形成因子应该和原子核的结构有关。正因为如此,对α衰变的深入研究可进一步了解原子核内部结构的运动规律。
参考书目
卢希庭主编：《原子核物理》，原子能出版社，北京，1981。
P.Marmier and E.Sheldon,Physics of Nuclei and Particles, Academic Press, New York and London, 1969.
α衰变的性质 设衰变前的原子核（称母核）为姸X，这里A为质量数，Z为原子序数，衰变后的剩余核（称子核）为，则α衰变可表示为
,
α衰变能Qα可表示为
Qα＝(mx－my－mα)c2,
其中mx、my和mα分别是母核、子核和α 粒子的静止质量，с是真空中的光速。
根据能量守恒和动量守恒，α衰变能Qα以α粒子的动能Eα和子核的反冲能EY的形式表现出来Qα＝Eα＋Ey,
可见，对A≈200的原子核，α粒子的动能约占衰变能的98％，子核的反冲能约占衰变能的2％。实验测得α粒子的动能因母核而异，一般在4～9兆电子伏之间。因而子核反冲能约为 100千电子伏量级。这个能量足以引起一些重要的反冲效应。
绝大多数的α放射体放出的α粒子的能量不止一组，而有强度不等的若干组,这是由于α衰变不仅在母核基态至子核基态之间进行，而且可以在母核基态至子核激发态之间，少数情形可以在母核激发态至子核基态之间进行。
在天然核素中,只有相当重的核（A140的核）才可能发生α衰变，而且主要发生于A209的重核。利用核子的平均结合能不难解释这一现象（见原子核）。
不同的α放射性核素具有不同的半衰期,半衰期的长短同α粒子的能量有强烈的依赖关系。例如U放射的α粒子能量是4.20兆电子伏,厜Po放射的α粒子能量是8.78兆电子伏，相差2.1倍，而的半衰期是4.468×109年，厜Po的是3.0×10-7秒,却相差1024倍。这反映了α粒子能量的微小改变引起了半衰期的巨大变化。1911年，H.盖革和J.M.努塔耳总结实验结果，得出衰变常数λ和α粒子能量之间的经验规律。这个规律可以表述为
lgλ＝A＋BlgEα,
衰变常数λ同半衰期T12的关系是:T??=ln2/λ,而B是常数(约86)，A对同一个天然放射系也是常数。
α衰变的产生机制 为什么α粒子能从原子核中发射出来，为什么α衰变具有一定半衰期,为什么半衰期同α粒子能量有强烈的依赖关系，这些都是人们十分感兴趣的问题。计算表明,α粒子和子核之间的库仑势垒一般高达20兆电子伏以上。如前所述,α粒子动能比库仑势垒高度低得多，按照经典力学，由于库仑势垒的阻挡,α粒子不能跑到核外,根本不可能发生α衰变。20世纪20年代发展起来的量子力学能成功地解释 α衰变的产生机制。根据量子力学的隧道效应,α粒子有一定的几率穿透势垒跑出原子核。描述势垒穿透几率P的伽莫夫公式是,
式中V(r)是α粒子和子核的相互作用势，E是相对运动动能，??是α粒子和子核的约化质量，R是α粒子与子核的半径之和,Rc是V(r)=E时的r值。可见,α粒子的能量E越大，穿透势垒的几率就越大,衰变几率就越大,从而半衰期就越短。由于能量因子出现在伽莫夫公式的指数幂上，因而它的微小变化将引起衰变常数的巨大变化。这就解释了实验上观察到的α衰变半衰期随α粒子能量变化而剧烈变化的规律。利用势垒穿透来解释 α衰变是用量子力学研究原子核的最早成就之一。
但是,α衰变常数的定量计算直到目前还没有得到圆满解决。尤其对于奇A核和奇奇核,实验值可以比理论值小几个数量级。这主要有赖于所谓 α形成因子的计算。研究表明:α粒子不大可能在α衰变前就存在于核内,而是在衰变过程中形成的。因此,在计算衰变常数时,必须乘上一个有关α粒子形成几率的因子，通常称它为α形成因子。显然,α形成因子应该和原子核的结构有关。正因为如此,对α衰变的深入研究可进一步了解原子核内部结构的运动规律。
参考书目
卢希庭主编：《原子核物理》，原子能出版社，北京，1981。
P.Marmier and E.Sheldon,Physics of Nuclei and Particles, Academic Press, New York and London, 1969.
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
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