1) adiabatic and nonadiabatic evolutions
绝热和非绝热
1.
We derive formulae of how to calculate the geometric and dynamic phases for spin-1 particle in adiabatic and nonadiabatic evolutions,and calculate the phases by using these formulae.
推导出如何计算自旋为1的粒子在绝热和非绝热演化中的几何相位和动力学相位公式,并利用这些公式计算其相位。
2) adaibatic and nonadiabatic dissociation
绝热和非绝热解离
3) non-adiabatic wall
非绝热壁
1.
Based on the governing equations of the viscous flow expressed with respect to nonorthogonal curvilinear coordinates and nonorthogonal velocity components, the numerical solution of the viscous flow of cascade with non-adiabatic wall was discussed in this paper.
非绝热壁叶栅的粘性流动王正明（中国科学院工程热物理研究所北京１０００８０）关键词非绝热壁；叶栅；粘性流动１引言近年来，随着计算机运算速度的提高，叶轮机械内部粘性流动的数值解法发展很快，对于动量方程，已广泛采用亘接求解不作简化的完全的Ｎ－Ｓ方程，以便更。
4) nonadiabatic
['nɔn,ædiə'bætik]
非绝热
1.
Dissociation of sulfur trimer S_3:the nonadiabatic process;
S_3解离中的非绝热过程
2.
The nonadiabatic time-dependent wave packet and RPD (reactant-productdecoupling) calculation including the electronic spin and orbit angular momenta ofthe F atom, which are extensions of the adiabatic work, are applied to study thereactions on the ASW(Alexander-Stark-Werner) potential energy surfaces.
在本论文中我们把绝热的含时波包和RPD(reactant-product decoupling)反应散射计算扩展到了能够包括F 原子外壳层电子的自旋和轨道角动量的非绝热计算,并在ASW(Alexander-Stark-Werner)势能面上研究了这些反应的非绝热效应。
5) diabatic waves
非绝热波
6) diabatic flow
非绝热流
补充资料：绝热不变量
由力学原理，当一个粒子作周期运动，或近乎周期性的运动时，如果决定粒子运动轨道的力场缓慢地变化，即表示场的特性的参量λ在一个周期τ内的改变远远小于参量本身，即 (1)
则此粒子在一个运动周期内的作用积分 (2)
是一个近似不随场改变的物理量，称为绝热不变量，这里p和q分别是广义动量和广义坐标。不等式(1)称为绝热条件。
对于电磁场中的带电粒子运动，有三个绝热不变量对应于三种不同类型的周期运动，即磁矩μm、纵向不变量J〃和磁通不变量═。
磁矩 当带电粒子以垂直磁场方向分速度v⊥绕磁力线作半径为rL的回转时，作用积分为, (3)
式中q是粒子电荷,ωc=2π/τc是回旋频率,τc是回旋周期，是磁矩。由上式可以看出,磁矩是不随外磁场B 变化的绝热不变量。
纵向不变量 如果带电粒子被捕获在类似磁镜形状的磁场内（见磁约束热核聚变），这时粒子的回旋中心以速度v〃沿磁力线在两个磁镜之间作往返运动，则作用积分可写成, (4)
式中dl是沿磁力线的线元。这个积分是第二个绝热不变量，称为纵向不变量。对于沿磁力线的往返运动，不等式(1)中的τ就是粒子的反弹周期
这里ωb是反弹频率。
磁通不变量 磁镜之间的磁场具有横向梯度和曲率。当粒子的回旋中心不在场的对称轴上，则粒子除了沿磁力线往返运动外，还绕轴作环向漂移运动，描绘出一个旋转面，μm和 J〃都保持不变。根据纵向不变量的性质,这个漂移运动必是周期性的，所描绘的旋转面是一个闭合曲面,称为纵向不变量曲面。对于绕轴的环向漂移,由运动方程可取得对应的作用积分
这里A是磁矢势,dl是上述曲面上的线元,ds是积分回路范围内的面积元,═是第三个绝热不变量，也就是磁通不变量，对于绕轴的环向漂移，不等式(1)中的τ就是漂移周期 这里 ωd是漂移频率。以上公式都采用高斯单位制。
上述三种周期运动的频率有如下的关系ωdωbωc。
则此粒子在一个运动周期内的作用积分 (2)
是一个近似不随场改变的物理量，称为绝热不变量，这里p和q分别是广义动量和广义坐标。不等式(1)称为绝热条件。
对于电磁场中的带电粒子运动，有三个绝热不变量对应于三种不同类型的周期运动，即磁矩μm、纵向不变量J〃和磁通不变量═。
磁矩 当带电粒子以垂直磁场方向分速度v⊥绕磁力线作半径为rL的回转时，作用积分为, (3)
式中q是粒子电荷,ωc=2π/τc是回旋频率,τc是回旋周期，是磁矩。由上式可以看出,磁矩是不随外磁场B 变化的绝热不变量。
纵向不变量 如果带电粒子被捕获在类似磁镜形状的磁场内（见磁约束热核聚变），这时粒子的回旋中心以速度v〃沿磁力线在两个磁镜之间作往返运动，则作用积分可写成, (4)
式中dl是沿磁力线的线元。这个积分是第二个绝热不变量，称为纵向不变量。对于沿磁力线的往返运动，不等式(1)中的τ就是粒子的反弹周期
这里ωb是反弹频率。
磁通不变量 磁镜之间的磁场具有横向梯度和曲率。当粒子的回旋中心不在场的对称轴上，则粒子除了沿磁力线往返运动外，还绕轴作环向漂移运动，描绘出一个旋转面，μm和 J〃都保持不变。根据纵向不变量的性质,这个漂移运动必是周期性的，所描绘的旋转面是一个闭合曲面,称为纵向不变量曲面。对于绕轴的环向漂移,由运动方程可取得对应的作用积分
这里A是磁矢势,dl是上述曲面上的线元,ds是积分回路范围内的面积元,═是第三个绝热不变量，也就是磁通不变量，对于绕轴的环向漂移，不等式(1)中的τ就是漂移周期 这里 ωd是漂移频率。以上公式都采用高斯单位制。
上述三种周期运动的频率有如下的关系ωdωbωc。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条