1) dividend process
分红过程
1.
Considering a class of proportional reinsurance model with dividend process and borrowing process, we modify the cost function in order to extending it s application.
考虑一类带有分红过程和借贷过程的比例再保险模型,为推广其应用,将其费用函数进行了推广,利用随机分析中的最佳控制理论,针对不同的参数得出了不同情形下的最佳控制策略及相应的最大回报函数。
2.
Considering a class of proportional reinsurance model with dividend process,we modify the cost function in order to extend it s application.
考虑一类带有分红过程的比例再保险模型,为推广其应用,将其费用函数进行了推广,利用随机分析中的最佳控制理论,求得其最佳控制策略及相应的最大回报函数。
3.
This paper discusses a class of proportional reinsurance model with dividend process.
在对一类带分红过程的比例再保险模型进行分析的过程中,不但把保险公司与再保公司在交易过程中需支付的交易费用考虑进去,而且还考虑了公司破产时的补偿值这一重要因素,以此为基础建立了一种新的模型,从而弥补了传统模型的不足。
2) dividend process
红利过程
3) earth's surface chemical genesis
赤红壤过程
4) hot (red) sending process
热(红)送过程
5) separation process
分离过程
1.
The progress of the researches on the nonlinear mathematics method for separation processes of the hydrocyclone is systematically reviewed.
综合介绍了国内外采用非线性数学方法来描述旋流器分离过程的研究进展,分析了各种方法的基本思想,提出了它们目前存在的问题,对各种方法进行了比较,并对采用非线性方法来描述旋流器分离过程的发展进行了展望。
2.
On the basis of theoretical analysis of energy consumption during separation process under different conditions, the major factors affecting energy consumption were obtained.
在对不同条件下分离过程能耗理论分析的基础上,得到影响分离过程能耗的主要因素,同时对决定分离过程选择的因素进行全面的分析,从而最终确定最佳分离过程。
3.
he two-column process simulation is performed,and the calculation method , which may be ref- erenced in engineering design,for separation process of binary heterogeneous azeotropes is proposed.
对双塔流程进行了模拟，提出了二元非均相共沸物分离过程的模拟计算方法，可供工程计算参考。
补充资料：正规过程和倒逆过程
讨论完整晶体中声子-声子散射问题时,由于要求声子波矢为简约波矢（见布里渊区），所得到的总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量G)。例如对于三声子过程有下列条件
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
， (1)
式中q1和q2是散射前的声子简约波矢, q3为散射后声子波矢，式(1)中G)的取值应保证q3也是简约波矢。这时会出现两种过程,其一是当q1+q2在简约区内时,可以取倒易点阵矢量G)＝0,式(1)则简化为总波矢守恒条件,称为正规过程或N过程。其二是当q1+q2超出简约区时,所取G)应保证q3仍落于简约区内,由于q3与q1+q2相差G),显然q3位于q1+q2的相反一侧，这时散射使声子传播方向发生了倒转，故称为倒逆过程或U过程。U过程总波矢不守恒,但总能量守恒,因为声子频率是倒易点阵的周期函数，而q3与q1+q2只相差一个倒易点阵矢量。N过程在低温长波声子的散射问题中起主要作用。当温度升高，简约区边界附近的声子有较多激发时，U过程变得十分显著,它对点阵热导有重要贡献。
在能带电子与声子散射问题中存在着与式 (1)相仿的总波矢条件
k+G＝k┡±q，
(2)
式中k与k┡分别为散射前后电子的简约波矢,±号分别对应于吸收或发射q声子。类似的在热中子-声子散射以及晶体中一切波的相互作用过程中，总波矢变化都相差一个倒易点阵矢量G),因此也都有N与U过程之分。这是晶体和连续媒质不同之处，连续媒质对无穷小平移具有不变性，才能求得总波矢守恒，而晶体只具有对布喇菲点阵的平移不变性，因此总波矢守恒条件会相差一个倒易点阵矢量。
说明：补充资料仅用于学习参考，请勿用于其它任何用途。
参考词条