1) photon wave function
光子波函数
1.
The concept and characteristics of a Riemann-Silberstein photon wave function;
一种Riemann-Silberstein光子波函数及其特性
2) light-cone photon wave function
光子光锥波函数
1.
Starting with the transition amplitude of a photon to the vacuum through the non-local quark-antiquark current,the light-cone photon wave function gγ3(u,P2) is singled out from the Lorentz decomposition.
从光子通过夸克-反夸克非局域流到真空的跃迁振幅σΠμ出发,利用Lorentz分解将光子光锥波函数gγ3(u,P2)分离出来。
3) light-cone wave function
光锥波函数
1.
The calculation of the form factor for the B S→K transitions is given by means of QCD sum rule using light-cone wave function.
本文用QCD求和方法以及K介子光锥波函数 ,计算了BS→K的跃迁形状因子 ,计算结果与夸克模型的计算结果比较表明 :在大动量转移范围内基本吻合 ,而在小动量转移范围内 ,我们的计算结果更精
4) electronic wave functions
电子波函数
1.
The relaxation effects induced by excitation (or ionization) of inner subshell electrons and their influences on the electronic wave functions of the ground configuration 3p~6 and five excited configurations 1s~ -1 4s, 2s~ -1 4s, 2p~ -1 4s, 3s~ -1 4s, and 3p~ -1 4s in Argon have been systematically studied by using the Multi_configuration Dirac_Fock method (MCDF).
利用多组态Dirac_Fock(MCDF)理论方法,通过对Ar原子在基组态3p6和激发组态1s~(-1)4s,2s~(-1)4s,2p~(-1)4s,3s~(-1)4s,3p~(-1)4s情况下电子波函数的计算,系统地研究了不同内壳层电子激发(或电离)引起的电子波函数的弛豫现象以及由此导致的kα和kβ线的跃迁波长和概率的变化情况,并与以往的理论结果进行了比较。
5) Electron wavefunctions
电子波函数
1.
Behavior of electrons in the devices is studied through direct calculation of electron wavefunctions.
通过求解电子波函数分析了器件的输运性质,证明了器件中栅极对电导的调制效应,即器件的晶体管功能。
6) wavelet kernel function
子波核函数
1.
The wavelet support machine is obtained with wavelet kernel function, which is then used in time series forecasting for a certain kind of gyro.
将子波核函数应用于支撑矢量机,得到小波支撑矢量机(WSVM)方法,用于某陀螺仪漂移时间序列预测中,预测精度优于基于传统核函数的支撑矢量机。
补充资料：波函数
量子力学中描写微观系统状态的函数。在经典力学中，用质点的位置和动量（或速度）来描写宏观质点的状态，这是质点状态的经典描述方式，它突出了质点的粒子性。由于微观粒子具有波粒二象性，粒子的位置和动量不能同时有确定值（见测不准关系），因而质点状态的经典描述方式不适用于对微观粒子状态的描述。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
波函数ψ(r,t)是坐标和时间t的复函数。ψ(r,t)的绝对值二次方乘上r 处的体积元dτ与粒子在这个体积元中出现的几率p(r,t)成比例
p(r,t)=с|ψ(r),t)|2dτ,с是比例常数。
一个微观系统的波函数，满足薛定谔方程。处于具体条件下的微观系统的波函数，可由相应的薛定谔方程解出。例如描写具有确定动量p和能量E的自由粒子状态的波函数是
由|Ф(r,t)|2＝|A|2＝常量说明自由粒子在空间各点出现的几率相同。
把波函数的绝对值二次方解释为与粒子在单位体积内出现的几率成比例是M.玻恩在E.薛定谔建立波动力学后提出的，被称为是波函数的统计诠释。波函数所表示的波也常被称为几率波。
由于粒子肯定存在于空间中，因此，将波函数对整个空间积分，就得出粒子在空间各点出现几率之和，结果应等于1：
可以用代替ψ(rr,t)作为波函数， 那么波函数就满足条件,
这个条件称为波函数的归一化条件，满足这个条件的波函数ψ┡(r,t)称为归一化波函数。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条